En enkel virtuell rakett. Verdensutviklingen av spesialmissiler. Interkontinentale våpen: kontrollteori og komponenter

Kapittel ti "Koner må alltid vente," tenkte Nelly Alexandrovna og så på klokken. I løpet av alle disse årene har hun blitt en usynlig medskyldig i alle diskusjoner, tvister og all kampen rundt silikasitt. Nettopp - usynlig. Alt som skjer med Lecht borte fra hjemmet, hun

3.3. Starte programmer og vinduer Hovedverktøyene når du arbeider ved en datamaskin er mus og tastatur. De kalles også "Input Devices", fordi takket være dem, "legger du inn" informasjon på datamaskinen. Tastaturet, som det fremgår av knappene,

6.5. Automatisk oppstart av programmer som ikke brukes ofte Svært ofte, grunnen til at datamaskinen starter sakte og deretter bremser under drift er at unødvendige programmer, eller rettere sagt, de som ikke brukes like ofte som andre, konstant

For ytterligere beregninger, la oss ta det interkontinentale ballistiske missilet R-9 / R-9A (8K75)SS-8/(Sasin). For hvilke de grunnleggende parameterne er definert i katalogen:

Startmasse

Rakett diameter

Hastigheten til separerte partikler

La oss videre definere parametrene til atmosfæren:

Lufttetthet på jordoverflaten

Høyde over havet

Jordens radius

Jordmasse

Jordens rotasjonshastighet ved ekvator

Jordens gravitasjonskonstant

Ved å bruke startbetingelsene og et ligningssystem kan du bestemme banen til ICBM ved å bruke differensieringsmetoden beskrevet i avsnitt 1.3.

Siden vi differensierer ligningene diskret med et visst trinn, betyr dette at ICBM vil stoppe videre bevegelse bare i tilfelle når høyden som ICBM befinner seg blir mindre enn null. For å eliminere denne mangelen, vil vi bruke metoden beskrevet i avsnitt 1.4, men vi vil bruke den på vårt tilfelle:

Vi skal se etter koeffisientene a og b til variablene Og , Hvor – høyden på ICBM over bakkenivå, – avbøyningsvinkel. Som et resultat får vi ligningene:

I vårt tilfelle
, som et resultat får vi

Ved å bestemme avbøyningsvinkelen der høyden til ICBM vil være lik jordens nivå. La oss finne flyrekkevidden til en ICBM:

Motorens driftstid bestemmes av formelen:

Hvor
– stridshodemasse. For en mer realistisk flytur vil vi ta hensyn til massen til sceneskallet; for dette vil vi legge til koeffisienten til denne formelen
, som viser forholdet mellom trinnmassen og brenselmassen.

Vi er nå i stand til å bestemme banen til ICBM under gitte startforhold.

Kapittel 2. Resultater

2.1. Parametriske kurver for ett-trinns MBR

De første parametrene som ble brukt i konstruksjonen av fig. 1.

Øyeblikkelig drivstoffforbrenningshastighet Mu = 400 kg/s;

Graf over ICBM flyrekkevidde kontra angrepsvinkel

I fig. 1. det kan sees at maksimal flyrekkevidde er ved angrepsvinkelen =38 grader, men dette er verdien av den optimale angrepsvinkelen med konstante parametere for øyeblikkelig brennstoffforbrenningshastighet og endelig masse. For andre verdier av Mu og Mk kan den optimale angrepsvinkelen være annerledes.

De første parametrene som ble brukt i konstruksjonen av fig. 2.

Angrepsvinkel = 30 grader.

Endelig masse (stridshode) Mk = 2,2 tonn.

Graf over ICBM-flyrekkevidden versus øyeblikkelig drivstoffforbrenningshastighet

Figur 2 viser at den optimale verdien av den momentane = 1000 kg/s. Det er tydelig at denne verdien ikke er mulig. Denne motsetningen oppstår på grunn av det faktum at R9 ICBM under vurdering er tung (missilmasse = 80,4 tonn) og bruken av ett trinn for det er ikke mulig.

For å finne optimale parametere vil vi bruke gradientnedstigningsmetoden. For en ett-trinns rakett, forutsatt at angrepsvinkelen er konstant, er de optimale parameterne:

Øyeblikkelig drivstoffforbrenningshastighet Mu = 945 kg/s;

Angrepsvinkel = 44,1 grader.

Før dette ble vår forskning utført under antagelsen om at angrepsvinkelen er lik en konstant, la oss prøve å introdusere en annen avhengighet, la angrepsvinkelen avhenge av høyden som
.

De optimale parameterne i dette tilfellet er:

Øyeblikkelig drivstoffforbrenningshastighet Mu = 1095 kg/s;

Konstant C = 0,0047.

Graf over flyrekkevidde ved optimale parametere

Ris. 3. 1 – hvis avhengig
, 2 – hvis avhengig

I fig. 3. Det kan sees at når angrepsvinkelen ikke er lik en konstant, er rakettens rekkevidde større. Dette skyldes det faktum at i det andre tilfellet forlater raketten jordens atmosfære raskere, det vil si at den bremses mindre av atmosfæren. I videre forskning vil vi ta avhengigheten
.

Der det ikke er noen skyvekraft eller kontrollkraft og moment, kalles det en ballistisk bane. Hvis mekanismen som driver objektet forblir operativ gjennom hele bevegelsesperioden, tilhører den kategorien luftfart eller dynamisk. Banen til et fly under flyging med motorene slått av i stor høyde kan også kalles ballistisk.

Et objekt som beveger seg langs gitte koordinater påvirkes kun av mekanismen som driver kroppen, motstandskreftene og tyngdekraften. Et sett med slike faktorer utelukker muligheten for rettlinjet bevegelse. Denne regelen fungerer selv i verdensrommet.

Kroppen beskriver en bane som ligner på en ellipse, hyperbel, parabel eller sirkel. De to siste alternativene oppnås ved den andre og første kosmiske hastigheten. Beregninger for parabolsk eller sirkulær bevegelse utføres for å bestemme banen til et ballistisk missil.

Tatt i betraktning alle parameterne under lansering og flyging (vekt, hastighet, temperatur, etc.), skilles følgende banefunksjoner:

• For å skyte opp raketten så langt som mulig, må du velge riktig vinkel. Den beste er skarp, omtrent 45º.
• Objektet har samme start- og slutthastighet.
• Kroppen lander i samme vinkel som den starter.
• Tiden det tar for et objekt å bevege seg fra start til midten, samt fra midten til sluttpunktet, er den samme.

Baneegenskaper og praktiske implikasjoner

Bevegelse av kroppen etter påvirkningen på den opphører drivkraft studerer ekstern ballistikk. Denne vitenskapen gir beregninger, tabeller, skalaer, severdigheter og utvikler optimale muligheter for skyting. Den ballistiske banen til en kule er den buede linjen beskrevet av tyngdepunktet til et objekt under flukt.

Siden kroppen påvirkes av tyngdekraft og motstand, danner banen som kulen (prosjektilet) beskriver formen av en buet linje. Under påvirkning av disse kreftene avtar objektets hastighet og høyde gradvis. Det er flere baner: flat, montert og konjugert.

Den første oppnås ved å bruke en høydevinkel som er mindre enn vinkelen med størst rekkevidde. Hvis flyrekkevidden forblir den samme for forskjellige baner, kan en slik bane kalles konjugert. I tilfellet hvor høydevinkelen er større enn vinkelen med største rekkevidde, blir banen kalt en suspendert bane.

Banen for den ballistiske bevegelsen til et objekt (kule, prosjektil) består av punkter og seksjoner:

• Avgang(for eksempel snuten på en tønne) - gitt poeng er begynnelsen på banen, og følgelig nedtellingen.
• Våpenhorisont- denne delen går gjennom avgangspunktet. Banen krysser den to ganger: under slipp og under høst.
• Høydeområde- dette er en linje som er en fortsettelse av horisonten og danner et vertikalt plan. Dette området kalles skyteflyet.
• Bane hjørner- dette er punktet som ligger midt mellom start- og sluttpunkt (skudd og fall), har høyest vinkel langs hele stien.
• Tips- målet eller siktestedet og begynnelsen av objektets bevegelse danner siktelinjen. En siktevinkel dannes mellom våpenets horisont og det endelige målet.

Raketter: funksjoner for oppskyting og bevegelse

Det er guidede og ustyrte ballistiske missiler. Dannelsen av banen påvirkes også av eksterne og eksterne faktorer (motstandskrefter, friksjon, vekt, temperatur, nødvendig flyrekkevidde, etc.).

Den generelle banen til en lansert kropp kan beskrives ved følgende trinn:

• Lansering. I dette tilfellet går raketten inn i det første trinnet og begynner sin bevegelse. Fra dette øyeblikket begynner målingen av høyden til det ballistiske missilets flybane.
• Etter omtrent et minutt starter den andre motoren.
• 60 sekunder etter andre trinn starter den tredje motoren.
• Så kommer kroppen inn i atmosfæren.
• Til slutt eksploderer stridshodene.

Å skyte opp en rakett og danne en bevegelseskurve

Rakettens reisekurve består av tre deler: oppskytningsperioden, friflyging og gjeninntreden i jordens atmosfære.

Spennende prosjektiler skytes opp fra et fast punkt på bærbare installasjoner, samt Kjøretøy(skip, ubåter). Flyinitieringen varer fra tideler av en tusendels sekund til flere minutter. Fritt fall utgjør den største delen av et ballistisk missils flyvebane.

Fordelene med å kjøre en slik enhet er:

• Lang gratis flytid. Takket være denne egenskapen reduseres drivstofforbruket betydelig sammenlignet med andre raketter. For å fly prototyper (cruise missiler) brukes mer økonomiske motorer (for eksempel jetfly).
• Med hastigheten som det interkontinentale våpenet beveger seg med (omtrent 5 tusen m/s), er avlytting veldig vanskelig.
• Det ballistiske missilet er i stand til å treffe et mål i en avstand på opptil 10 tusen km.

I teorien er bevegelsesveien til et prosjektil et fenomen fra den generelle teorien om fysikk, grenen av dynamikken til faste kropper i bevegelse. Med hensyn til disse objektene vurderes bevegelsen til massesenteret og bevegelsen rundt det. Den første relaterer seg til egenskapene til objektet under flukt, den andre til stabilitet og kontroll.

Siden kroppen har programmert baner for flyvning, regnestykket ballistisk bane rakett bestemmes av fysiske og dynamiske beregninger.

Moderne utvikling innen ballistikk

Siden militære missiler av noe slag er farlige for liv, er forsvarets hovedoppgave å forbedre utskytningspunktene til de slående systemene. Sistnevnte må sikre fullstendig nøytralisering av interkontinentale og ballistiske våpen når som helst i bevegelsen. Et flerlagssystem er foreslått for vurdering:

• Denne oppfinnelsen består av separate nivåer, som hver har sin egen hensikt: de to første vil være utstyrt med laser-type våpen (homing missiler, elektromagnetiske våpen).
• De neste to seksjonene er utstyrt med de samme våpnene, men designet for å ødelegge hodedelene til fiendtlige våpen.

Utviklingen innen forsvarsmissilteknologi står ikke stille. Forskere moderniserer et kvasi-ballistisk missil. Sistnevnte presenteres som et objekt som har den lave veien i atmosfæren, men samtidig kraftig skiftende retning og rekkevidde.

Den ballistiske banen til et slikt missil påvirker ikke hastigheten: selv i ekstremt lav høyde beveger objektet seg raskere enn en normal. For eksempel flyr den russisk-utviklede Iskander i supersoniske hastigheter - fra 2100 til 2600 m/s med en masse på 4 kg 615 g; missilcruise flytter et stridshode som veier opp til 800 kg. Under flukt manøvrerer den og unngår rakettforsvar.

Interkontinentale våpen: kontrollteori og komponenter

Flertrinns ballistiske missiler kalles interkontinentale missiler. Dette navnet dukket opp av en grunn: på grunn av den lange flyrekkevidden blir det mulig å overføre last til den andre enden av jorden. Det viktigste kampstoffet (ladning) er hovedsakelig et atom- eller termonukleært stoff. Sistnevnte er plassert i fronten av prosjektilet.

Deretter er et kontrollsystem, motorer og drivstofftanker installert i designet. Dimensjoner og vekt avhenger av ønsket flyrekkevidde: jo større avstand, jo høyere utskytningsvekt og dimensjoner på strukturen.

Den ballistiske flybanen til en ICBM skilles fra banen til andre missiler etter høyde. Flertrinnsraketten går gjennom oppskytningsprosessen, og beveger seg deretter oppover i rett vinkel i flere sekunder. Kontrollsystemet sørger for at pistolen rettes mot målet. Det første trinnet av rakettdriften skiller seg uavhengig etter fullstendig utbrenthet, og i samme øyeblikk skytes den neste opp. Ved å nå en gitt hastighet og flyhøyde begynner raketten å bevege seg raskt ned mot målet. Flyhastigheten til destinasjonen når 25 tusen km/t.

Verdensutviklingen av spesialmissiler

For omtrent 20 år siden, under moderniseringen av et av mellomdistansemissilsystemene, ble et prosjekt for anti-skip ballistiske missiler vedtatt. Dette designet er plassert på en autonom lanseringsplattform. Vekten på prosjektilet er 15 tonn, og utskytningsrekkevidden er nesten 1,5 km.

Banen til et ballistisk missil for å ødelegge skip er ikke mottakelig for raske beregninger, så forutsi fiendens handlinger og eliminer dette våpenet umulig.

Denne utviklingen har følgende fordeler:

• Lanseringsområde. Denne verdien er 2-3 ganger høyere enn for prototypene.
• Flyhastighet og høyde gjør militært våpen usårlig for missilforsvar.

Verdenseksperter er sikre på at masseødeleggelsesvåpen fortsatt kan oppdages og nøytraliseres. For slike formål, spesielle rekognoseringsstasjoner utenfor bane, luftfart, ubåter, skip osv. Den viktigste "motaksjonen" er romrekognosering, som presenteres i form av radarstasjoner.

Den ballistiske banen bestemmes av rekognoseringssystemet. De mottatte dataene sendes til destinasjonen. Hovedproblemet er den raske foreldelsen av informasjon - for kort periode Over tid mister dataene sin relevans og kan avvike fra den faktiske plasseringen av våpenet i en avstand på opptil 50 km.

Kjennetegn på kampsystemer til den innenlandske forsvarsindustrien

Mest kraftig våpen Foreløpig anses et interkontinentalt ballistisk missil å være stasjonært. Innenlands missilsystem"R-36M2" er en av de beste. Den rommer det kraftige 15A18M-kampvåpenet, som er i stand til å bære opptil 36 individuelle presisjonsstyrte atomprosjektiler.

Den ballistiske flyveien til et slikt våpen er nesten umulig å forutsi; følgelig utgjør nøytralisering av et missil også vanskeligheter. Kampkraften til prosjektilet er 20 Mt. Hvis denne ammunisjonen eksploderer i lav høyde, vil kommunikasjons-, kontroll- og missilforsvarssystem svikte.

Modifikasjoner av den ovennevnte rakettoppskytningen kan også brukes til fredelige formål.

Blant fastbrenselmissiler regnes RT-23 UTTH som spesielt kraftig. En slik enhet er basert autonomt (mobil). I den stasjonære prototypestasjonen (“15Zh60”) er startkraften 0,3 høyere sammenlignet med mobilversjonen.

Missiloppskytinger utført direkte fra stasjoner er vanskelig å nøytralisere, fordi antall prosjektiler kan nå 92 enheter.

Missilsystemer og installasjoner av utenlandsk forsvarsindustri

Høyden på den ballistiske banen til det amerikanske Minuteman-3-missilet er ikke veldig forskjellig fra flyegenskapene til innenlandske oppfinnelser.

Komplekset, som ble utviklet i USA, er den eneste "forsvareren" Nord Amerika blant våpen av denne typen opp til i dag. Til tross for oppfinnelsens alder, er pistolens stabilitetsindikatorer ganske gode selv i dag, fordi kompleksets missiler kunne tåle missilforsvar og også treffe et mål med et høyt beskyttelsesnivå. Den aktive delen av flyturen er kort og varer i 160 sekunder.

En annen amerikansk oppfinnelse er Peakkeeper. Det kan også sikre et nøyaktig treff på målet takket være den mest gunstige banen for ballistisk bevegelse. Eksperter sier at kampevnene til komplekset ovenfor er nesten 8 ganger høyere enn Minutemans. Fredsbevarerens kampplikt var 30 sekunder.

Prosjektilflukt og bevegelse i atmosfæren

Fra dynamikkdelen kjenner vi påvirkningen av lufttetthet på bevegelseshastigheten til ethvert legeme i forskjellige lag av atmosfæren. Funksjonen til den siste parameteren tar hensyn til avhengigheten av tetthet direkte på flyhøyde og uttrykkes som en funksjon av:

N (y) = 20000-y/20000+y;

hvor y er høyden på prosjektilet (m).

Parametrene og banen til et interkontinentalt ballistisk missil kan beregnes ved hjelp av spesielle programmer på en datamaskin. Sistnevnte vil gi uttalelser, samt data om flyhøyde, hastighet og akselerasjon, og varigheten av hver etappe.

Den eksperimentelle delen bekrefter de beregnede egenskapene og beviser at hastigheten påvirkes av prosjektilets form (jo bedre strømlinjeforming, jo høyere hastighet).

Guidede masseødeleggelsesvåpen fra forrige århundre

Alle våpen av denne typen kan deles inn i to grupper: bakke og luftbårne. Bakkebaserte enheter er de som skytes ut fra stasjonære stasjoner (for eksempel gruver). Luftfart, følgelig, lanseres fra et transportskip (fly).

Bakkegruppen inkluderer ballistiske, bevingede og luftvernmissiler. Luftfart - prosjektilfly, ADB og guidede luftkampraketter.

Hovedkarakteristikken for å beregne den ballistiske banen er høyden (flere tusen kilometer over det atmosfæriske laget). På et gitt nivå over bakken når prosjektiler høye hastigheter og skaper enorme vanskeligheter for deres deteksjon og nøytralisering av missilforsvar.

Kjente ballistiske missiler som er designet for gjennomsnittlig rekkevidde flyvninger er: "Titan", "Thor", "Jupiter", "Atlas", etc.

Den ballistiske banen til et missil, som skytes opp fra et punkt og treffer spesifiserte koordinater, har form av en ellipse. Størrelsen og lengden på buen avhenger av de første parameterne: hastighet, utskytningsvinkel, masse. Hvis prosjektilhastigheten er lik den første kosmiske hastigheten (8 km/s), vil et militært våpen, som skytes opp parallelt med horisonten, bli til en satellitt av planeten med en sirkulær bane.

Til tross for konstante forbedringer innen forsvarsfeltet, forblir flyveien til et militært prosjektil praktisk talt uendret. For øyeblikket er ikke teknologien i stand til å bryte fysikkens lover som alle kropper adlyder. Et lite unntak er målsøkende missiler - de kan endre retning avhengig av bevegelsen til målet.

Oppfinnerne av anti-missilsystemer moderniserer og utvikler også et våpen for å ødelegge våpen. masseødeleggelse ny generasjon.

«Den mest elskede drømmen er høyde, høyde...» Dette er det som synges i den kjente sangen om piloter. Høyde er den elskede drømmen til modellrakettforskere, uansett hvilken konkurranseklasse atleten konkurrerer i. For "høyhøyde"-modeller er dette et direkte mål, og for glide- og fallskjermmodeller garanterer den oppnådde høyden en god flyvarighet.

Spør enhver modellbygger hva som må gjøres for å få modellen til å heve seg største høyde, og blant mange riktige svar - reduser aerodynamisk luftmotstand, installer en motor med høyere spesifikt skyvekraft, sørg for god flystabilisering - og andre vil sannsynligvis inkludere dette: "Gjør modellen så lett som mulig." Det virker riktig, men faktisk kan en veldig lett modell fly like dårlig som en relativt tung. La oss kalle det interessant fenomen"lysmodellens paradoks" og la oss prøve å forstå årsakene.

Rakettmodellen tilhører klassen ustyrte ballistiske missiler. Flybanen deres består av to hovedseksjoner: aktiv, der motorene fungerer, og passive, der raketten flyr som en stein kastet av en eldgammel kastemaskin - en ballista. Banebevegelsen til en rakett er et resultat av innvirkningen på den forskjellige krefter. Hvilke krefter virker på en rakett under flukt!

"For det første med kraften til motoren, for det andre med luftmotstandens kraft og til slutt med vekten av raketten. Mellom disse kreftene er det billedlig talt en kamp: kraften fra motoren trekker raketten fremover, luftmotstanden hindrer dens bevegelse, og vekten av raketten trekker den ned. Under flukt endres størrelsen på disse kreftene. Retningen til handlingen deres endrer seg også.»

Rakettens bevegelse og dens endelige resultat - flyveien - avhenger av hvilke krefter som råder.

Kreftene som virker på raketten i den aktive og passive delen er forskjellige. I det første tilfellet er den vertikalt avtakende modellen utsatt for skyvekraften til motorene, rettet oppover og akselererer den, så vel som tyngdekraften og aerodynamisk motstand, bremser rakettens bevegelse og retter seg nedover. I den andre gjenstår bare to krefter: motstand og tyngdekraft.

Den vanskeligste delen av flyturen når man analyserer en flytur er den aktive delen av banen: ikke bare kreftene endres der, men også massen til raketten. Mens de produserer drivstoff, mange moderne raketter endre massen flere ganger.

Endringen i massen til raketten under bevegelsen tillater oss ikke direkte å bruke formlene oppnådd i Newtons klassiske mekanikk. I sin mest komplette og strenge form, en tilnærming til studiet av kroppens bevegelse variabel masse ble først vurdert av den berømte russeren

mekaniker I.V. Meshchersky. I sin masteroppgave "Dynamics of a point of variabel masse", skrevet i 1897, oppnådde han strenge bevegelsesligninger for en kropp med variabel masse under forskjellige hypoteser om masseavvisning. Uavhengig av Meshchersky studerte K. E. Tsiolkovsky bevegelsen til en kropp med variabel masse i forhold til raketter. Teorien om rakettbevegelse kalles nå rakettdynamikk, og Tsiolkovsky regnes med rette som grunnleggeren av moderne rakettdynamikk.

Tsiolkovsky reflekterte over hemmelighetene til rakettflukt, og fulgte en dypt vitenskapelig vei, og introduserte konsekvent hovedkreftene som rakettens bevegelse avhenger av. For å finne ut mulighetene til det reaktive prinsippet om å bevege kropper i seg selv, vurderte forskeren den enkleste problemantagelsen: flygningen til en rakett, som bare påvirkes av skyvekraften. Dette problemet kalles nå det første Tsiolkovsky-problemet. En av dens viktigste konklusjoner er at for en ett-trinns rakett, jo større masseforholdet er ved begynnelsen og slutten av flyturen, desto større er hastigheten ved slutten av den aktive fasen.

I det andre problemet betraktet Tsiolkovsky den vertikale oppstigningen av en rakett fra jorden, blottet for en atmosfære. Analysen viste at rakettens aktive løftehøyde også vil øke med en økning i forholdet mellom dens opprinnelige masse og dens endelige masse.

Den virkelige flyvningen til en rakett i luften kompliserer problemet så mye at det ikke er mulig å få en løsning i form av enkle formler, og det ble relativt nylig lært å nøyaktig beregne bevegelsen til en rakett under påvirkning av alle tre styrker, ved å bruke "20th century abacus" - elektroniske datamaskiner. Kvalitativt forblir imidlertid konklusjonene av det første og andre problemet til Tsiolkovsky gyldige for den vertikale stigningen av en rakett eller modell i atmosfæren: med en økning i forholdet mellom de innledende og endelige massene, både hastigheten og høyden ved slutten av den aktive delen av banen øke.

Til illustrasjon presenterer vi resultatene av beregning av løftehøyden til modeller med forskjellige vekter ved start (se fig.). Flybanen ble beregnet ved å løse komplekse differensialligninger på en elektronisk datamaskin. For beregningen ble det tatt en ett-trinns modell med en midtseksjonsdiameter på 22 mm og en luftmotstandskoeffisient på 0,75. Modellens motor har en total impuls på 10 N s og produserer en reaksjonskraft på 5 N i to sekunder. Massen av drivstoff i motoren er 20 g. Startmassen ble endret under beregningen for å sammenligne løftehøyden til modellene.

Graf A viser aktiv flyhøyde. Med en økning i den opprinnelige massen til raketten og en konstant masse av drivstoff, reduseres forholdet mellom de innledende og endelige massene. Så for en innledende masse på 40 g er dette forholdet 2, og for 100 g er det 1,25. Følgelig er høyden på den aktive heisen i det første tilfellet 200 m, og i det andre - 85 m, og hastighetene på slutten av den aktive delen er 160 m/sek og 84 m/sek.

Dermed fører lettelse av modellen til en økning i den aktive flyhøyden, og denne høyden vil være størst hvis hele raketten består av ett drivstoff, det vil si har en utskytningsmasse på 20 g. Selvfølgelig er dette alternativet urealistisk, men den er av interesse som et ekstremt tilfelle av lysmodellen. I henhold til planen for en slik ultralett modell når den aktive løftehøyden 245 m.

Begrensningstilfellet for en supertung modell, når raketten ikke vil kunne ta av i det hele tatt, er alternativet der den endelige vekten til modellen vil være større enn motorkraften. Beregningsmodellen vil for eksempel ikke ta av med en startmasse på mer enn 500 g.

La oss nå gå til den passive delen av banen (graf B]. Hvordan påvirker letting eller vekting av modellen høyden på den ballistiske flygningen? I denne delen er massen til raketten konstant og lik den endelige (startmassen) uten brensel.) Her kan vi bruke Newtons andre lov, som sier at akselerasjon av et legeme er proporsjonalt med kraften som virker på det i forhold til massen.

Åpenbart vil stigningen til raketten i den passive delen være høyere, jo mindre akselerasjon den opplever under påvirkning av tyngdekraften og luftmotstanden. Akselerasjonen av gravitasjonskrefter innenfor løftehøydene til modellene kan betraktes som konstant. Med samme motstand vil en rakett med større masse oppleve mindre akselerasjon og stige til en større høyde.

Så, en tyngre rakett med konstant hastighet på slutten av den aktive delen har en lengre passiv løfteseksjon. Men dessverre må det tas i betraktning at etter hvert som raketten blir tyngre, reduseres slutthastigheten på aktiv flyging. Under påvirkning av disse to faktorene øker først høyden på det passive løftet og avtar deretter med økende initialmasse. For beregningsmodellen vil den passive løftehøyden være størst ved en utskytningsmasse på 65 g.

Det er interessant å merke seg at "ultralight"-modellen ikke har en passiv del i det hele tatt. Husker du gåten? "Hva kan en baby løfte, men en sterk mann kan ikke kaste den over en bekk?" Svar: "Pushinka." Faktisk, prøv å kaste et stykke lo: det vil ikke fly langt, uansett hvor hardt du kaster det. Samme for modellen. Hvis du gjør det for lett, vil det ikke stige høyt, uansett hvilken hastighet den får på slutten av den aktive delen.

Dette betyr at ved å gjøre modellen lettere, fratar vi den praktisk talt muligheten for passiv flyging; ved å gjøre den tyngre forverrer vi forholdene og resultatet (endelig hastighet og høyde) ved aktiv flyging. Mellom disse to ekstreme tilfeller et sted er det en "gylden middelvei" modell med en optimal begynnelsesmasse. Denne massen kan bestemmes for beregningsmodellen ved hjelp av graf B, som viser den totale høyden til de aktive og passive flysegmentene. Den veier 53 g og løftehøyden er 395 m. Lettere og tyngre modeller har lavere høyde. De samme høydene kan oppnås for både lette og tunge missiler. For eksempel kan en høyde på 345 m oppnås for modeller med initialmasser på 30 g og 90 g.

Så fenomenet "lysmodellparadokset" fører oss til den konklusjon at det ikke alltid er nødvendig å strebe etter å gjøre modellen lettere: å redusere modellens masse utover den optimale verdien gir ikke en høydegevinst. Å finne den optimale verdien av utskytningsmassen til modellen hans er en av oppgavene til en rakettmodeller, hvis løsning vil tillate ham å oppnå beste resultater i konkurranser.

V. KANAEV, ingeniør

Har du lagt merke til en feil? Velg den og klikk Ctrl+Enter for å gi oss beskjed.

«Saturn 5/Apollo» – det var det virkelig

rakett - modell!

En analyse av kontinuerlig kinematografi viste at raketten lå kraftig bak den offisielle tidsplanen både i flyhøyde og hastighet.

Del 1. FLYHØYDE:

ved 8 km-merket er raketten 3 ganger lavere enn den skal være i henhold til tidsplanen.

1.1. Skyer som høydemarkør

De fleste av oss har flydd på vanlige passasjerfly. jetfly. Flyvningen deres foregår i en høyde på omtrent 10 km, og passasjerene ser det samme bildet gjennom vinduene - skyer under og en klar, knallblå himmel over (ill. 1a), siden høyere skyer vises svært sjelden. Hvis skylagene er tynne nok, kan det å ta av raketter etterlate "autografene" på dem i form av ganske pene hull (fig. 1b).

Ill.1.EN)NASA-fly i høyden ~ 10 km ser på takeoff av romfergen Columbia (STS-2);

b)et hull i et tynt lag med skyer laget av strålen fra en passerende rakettmotor

1.2. Hvilket overskyet var det på dagen for oppskytingen av Apollo 11, og i hvilken høyde?

Dagen for lanseringen av Apollo 11 viste seg generelt å være klar. Dette kan sees både på bildet av himmelen og i de skarpe og klare skyggene som hver person eller gjenstand kaster bak seg (ill. 2a).

Fig.2. EN)inviterte korrespondenter og tilskuere ser oppskytingen av A-11-raketten på trygg avstand;

(spesialnummer av bladet " Liv " for august 1969)

b)I ID for utskytningsraketten fra observasjonstårnet til kosmodromen

Figur 6 viser fragmenter av noen rammer av klippet, reflekterende rakettflukt. Hver ramme har et tidsstempel som indikerer time, minutter og sekunder. Det er ukjent fra hvilket øyeblikk Phil telte denne gangen, men det er ikke viktig. Det er viktig å nøyaktig bestemme flyten av flytid. Dette gjøres som følger.

Klokken 1:01.02 på klippetimeren er det synlige flammer og røyk under raketten. Dette betyr at antennelse allerede har skjedd. Raketten begynner ikke umiddelbart å bevege seg, fordi den i flere sekunder holdes på plass med motorene i gang. Etter at de har nådd driftsmodus, slippes raketten og begynner å stige. Visuelt skjer dette i klippet omtrent i øyeblikket"1:01.05."Dette klipptimermerket blir deretter tatt som 0s av flytid. Ved omtrent 175 sekunders flytid slutter klippet.

Ill.6.De mest interessante bildene fra Phils video

I det 9. sekundet stiger raketten til høyden av tårnet. Denne hendelsen vil bli brukt av oss til å sjekke klipptimeren og er derfor merket med en oransje etikett. I det 44. sekundet fortsetter raketten å stige.

På det 98. sekundet av flyturen nærmer raketten seg det øvre skylaget og i det 107. sekundet gjennomborer det det og etterlater et mørkt hull i det. Samtidig, siden raketten var over skylaget og direkte sollys falt på den fra høyre, dukket det opp en skygge fra raketten til venstre på skyskjermen. Når raketten stiger, vil skyggen raskt løpe vekk fra hullet i skyene. Å slå hull i skyene og unnslippe en skygge er de to hovedhendelsene vi skal studere. I det 138. sekundet ser vi raketten allerede langt unna skylaget.

Ved 162 sekunders flytur i henhold til NASAs tidsplanDen brukte første etappen må skilles fra A-11-raketten. Og i dette sekundet dukker det faktisk opp en stor lys sky rundt raketten. Et lysende fragment skilte seg fra denne skyen (173. sekund). Vinkelen videoen ble tatt med og den lange avstanden gjør det vanskelig å avgjøre om det er den fallende første etappen eller den fremre delen av raketten som fortsetter sin vei. La oss skrive det slik: i det 162. sekundet skjedde noe som ligner på en rakett som delte seg i to deler. Denne formuleringen samsvarer med sannheten og motsier ikke NASAs tidsplan. Rakettseparasjonen på 162 sekunder vil også brukes av oss til å sjekke klipptimeren og er derfor også merket med et oransje merke. Ved omtrent 175 sekunder slutter hele klippet. Så vi så i figur 6 nesten alle hovedbegivenhetene reflektert i den.

1.4. Å sjekke tempoet ville ikke skade

Selv om Phil sa at klippet ble filmet og digitalisert i sanntid, ville en ekstra sjekk på en så viktig sak ikke skade.

Første gangs punkt å sjekke Klipptimeren er rakettens stigning til høyden av tårnet.A. Kudryavets skriver: "Hvorfor bry deg med videoen og anta at den er treg? Tross alt kan det lett anslås etter den tiden det tok Saturn 5 å stige til høyden på servicetårnet! Til sammenligning ble 7 andre tilgjengelige videoer av A-11-oppskytingen valgt» .

Det er viktig at en av videoene velges itil sammenligning, gitt direkte fra NASA ( NASA JSC – NASA Space Center Kennedy, det vil si romhavnen som Apollos skjøt opp fra). Dette lindrer mange av de typiske spørsmålene NASA-advokater har.

Ifølge amerikanske dokumenterTiden det tar for raketten å stige til tårnets høyde er omtrent 9,5 sekunder. Og denne figuren kan du stole på, fordi NASA ikke hadde noen mulighet til å krenke den. Faktum er at hundrevis av profesjonelle og (viktigst av alt) tusenvis av uavhengige amatørkameraer filmet dette svært spektakulære øyeblikket. Så raketten måtte passere tårnet strengt i henhold til NASAs tidsplan.

Basert på de syv klippene studert av A. Kudryavets, ble følgende verdier oppnådd for tiden raketten steg til høyden av tårnet: 10s, 10s, 12s, 10s, 9s, 9s, 10s, det vil si i gjennomsnitt (10 ± 0,6) s.

Dermed har vi to referanseverdier for tiden raketten stiger til høyden av tårnet: 9,5 s - ifølge rapporten, (10 ± 0,6) s - ifølge alle klippene studert av A. Kudryavets. Og 9c basert på Phils video . Ifølge forfatteren er dette en helt tilfredsstillende tilfeldighet!

Andre tidspunkt for verifisering Klipptimer - første rakettseparasjon. I henhold til NASAs tidsplanI det 162. sekundet skiller første etappe seg fra raketten. Og vi ser fra Phils klipp at det er i dette sekundet at en enorm lys sky dukker opp rundt raketten. Etter en tid skilles et lysende fragment fra det (173. sekund).

Dermed bekreftes meldingen fra forfatteren av klippet om at klippet hans gjengir hendelser i sanntid kvantitativt to ganger - helt i begynnelsen av klippet i det 9. sekundet, og på slutten ved det 162. sekundet av flytiden.

I den innledende delen av klippet, som er ganske lang i tid, kan du se andre bekreftelser på den virkelige skalaen til Phils video - ikke så streng, men enkel og visuell. For å gjøre dette, vær oppmerksom på hyppige scener som involverer folk som kommer inn i bildet under filming. Gangen og bevegelsene deres er helt naturlige i tempo. Dette demonstrerer ytterligere at Phils klipptimer kan stole på.

1.5. Raketten passerer gjennom skyene. Vi satte den faktiske flyhøyden til 105. sekund!

Ill.7.Raketten går inn i det øvre skylaget på 105. sekund, og på 107. sekund er den allerede over det.

La oss se på fire rammer som illustrerer passasjen av Apollo 11 gjennom skylaget i tredje lag (fig. 7). De første (104c) og siste (107c) rammene fra denne serien vises i sin helhet, og de to mellomliggende (105c og 106c) er vist i fragmenter for å spare plass. På 104-105 På et sekund nærmer raketten seg det øvre skylaget, men det er vanskelig å forstå hvor den er: allerede i skylaget eller har ennå ikke kommet inn i det. Men allerede i det 106. sekundet, til venstre for det sterkt glødende området av rakettens skyte, dukket det opp en fortsatt uklar skygge. På 107. sekund ser det allerede ut som en distinkt linje. Dette er skyggen av raketten på den øvre overflaten av skylaget. Dette betyr at raketten allerede har gjennomboret skylaget og kastet sin skygge på det. Både det faktum at skyggen er synlig fra jorden og det faktum at den har riktig form antyder at det øvre skylaget åpenbart er ganske glatt og gjennomskinnelig. Det vil si at den fungerer som en gjennomskinnelig skjerm.

Etter å ha forstått dette bildet, er det mulig å mer nøyaktig bestemme øyeblikket raketten passerer skylaget. I det 106. sekundet hadde det allerede begynt å danne seg en skygge. Dette betyr at den fremre delen av rakettens kropp allerede er over skylaget. Og i det 105. sekundet er ikke denne skyggen der ennå. Derfor er dette siste sekundet når raketten ennå ikke har gjennomboret skyene. Derfor vil vi ta det 105. sekundet som øyeblikket for kontakt med skyene, som ligger, som vi vet, i en høyde av 8 km.

Dermed, i øyeblikket av 105 s flyr Apollo 11-raketten i en høyde av 8 km.

Til sammenligning bemerker vi at i 1971, da den sovjetiske N-1 måneraketten ble testet, i det 106. sekundet hadde den sovjetiske raketten allerede nådd høyden. 5 ganger større - 40 km.

Interessant avvik!

1.6 Offisielle data om flyhøyden til Apollo 11 på sammenlignbare tidspunkter er kategorisk uenige med måleresultatene

Det er interessant å se hva NASAs offisielle data sier om Apollo 11s flyhøyde ved 105 sekunder (og deromkring). Online kl det er en detaljert rapport fra en NASA-underleverandør - selskapet BO E ING (launch systems department) om flyveien til en månerakett, hvordan den skal være under en ekte flytur til Månen. . Tittelsiden til rapporten er vist i figur 8.

Ill.8.En kopi av tittelsiden til selskapsrapporten BOEING (avdeling for lanseringssystem):"Bunnen til Apollo/Saturn 5-raketten etter flygningen - SOM 506", det vil si "Apollo 11"

I rapporten vedr Fig. 3 - 2 viser en teoretisk kurve som reflekterer stigningen til en ekte månerakett. Det er vist i fig. 9.

Ill.9.Banen etter flyet til Apollo/Saturn 5-raketten - SOM 506" (det vil si "Apollo 11"):

svart farge – original teoretisk kurve fra rapporten;

Her vises den teoretiske kurven i svart.klatre ved oppskyting til månen. Ill. 6a viser hele den teoretiske kurven, og ill. 6b viser fragmentet fra starten til omtrent det 200. sekundet av flyturen, det vil si i løpet av tiden som "rakett"-delen av Phils klipp passet. Oversettelse av engelske inskripsjoner er laget av forfatteren. De røde linjene og den røde prikken er også levert av forfatteren. I følge den teoretiske kurven skal raketten i det 105. sekundet være i en høyde litt høyere enn 20 km, men faktisk ifølge Phils klipp, Apollo 11 flyr mye lavere. Den hadde akkurat rørt det øvre skylaget, det vil si at den hadde nådd en høyde på ikke mer enn 8 km.

Ved å bruke en graf kan man ikke trekke mer nøyaktige kvantitative konklusjoner (tegnerens hånd kan alltid avvike litt). Men forfatterne av rapportenDe presenterte også en svært omhyggelig "tid - høyde"-tabell, som komplementerte grafen som nettopp ble diskutert.Dette er tabell B-1 (tabell B - I ). Ett fragment fra denne tabellen er vist i fig. 10. Forfatteren kuttet ut fra tabellen bare det som gjelder rakettens flyhøyde i intervallet 103 - 111 sekunder, det vil si når raketten nærmer seg skyene og passerer dem (i koordinatsystemet som ble tatt i bruk av amerikanerne ved sammenstilling av tabellen, X ( x) er flyhøyden) .

ill. 10.Utdrag fra NASA-tabell B-1, relatert til rakettens flyhøyde i området 103 - 111 sekunders flytid

Her ser vi allerede sikkert at i det 105. sekundet skulle raketten, i henhold til NASAs tidsplan, være i en høyde på 23999 m. Dette er selvfølgelig en latterlig høy nøyaktighet (opptil 0,01%), noe som tyder på at dette resultatet kom fra en teoretikers penn, men er på ingen måte et resultat av målinger. Det er umulig å måle flyhøyde med en slik nøyaktighet.

Basert på NASA B-1 THEORETICAL-tabellen, skal raketten ved 105 sekunder være i høyden 24 km, det vil si høyt, høyt over alle skyene, nesten i den svarte stratosfæren. OG NESTEN i løpet av denne tiden hadde Apollo 11 akkurat nådd høyde 8 km (og ifølge A. Kudryavets, og enda mindre - 6 km).

Det bør huskes at cirrostratus-skyer kan begynne fra 6 km. Men vi vil beholde NASAs mer gunstige skyhøydeanslag på 8 km, for selv med det

blir Apollo 11 er åpenbart 3 ganger bak den offisielle klatreplanen . Og dette er den mildeste vurderingen! Men selv med den kan vi si at Apollo 11 ikke oppfyller de strenge standardene for en flytur til månen: den er for svak!

Og hans "sneglehastighet" kan bekreftes av eksperimentelle målinger ved å bruke det samme klippet av Phil. Fire samtidig sammenfallende omstendigheter vil hjelpe oss med dette, nemlig at cirrostratusskyene på dagen for Apollo 11-oppskytingen var tynne, flate og gjennomskinnelige på samme tid, og at Solen lyste opp raketten fra siden.

Del 2. FLYHASTIGHET ved det 108. sekundet er 9 ganger lavere enn den offisielle verdien!

2.1. Forskyvningen av rakettens skygge på skyene vil bidra til å måle rakettens hastighet på det 108. sekundet av flyturen

Når raketten stiger, beveger skyggen på skyene seg raskt bort fra hullet i de samme skyene.Nøkkelideen bak metoden for måling av raketthastighet er det forskyvning av rakettskyggen med en av lengdene tilsvarer forskyvningen av rakettkroppen med en av kroppens. Denne ideen er illustrert i diagrammet ill. 11a.

ill. 11. EN) Forklaring av metoden for å måle hastigheten til en rakett ved hjelp av en vikende skygge på skyene

b)Skyggen av raketten på skyene beveger seg bort fra midten av hullet i disse skyene når raketten stiger

Det eneste som krever avklaring er hvorfor diagrammet i fig. 11a viser rakettens lengde som 100 m. Tross alt har rakettkroppen fra bunnen til tuppen av SAS-nålen på toppen (nødredningssystem) en lengde på 110 m. Det er imidlertid svært tvilsomt at skyggen av den tynne (1m) og lange (10m) SAS-nålen vil være synlig på skylaget. Ja, det er ikke synlig selv med den mest forsiktige visningen av bildet. Derfor ble det antatt at den delen av kroppen som gir en synlig skygge har en lengde på 100 m.

Tidsperioden som er tilgjengelig for måling av hastighet starter fra det 107. sekundet (fig. 11b) og slutter ved det 109. (fig. 11c). Dette er veldig enkelt forklart. I det 107. sekundet hadde raketten akkurat, men allerede, hevet seg over skylaget og en ganske klar og regelmessig formet skygge fra raketten dannet seg på skyene. Og umiddelbart etter det 109. sekundet går skyggen utover rammens øvre kant. Det vil være naturlig å tilskrive verdien av den målte raketthastigheten til midtpunktet av det angitte tidsintervallet, det vil si det 108. sekundet.

I løpet av denne korte tidsperioden kan raketten anses å fly i en rett linje. I tillegg kan rakettens avstand fra seeren ignoreres. Tross alt, hvis skyggen av en rakett har reist to av dens lengder, så har raketten også reist to av kroppene sine, det vil si omtrent 200 meter. Og skylaget som raketten gjennomborer ligger i en høyde på omtrent 8 km. Under observasjonen av den løpende skyggen vil avstanden fra betrakteren (kameraet) til raketten endres i relative proporsjoner med kun 200m/8000m = 1/40 = 2,5%.

På fig. 11b , i notasjonen som vises:l - lengden på rakettskyggen ogL - avstanden fra halen av rakettskyggen til midten av hullet. For å måle hastigheten til raketten ble først lengden på skyggen til raketten målt på dataskjermen ved hjelp av ti forskjellige rammer som fig. 11b,cl i mm på en dataskjerm. Resultatet er en gjennomsnittsverdil = (39±1,5) mm. Svært liten gjennomsnittsfeill (±4%) viser at vi ikke snakker om å estimere verdien av Apollo 11-hastigheten, slik NASA-advokater ofte prøver å presentere, men om den svært nøyaktige målingen.

Deretter ble skyggeforskyvningen målt for ti par rammer (den ene ble betraktet som den første og den andre ble ansett som den siste). ∆ L (mm) = L lure – L begynnelse (ill. 11b ,c) og tidspunktet ble bestemtt , som skiller disse rammene.

Etter å ha beregnet et gjennomsnitt av resultatene av 10 målinger, ble det funnet at skyggen på 1 s beveger seg med 40,5 mm, det vil si med en mengde på 1,04 av lengden (39 mm). Følgelig beveger raketten seg på 1 s med 1,04 fra lengden på kroppen, og dette (uten å ta hensyn til nålen) er 104 m. Som et resultat ble følgende verdi oppnådd for den faktiske hastigheten til Apollo 11:

V endring = 104 m/spå det 108. sekundet av flyturen ( 1)

2.2. Hva sier NASAs teoretiske rapport om rakettens hastighet på 108 sekunder?

La oss nå se hva den offisielle NASA-rapporten sier om denne saken. La oss bruke tabell B-1 igjen ( Tabell B - I ) fra denne rapporten. Figur 12 viser det andre fragmentet fra denne tabellen. Forfatteren her presenterte bare de dataene som indikerer den estimerte flyhastigheten til raketten. Samme tidsintervall på 103 – 111 sekunder ble tatt. det vil si når raketten nærmer seg skyene og passerer dem.

ill. 12.Utdrag fra NASA-tabell B-1, relatert til rakettens flyhastighet i området 103 - 111 sekunders flytid.

Bestem hastigheten til A-11-raketten fra rapporten ikke helt enkelt. Poenget er at i " Tabell B -1", det som er gitt er ikke rakettens absolutte hastighet, men størrelsen på dens projeksjoner på visse X-akser, Y,Z (hvorav X er den vertikale aksen). Men fra disse anslagene kan du også beregne størrelsen på hastigheten v = ( v x 2 + v y 2 + v z 2 ) 1/2. For det 108. sekundetv x= 572 m/s, v y= 2,6 m/s og v z= 724 m/ Med . Herfra:

VNASA= 920 m/spå det 108. sekundet av flyturen (2)

Som vi ser fra sammenligningen av (1) og (2), samsvarer ikke de beregnede (også offisielle) NASA-dataene om hastigheten til Apollo 11 (2) i nærhet med det som foregår i virkeligheten (1). Den offisielt deklarerte hastigheten til Apollo 11 for det 108. sekundet av flyturen er nesten 9 (ni!) ganger høyere enn det som ble vist av raketten som ble skutt opp foran alle tilskuerne. Som de sier i hagen - hyllebær, og i Kiev - onkel. Og dette er forståelig: å beregne flykurver til månen er mye enklere enn å lage ekte raketter som ville fly i henhold til disse beregningene.

Konklusjoner.

Derfor, basert på resultatene fra denne studien, ble det eksperimentelt fastslått at ved det 105. sekundet av flyturen er raketten 3 ganger bak den offisielle tidsplanen når det gjelder å oppnå høyde;

Samtidig (mer presist, i det 108. sekundet) flyr raketten mot 9 ganger langsommere enn planlagt.

Artikkelforfatteren er ikke i tvil om at alle beregningene gitt i rapporten , utført uten feil. Det var langs denne banen at en ekte månerakett skulle ha fløyet. Ja, men i virkeligheten kunne Apollo 11 på ingen måte "hente opp" med disse teoretiske beregningene. Derfor faktisk rapporten er ikke noe annet enn et dekke og forkledning for at amerikanerne ikke hadde noen ekte månerakett.

NASA klarte ikke å lage en ekte bærerakett for flyvninger til månen. Men hun laget en rakett - en modell, storslått på utsiden, men helt utilstrekkelig i kraft. Ved hjelp av denne mock-up raketten organiserte NASA briljant skuespillet til en oppskyting til månen og støttet det opp med en kraftig propagandakampanje.

Med en slik "skilpadde"-start på flyturen, som den faktisk var, hadde Apollo 11 ingen sjanse til å komme i rute. Han hadde ingen sjanse til ikke bare å frakte mennesker til den fjerne månen, men til og med bare gå inn i lav jordbane. Derfor er det mest sannsynlig at den avfyrte mock-up-raketten var ubemannet og, skjult for titalls og hundretusenvis av nysgjerrige øyne, endte den sin flytur et sted i Atlanterhavet?

Derfor vår neste interesse for de fascinerende hendelsene som fant sted i det samme Atlanterhavet og endte i byen Murmansk - vår inngangsport til Atlanterhavet. Der, den 8. september 1970, overleverte representanter for våre spesialtjenester høytidelig Apollo No.-skipet fanget i Atlanterhavet til amerikanske representanter... La oss imidlertid ikke gå i forkant. Dette er temaet for fremtidige artikler.

Applikasjon.Oversettelse av forfatterens lydspor til videoklippet som studeres av Phil Polais og informasjon om forfatteren (sitert fra)

"0:04 I juli 1969 Jeg ble valgt til å dra til Kapp (Canaveral) for å se lanseringen av Apollo 11. Dette var vårt første forsøk på å lande menn på månen. Og vi brukte penger på nye kameraer, Super-8. De gikk på batterier, og vi slapp å starte og snu filmen. Og bildekvaliteten har også blitt bedre.
0:38 Dagen før lanseringen kom vi veldig nær oppskytningsstedet. Dette er et bilde av forsamlingsbygget der de satte sammen selve raketten.
1:03 Dette er en veldig stor rakett.
1:10 Se på størrelsen på lastebilene sammenlignet med raketten. Hun er enorm.
1:23 Dette er PFP med vennen Joe Bunker. Joe er ALSEPs leder for utstyret for eksperimentene vi etterlot oss på Månen.
1:37 Han og jeg ble valgt sammen.
1:41 Dette er den vertikale monteringsbygningen der romfartøyet ble satt sammen og hvorfra crawleren dro det til utskytningsrampen.
2:02 Og dette er en crawler, skipet sitter på dette monsteret og det beveger seg, tror jeg, med en hastighet på 5 miles per time. Veldig greit å komme til startbordet.
2:19 Dette er folket som samlet seg på utskytningsdagen. Kameraet beveger seg veldig raskt. Du vil nå se tidligere president Lyndon Johnson, Johnny Carson og kanskje andre mennesker som jeg ikke kjenner igjen i dag.
2:38 Men jeg gjentar at hovedmålet mitt er å se lanseringen, ikke å se folk.
3:03 Joe og jeg var heldige nok til å komme helt opp til (uforståelig, kanskje "til veien"), og det er så nært vi kunne komme. Dette er omtrent en mil fra lanseringsstedet. Det var en ganske god utsikt og ga meg et interessant perspektiv som du ikke ser på TV. Så vi lener oss tilbake og ser på lanseringen.
3:30 Og slik begynner det, 3-2-1...
3:44 Tenning og stigning. Apollo 11, de første menneskene som landet på månen. Neil Armstrong og Buzz Aldrin er de to astronautene som faktisk gikk på månen. Michael Collins var i kommandomodulen i bane rundt månen mens de to utforsket månen. Og han så på CM, og var klar til å ta imot dem når de kom tilbake fra Månens overflate til LM.
4:26 Så la oss slappe av og se på - dette er et fantastisk syn.

«Etter litt leting klarte vi å finne forfatteren av denne videoen og eieren av Youtube en konto pfpollacia. Han viste seg å være Philip Frank Pollacia (heretter ganske enkelt Phil). Jeg klarte å komme igjennom til ham og snakke, og det var dette som ble kjent etter det. Phil jobbet som leder i IBM og ble deretter pensjonist. Født i Houston og tilbrakte barndommen i Louisiana. Han fikk en bachelorgrad fra Louisiana Tech University og en mastergrad fra Auburn University, begge i matematikk. Phil begynte sin karriere som programmerer som støttet orbitale fly- og nedstigningsprogrammer for NASA. Han hadde muligheten til å jobbe som operatør under det første møtet med Jemimy-7 og -5, nødnedstigningen til Jemimy-8 og Apollo 13.

Etter Gemini-programmet ble han daglig leder for IBM under Apollo-, Skylab- og Apollo Soyuz-oppdragene. Her er noen ekstra ting som har kommet frem om filmen hans etter å ha snakket med ham. Phil tok filmen selv med ett 8 mm kamera. Dette er den maksimale filmkvaliteten den har. Flere sekvensielle trinn ble brukt for å konvertere 8 mm-filmen til digital form. Hastigheten på filming og avspilling endret seg ikke. Starten av Apollo er én plan uten pauser eller skjøter. Phil er nå 71 år gammel (fra og med 2011).» A. Bulatov

P. S. Forfatteren fulgte med interesse utviklingen av diskusjonen om den tidligere publiserte versjonen av denne artikkelen.Forfatteren unnlot ikke å ta hensyn til mange kritiske bemerkninger. Men forfatteren kan ikke forstå noen av argumentene. Dermed hevder noen NASA-advokater at Phil Polish-videoen er av dårlig kvalitet, og derfor kan ingen konklusjoner trekkes på grunnlag av den. Men la oss be leseren om å dømme. Ser han tidtakeren i opptakene av Phils video? Kan han få øye på raketten i disse skuddene? Ser han skyer på dem og et hull i skyene laget av akkurat denne raketten? Ser han skyggen av raketten på skyene? Hvis ja, hvilke andre spørsmål?

Anerkjennelser

1. http://history.nasa.gov/SP-4029/Apollo_18-15_Launch_Weather.htm NASA-rapport om værforhold på lanseringsdagene for alle Apollo-oppdrag

2. http://meteoweb.ru/cl004-1-2.php http://meteoweb.ru/cl004.php no / forum /index.php?action =felblog;sa =view;cont =732;uid=14906

5. Rapport fra NASAs underleverandørselskap BOEING nå tilgjengelig i NASA-arkivethttp://archive.org/details/nasa_techdoc_19920075301 . Her er den direkte nye adressen til dokumentethttp://ia800304.us.archive.org/13/items/nasa_techdoc_19920075301/19920075301.pdf .

Arkivet til nettstedet vårt bevarte hele denne rapporten fra og med 2011, da vi kopierte den -php?21,314215,328502# melding-328502

EN. Kudryavets. Måler tiden det tar for A-11-raketten å stige til høyden av tårnet. Liste over studerte videoer med måleresultater