Kinematic paradoxes មួយរយ។ Paradoxes នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង។ ទំនាក់ទំនងទូទៅ

អរូបី។ អត្ថបទនេះត្រូវបានឧទ្ទិសដល់ទិដ្ឋភាពគណិតវិទ្យានៃទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនងពិសេស និងទូទៅ ការបំប្លែង Lorentz និងកោងនៃពេលវេលាលំហ។ Isotropy និង​ភាព​រាបស្មើ​នៃ​លំហ​ត្រូវ​បាន​គេ​ធ្វើ​ការ​ពិសោធន៍​បង្ហាញ​ឱ្យ​ឃើញ ប៉ុន្តែ​ទ្រឹស្ដី​ការ​កំណត់​ខុស​គ្នា​នៃ​លក្ខណៈ​ពេល​វេលា​នៃ​លំហ។ ហេតុផលសម្រាប់ការមិនយល់ស្របបែបនេះត្រូវបានលាក់នៅក្នុងឧបករណ៍ និងវិធីសាស្រ្តគណិតវិទ្យាដែលប្រើដោយទ្រឹស្តី។ ប៉ុន្តែពួកវាពឹងផ្អែកទាំងស្រុងលើ axioms មូលដ្ឋាន - ល្បឿនពន្លឺថេរ និងការបន្តនៃលំហ។ ហើយដោយគ្មានការពន្យល់ចាំបាច់ វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការទទួលយកទស្សនៈដែលមិនមានបញ្ហាជាមួយនឹងភាពស៊ីសង្វាក់នៃ SRT និង GRT axioms ។

ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ ទ្រឹស្តីពិសេសនៃការពឹងផ្អែកគឺផ្អែកលើការពិតពីរដែលត្រូវបានពិចារណាដោយពិសោធន៍ - ភាពកំណត់នៃល្បឿនពន្លឺនិងភាពជាប់លាប់របស់វានៅក្នុងស៊ុម inertial ផ្សេងៗនៃការយោង (ឯករាជ្យនៃល្បឿនពន្លឺពីល្បឿននៃប្រភពរបស់វា) . វាគឺជាលក្ខខណ្ឌទាំងនេះ យោងទៅតាមមតិទូទៅ ដែលមិនអនុញ្ញាតឱ្យប្រើការបំប្លែងកាលីលេនៅក្នុងមេកានិច នៅពេលឆ្លងកាត់ពីស៊ុមអសកម្មនៃសេចក្តីយោងទៅមួយផ្សេងទៀត។ ហើយជាលទ្ធផល គោលការណ៍ទំនាក់ទំនងនៃទំនាក់ទំនង ដែលបង្ហាញតាមរយៈការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ត្រូវបានយកជាមូលដ្ឋានសម្រាប់គោលការណ៍គណិតវិទ្យាសម្រាប់ការពិពណ៌នាអំពីដំណើរការចលនា។ ភាពជាក់ស្តែងនៃការផ្លាស់ប្តូរទាំងនេះហាក់ដូចជាគ្មានកំហុសដែលវាហាក់ដូចជាមិនគួរមានការងឿងឆ្ងល់អំពីភាពស្របច្បាប់នៃការសន្និដ្ឋានដែលកើតឡើងពីការអនុវត្តគោលការណ៍នៃភាពមិនប្រែប្រួលរបស់ Lorentz នៅក្នុងទ្រឹស្តីរូបវិទ្យា។

ជាការពិតណាស់ ដោយអនុលោមតាម postulates ទាំងពីរនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងសម្រាប់ស៊ុម inertial ពីរនៃសេចក្តីយោង TOនិង TO´ យើងអាចសរសេរ៖

នៅក្នុងសមីការទាំងនេះ សមាសធាតុនៃល្បឿនពន្លឺ ដែលផ្តល់ថាការសាយភាយរបស់វាគឺលីនេអ៊ែរ៖

ពី​ទីនេះ:

នៅទីនេះ៖ .

វាហាក់ដូចជាថាអ្វីដែលយើងត្រូវធ្វើគឺធ្វើឱ្យមានការបំប្លែងជាក់ស្តែង ហើយយើងនឹងទទួលបានច្បាប់សម្រាប់ការផ្លាស់ប្តូរពីប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial មួយទៅប្រព័ន្ធ inertial មួយផ្សេងទៀតនៅក្នុងទម្រង់នៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយមិនមែនទាំងអស់សាមញ្ញទេ។

ការបំប្លែង Lorentz កំណត់សមាមាត្រនៃកូអរដោណេនៃប្រព័ន្ធផ្សេងៗ អាស្រ័យលើល្បឿននៃចលនានៃប្រភពដើមនៃកូអរដោណេនៃប្រព័ន្ធទាំងនេះដែលទាក់ទងទៅនឹងអាចត្រូវបានកំណត់យ៉ាងងាយស្រួល។ ប៉ុន្តែវាស្ថិតនៅក្នុងការសន្មត់នៃទ្រឹស្តីនេះ ដែលបញ្ហាដ៏ធំបំផុតរបស់វាស្ថិតនៅ។

សូមឱ្យប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធ TOគឺនៅស្ថានី និងប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ TO´ ការផ្លាស់ប្តូរទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធទីមួយគឺនៅឆ្ងាយ rនៅចំណុចណាមួយនៅក្នុងពេលវេលា t=0 ជួសជុលដោយនាឡិកាដែលមានទីតាំងនៅប្រភពដើមនៃកូអរដោនេប្រព័ន្ធ TO. សម្រាប់ពេលខ្លះ dtការចាប់ផ្តើមនៃប្រព័ន្ធ TO'នឹងទៅតាមផ្លូវ ឃ លីត្រហើយនឹងផ្លាស់ទីដោយចម្ងាយ ឃ r. អ្នកសង្កេតការណ៍បានដាក់នៅដើមប្រព័ន្ធ TOដល់​ពេល​វេលា ឃ tនឹងឃើញថាផ្លូវឆ្លងកាត់ដោយការចាប់ផ្តើមនៃប្រព័ន្ធ TO´ នឹងមិនស្មើនឹង ឃ លីត្រ, ចាប់តាំងពីព័ត៌មានអំពីទីតាំងនៃប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ TO´ មកដល់អ្នកសង្កេតការណ៍ដែលបានបញ្ជាក់ជាមួយនឹងការពន្យាពេលខ្លះដែលបណ្តាលមកពីល្បឿនកំណត់នៃពន្លឺ។ និងអ្នកសង្កេតការណ៍សម្រាកនៅក្នុងប្រព័ន្ធ TO, អាចជ្រើសរើសវិធីពីរដើម្បីកំណត់ល្បឿននៃចលនានៃប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ TO´.

វិធីសាស្រ្តដំបូងនៃវិធីសាស្រ្តនេះគឺថានៅចំណុចនីមួយៗនៃប្រព័ន្ធ TO(ឬចំណុចយោងមួយចំនួន) នាឡិការបស់ពួកគេត្រូវបានកំណត់។ ការអាននាឡិកាទាំងអស់នេះត្រូវបានធ្វើសមកាលកម្មតាមរបៀបដែលអ្នកសង្កេតការណ៍ដែលជាប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ TO, មើលឃើញពេលវេលាដូចគ្នានៅលើនាឡិកាទាំងអស់នៅពេលតែមួយ, i.e. ការអាននាឡិកានៅចំណុចជាក់លាក់ណាមួយត្រូវបានផ្លាស់ប្តូរទាក់ទងទៅនឹងការអាននាឡិកានៅប្រភពដើមតាមពេលវេលាដែលត្រូវការសម្រាប់ photon ដែលបញ្ចេញនៅចំណុចជាក់លាក់មួយដើម្បីទៅដល់ប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធ។ TO. ក្នុងករណីនេះអ្នកសង្កេតការណ៍ដោយប្រើនាឡិការបស់គាត់កំណត់ល្បឿននៃចលនានៃប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ TOរបៀប៖

ល្បឿននេះមិនអាស្រ័យលើទីតាំងដែលទាក់ទងនៃប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធទេ។ TOនិង TO´ និងជាតម្លៃសកល និងដាច់ខាត ដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការផ្ទេរព័ត៌មានភ្លាមៗអំពីចលនានៃប្រភពដើមនៃកូអរដោនេទាំងនេះ។ បញ្ហាតែមួយគត់ជាមួយនឹងវិធីសាស្រ្តនៃការកំណត់ល្បឿននេះគឺតម្រូវការដើម្បីឱ្យមានប្រព័ន្ធកូអរដោនេនៅចំណុចនីមួយៗ TOនាឡិការបស់អ្នក។

វិធីសាស្រ្តទីពីរគឺវាយតម្លៃនូវអ្វីដែលអាចមើលឃើញដោយអ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ TOផ្លាស់ទីប្រភពដើមនៃកូអរដោនេប្រព័ន្ធ TO'យោងទៅតាមម៉ោងតែមួយគត់របស់វា:

ពីកន្សោមនេះវាដូចខាងក្រោមថាល្បឿនដែលបានសង្កេតអាស្រ័យលើជម្រើសនៃប្រភពដើមនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ TO(ទីតាំងគ្នាទៅវិញទៅមកនៃការចាប់ផ្តើមនៃប្រព័ន្ធ TOនិង TO' និងទិសដៅនៃចលនារបស់ពួកគេ) ។ ក្នុងករណីនេះ ទម្រង់ជាក់ស្តែងនៃមុខងារគឺមិនសំខាន់សម្រាប់ការទទួលបានការផ្លាស់ប្តូរនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial ទេព្រោះល្បឿនដែលបានសង្កេតមិនមែនជាបរិមាណសកលដែលចាំបាច់សម្រាប់ប្រើក្នុងការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz សកល។ ល្បឿនកំណត់ដោយវិធីសាស្រ្តដំបូងគឺពិតជាអាចទទួលយកបានសម្រាប់ការប្រើប្រាស់នៅក្នុងការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ប៉ុន្តែជាអកុសលមិនមែនជាបរិមាណដែលអាចសង្កេតបាន (កំណត់ដោយពិសោធន៍) នោះទេ។

ទិដ្ឋភាពសំខាន់មួយទៀតនៃការវិភាគការឆ្លើយឆ្លងនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ inertial មួយទៅកូអរដោណេនៃប្រព័ន្ធ inertial មួយផ្សេងទៀតគឺដូចខាងក្រោម។

Inertial, នៅក្នុងការយល់ដឹងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង, ប្រព័ន្ធកូអរដោនេ TO´ តំណាងឱ្យចន្លោះដែលបានបង្កើតឡើងនៅលើសំណុំនៃចំណុច ស្ថានីទាក់ទងទៅនឹងចំណុចកណ្តាលនៃប្រព័ន្ធនេះ។ គន្លង rectilinear នៃ photon នៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះអាចត្រូវបានកំណត់ដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ដែលត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធសំរបសំរួលមន្ទីរពិសោធន៍ TOដូចជាសំណុំនៃចំណុចមួយ ផ្លាស់ទីក្នុងពេលដំណាលគ្នាជាមួយនឹងចលនានៃប្រព័ន្ធ inertial TO´។ ក្នុងករណីនេះ នៅក្នុងការអនុលោមតាម postulate ដំបូងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ល្បឿននៃចលនានៃ photon ដែលបញ្ចេញចេញពីប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធ TO´ រួមជាមួយការផ្លាស់ប្តូរសម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ពីប្រព័ន្ធ TOបន្ទាត់ត្រង់ត្រូវបានកំណត់ដោយមិនច្បាស់លាស់ទាំងស្រុងថាជាផលបូកវ៉ិចទ័រនៃល្បឿននៃចលនានៃប្រព័ន្ធ TOនិងល្បឿននៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយប្រភពស្ថានី។ ជាការពិតណាស់ ការសង្កេត (ប្រសិនបើគេអាចនិយាយបានថា ទាក់ទងទៅនឹង ហ្វូតុន) គន្លងនៃចលនារបស់ ហ្វូតុង នេះមិនអាចមើលឃើញជាបន្ទាត់ត្រង់បានទេ ដោយសារលក្ខណៈពិសេសនៃការកំណត់ល្បឿននៃចលនារបស់វត្ថុ (ចំណុចនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ។ TO´) មិនអនុញ្ញាតឱ្យនរណាម្នាក់ពិពណ៌នាអំពីគន្លងនេះយ៉ាងជាក់លាក់ថាជាបន្ទាត់ត្រង់តាមរយៈការសង្កេតដោយផ្ទាល់នោះទេ។

អនុលោមតាមអ្វីដែលបានរៀបរាប់ខាងលើ ពុំមានមូលដ្ឋានទ្រឹស្តីណាមួយបញ្ជាក់អំពីតម្រូវការដើម្បីណែនាំទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនងពិសេសទីពីរនៃទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនង។

ការផ្ទៀងផ្ទាត់ពិសោធន៍នៃការពឹងផ្អែក (ឬកង្វះរបស់វា) នៃល្បឿនពន្លឺលើល្បឿននៃប្រភពរបស់វាមិនផ្តល់ហេតុផលបែបនេះទេ។ ដូច្នេះ។ ការងារនេះពិពណ៌នាអំពីការពិសោធន៍មួយ ដើម្បីសាកល្បងភាពអាស្រ័យនៃល្បឿននៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយចលនា និងអាតូមស្ថានីនៃសារធាតុដែលទទួលរងការ irradiation កំឡុងពេលផ្លាស់ប្តូរពីភាពរំភើបទៅស្ថានភាពដែលមិនរំភើប។ ការវិភាគលទ្ធផលដែលទទួលបាន អ្នកនិពន្ធបានសន្និដ្ឋានថា ល្បឿននៃពន្លឺគឺឯករាជ្យនៃល្បឿននៃប្រភពរបស់វា។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការសន្និដ្ឋាននេះគឺផ្អែកទៅលើការយល់ច្រលំឡូជីខលដែលមិននឹកស្មានដល់ និងជាអកុសល។

ជាការពិត អ្នកនិពន្ធជឿថា ចន្លោះពេលរវាងពេលដែលវាយក photon បញ្ចេញដោយអាតូមផ្លាស់ទី ដើម្បីធ្វើដំណើរចម្ងាយដូចគ្នា និងពេលវេលាសម្រាប់ photon បញ្ចេញដោយអាតូមស្ថានី ត្រូវបានកំណត់អាស្រ័យលើល្បឿន។ ចលនានៃអាតូមរំភើបមួយយោងតាមរូបមន្ត៖

ប៉ុន្តែប្រសិនបើអ្នកធ្វើតាមការពិពណ៌នានៃបទពិសោធន៍ដែលបានផ្តល់ឱ្យនៅក្នុងការងារនេះ ការពឹងផ្អែកនេះត្រូវបានបង្ហាញជា:

តម្លៃចន្លោះពេលដែលបានវាស់ក្នុងអំឡុងពេលពិសោធន៍នេះ៖

ដូច្នេះសុពលភាពនៃការពឹងផ្អែកផ្លោងនៃល្បឿនពន្លឺនៅលើប្រភពរបស់វា (គោលការណ៍បាល់ទិក Ritz) ហើយជាលទ្ធផល ភាពមិនស៊ីសង្វាក់គ្នានៃការបង្កើតទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនងពិសេសទីពីរត្រូវបានបញ្ជាក់យ៉ាងពេញលេញដោយពិសោធន៍។

ដោយអនុលោមតាមអ្វីដែលបានរៀបរាប់ខាងលើ យើងអាចកំណត់ភាពផ្ទុយគ្នាដំបូងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងដែលជាភាពផ្ទុយគ្នារវាងលក្ខខណ្ឌនៃភាពជាប់លាប់នៃល្បឿនពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោនេផ្សេងៗគ្នា (ដំណាក់កាលទីពីរនៃ STR) និងលក្ខខណ្ឌចាំបាច់សម្រាប់ ការបំពេញនៃ postulate ទីមួយនៃ SRT អាស្រ័យលើល្បឿននៃពន្លឺ នៅពេលដែលវាត្រូវបានអង្កេតដោយស្ថានីខាងក្រៅ ឬផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនខុសគ្នា។

ភាពផ្ទុយគ្នានេះគឺមានសារៈសំខាន់ខ្លាំងណាស់នៅពេលពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពល Doppler ដែលកើតឡើងនៅពេលដែលអ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានីកំណត់ប្រេកង់នៃពន្លឺពីប្រភពផ្លាស់ទី។ ជាគោលការណ៍ បញ្ហានេះមិនត្រូវបានដោះស្រាយនៅពេលបង្កើត SRT ទេ ដូច្នេះវាគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ក្នុងការតាមដាននូវអ្វីដែលជាផលវិបាកនៃការអនុវត្តនៃ postulates របស់ SRT ក្នុងការដោះស្រាយបញ្ហានេះ។

នៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍វិធីសាស្រ្តពីរត្រូវបានប្រើដើម្បីពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពល Doppler - ធរណីមាត្រនិងរលក។

ជាមួយនឹងវិធីសាស្រ្តធរណីមាត្រ [សូមមើលឧទាហរណ៍ 81] ការពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពល Doppler គឺផ្អែកលើសេចក្តីថ្លែងការណ៍ដែលថា រលកពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយប្រភពផ្លាស់ទីត្រូវបានកំណត់ថាជាផ្នែកដែលវាស់វែងរវាងទីតាំងនៃចំណុចដែលត្រូវគ្នានឹងរយៈពេលដំបូងនៃ រលក ដែលកំណត់ពីពេលនៃការបំភាយនៃរលក និងចំណុចដែលត្រូវគ្នាទៅនឹងប្រភពវិទ្យុសកម្មទីតាំងនៅពេលមួយស្មើនឹងរយៈពេលនៃរលក។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ សេចក្តីថ្លែងការណ៍បែបនេះនាំឱ្យការពិតដែលថា ដើម្បីរក្សាដំណើរការវិទ្យុសកម្មជាដំណើរការរលក វាចាំបាច់ដែលចំណុចនៃមុខងាររលកដែលស្ថិតនៅលើសពីចំណុចដែលត្រូវគ្នានឹងរយៈពេលដំបូងដែលផ្លាស់ប្តូរឆ្ពោះទៅរកប្រភពដែលមានជានិច្ច- បង្កើនល្បឿននិងគ្មានដែនកំណត់។ លក្ខខណ្ឌនេះផ្ទុយទាំង postulates ទីមួយ និងទីពីរនៃ SRT ។ ជាការពិតណាស់ ខ្ញុំចង់ជឿថាមានការពន្យល់ដ៏គួរឱ្យជឿជាក់សម្រាប់ភាពផ្ទុយគ្នានេះ។

វិធីសាស្រ្តរលកហាក់ដូចជាគួរឱ្យជឿជាក់ជាង ប៉ុន្តែតើវាពិតទេ?

ចូរយើងពិនិត្យមើលឱ្យកាន់តែច្បាស់អំពីវិធីសាស្រ្តនេះ។

នៅក្នុងការងារនៅពេលពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពល Doppler បច្ចេកទេសនៃការជំនួសប្រភពវិទ្យុសកម្មពីរនិងអ្នកទទួលមួយជាមួយប្រភពមួយនិងអ្នកទទួលពីរដែលមួយកំពុងផ្លាស់ទីហើយទីពីរគឺស្ថានីត្រូវបានប្រើប្រាស់។ វាហាក់ដូចជាបច្ចេកទេសគណិតវិទ្យាស្ដង់ដារមួយ ប៉ុន្តែវាផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំងនូវវិធីសាស្រ្តសម្រាប់ការពិពណ៌នាអំពីបាតុភូតខ្លួនវា ដោយហេតុថាដោយការជំនួសរលកពីរជាមួយនឹងមួយ យើងអាចណែនាំគំនិតនៃដំណាក់កាលដែលស្របគ្នានៅចំណុចមួយ ខណៈពេលដែលរលកពីរផ្សេងគ្នាគឺចៃដន្យ។ ដំណាក់កាលនៅចំណុចមួយគឺជាឧបទ្ទវហេតុមួយ ហើយពិតជាមិនមែនជាការពិតចាំបាច់នោះទេ។

ដូច្នេះហើយ ការពន្យល់អំពីឥទ្ធិពល Doppler ដែលស្គាល់ពីអក្សរសិល្ប៍គឺមិនគួរឱ្យជឿ ហើយស្ថានភាពជាមួយនឹងការពិពណ៌នាអំពីឥទ្ធិពលនេះនឹងសោកសៅទាំងស្រុង ប្រសិនបើមិនអាចស្វែងរកការពន្យល់ដែលអាចទទួលយកបានដោយមានជំនួយពី SRT ។ ហើយវាពិតជាមែន។

ជាដំបូង វាគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ថាឥទ្ធិពល Doppler បង្ហាញដោយខ្លួនវាផ្ទាល់នៅក្នុងដំណើរការពីរ: ការផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់នៃរលកដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីវត្ថុផ្លាស់ទីនិងការផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់នៃរលកដែលបង្កើតឡើងដោយវត្ថុផ្លាស់ទីបើប្រៀបធៀបទៅនឹង ប្រេកង់នៃរលកដែលបង្កើតដោយវត្ថុស្ថានី។ ការពិសោធន៍ជាច្រើនបង្ហាញថាការផ្លាស់ប្តូរប្រេកង់រលកកើតឡើងនៅក្នុងដំណើរការទាំងពីរនេះបើយោងតាមច្បាប់ដូចគ្នា ពោលគឺវាមិនចាំបាច់បែងចែករវាងដំណើរការទាំងនេះទេ។

ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដែលបញ្ចេញដោយប្រភពស្ថានី និងទទួលដោយអ្នកទទួលស្ថានីគឺទាក់ទងដោយទំនាក់ទំនង៖

ប៉ារ៉ាម៉ែត្រនៃរលកដែលបញ្ចេញដោយមនុស្សម្នាក់ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន វប្រភព និងជួសជុលដោយអ្នកទទួលថេរត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម៖

ប្រវែងរលកគឺជាផ្នែកជាក់លាក់មួយ លក្ខណៈពិសេសដែលត្រូវបានពិពណ៌នាដោយអ្នកសង្កេតស្ថានការណ៍ត្រូវបានកំណត់ដោយច្បាប់នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ពោលគឺការកាត់បន្ថយប្រវែងនៃដំបងរំកិល។ ដោយសារមុំសង្កេតនៅក្នុងករណីទូទៅមិនស្របគ្នានឹងមុំដែលវត្ថុបញ្ចេញផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងអ្នកសង្កេត ដូច្នេះសម្រាប់ភាពសាមញ្ញយើងសន្មត់ថាវ៉ិចទ័រ វដឹកនាំតាមអ័ក្ស អូប្រព័ន្ធសំរបសំរួលនៅកណ្តាលដែលអ្នកទទួល (អ្នកសង្កេតការណ៍) មានទីតាំងនៅ។ ក្នុងករណីនេះ ការកាត់ប្រវែងរលករបស់ Lorentz អនុវត្តតែចំពោះការព្យាករនៃផ្នែកដែលបានចង្អុលបង្ហាញទៅលើអ័ក្សប៉ុណ្ណោះ។ អូ:

ដោយសារយើងត្រូវគិតគូរពីមុំមើល ដូច្នេះ៖

ដូចនេះ៖

ប្រេកង់រលកដែលបានសង្កេតដែលបង្កើតដោយប្រភពផ្លាស់ទី៖

អ្វី​ដែល​គួរ​ឲ្យ​ភ្ញាក់​ផ្អើល​បំផុត​នោះ​គឺ​ថា រូបមន្ត​សម្រាប់​កំណត់​ឥទ្ធិពល Doppler បណ្តោយ និង​ឆ្លង​ស្រប​គ្នា​នឹង​ភាព​អាស្រ័យ​ដែល​បាន​ផ្ដល់​ឲ្យ​ក្នុង​អក្សរសិល្ប៍។

ស្ថានភាពគួរឱ្យចាប់អារម្មណ៍ស្មើគ្នាកើតឡើងជាមួយនឹងការពន្យល់អំពីឥទ្ធិពល Vavilov-Cherenkov ។

ដូចដែលត្រូវបានគេស្គាល់ ឥទ្ធិពលនេះត្រូវបានគេរកឃើញនៅក្នុងដំណើរការនៃការសិក្សាអំពីលក្ខណៈសម្បត្តិរបស់ប្រព័ន្ធផ្សព្វផ្សាយដែលមានតម្លាភាពអុបទិកដែលប៉ះពាល់នឹងវិទ្យុសកម្មរឹង ហើយបង្ហាញរាងខ្លួនវានៅក្នុងរូបរាងនៃពន្លឺខ្សោយ។ ពន្លឺនេះត្រូវបានពិពណ៌នាក្នុងទម្រង់ជាកោណនៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយអេឡិចត្រុង Auger ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនលើសពីល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុក ហើយដឹកនាំក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់អេឡិចត្រុងទាំងនេះ។ ខ្លឹមសារនៃការពន្យល់បែបបុរាណនៃឥទ្ធិពល Vavilov-Cherenkov [សូមមើលឧទាហរណ៍ ៨៦] គឺថា វិទ្យុសកម្មនៃអេឡិចត្រុងសេរីត្រូវបានពន្លត់គ្រប់ទិសទី លើកលែងតែការបង្កើតនៃកោណពន្លឺ (មានចំនុចកំពូលនៅលើអេឡិចត្រុងនីមួយៗទាំងនេះ។ ) ដែលតាមលក្ខខណ្ឌនៃភាពស្មើគ្នានៃល្បឿនពន្លឺគឺពេញចិត្តនៅក្នុងបរិយាកាសនៃការព្យាករណ៍នៃល្បឿនអេឡិចត្រុងទៅលើ generatrix ។ នៅក្នុងការពន្យល់នេះ អ្វីគ្រប់យ៉ាងហាក់ដូចជាឡូជីខល លើកលែងតែរបៀបដែលពន្លឺអាចបន្តទៅមុខក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់អេឡិចត្រុង (នេះមិនត្រឹមតែអនុវត្តចំពោះទិសដៅតាមបណ្តោយ generatrix នៃកោណប៉ុណ្ណោះទេ) ចាប់តាំងពីសម្រាប់នេះ អេឡិចត្រុងត្រូវតែមានតម្លាភាពអុបទិក។ លើសពីនេះទៀតវាមិនច្បាស់ទេថាតើវិទ្យុសកម្មរឹងផ្តល់ថាមពលដល់អេឡិចត្រុងដែលបណ្តាលឱ្យមានការលេចឡើងនៃ Vavilov-Cherenkov ។ យ៉ាងណាមិញ អេឡិចត្រុងដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន superluminal អាចធ្វើអន្តរកម្មបានតែជាមួយបរិមាណនៃវិទ្យុសកម្មរឹងដែលវាចាប់ឡើង។ ហើយប្រសិនបើច្បាប់ទី 3 របស់ញូតុននិង postulate ទីពីរនៃ SRT ជាការពិតក្នុងពេលតែមួយនោះដើម្បីឱ្យឥទ្ធិពល Vavilov-Cherenkov ត្រូវបានអង្កេតនោះវាចាំបាច់ដែលកោណនៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយអេឡិចត្រុងត្រូវបានដឹកនាំមិននៅតាមបណ្តោយទិសដៅ។ នៃចលនារបស់អេឡិចត្រុង ប៉ុន្តែផ្ទុយទៅវិញ ប្រឆាំងនឹងចលនានេះ។ ប៉ុន្តែក្នុងករណីនេះការពន្យល់បែបបុរាណនៃឥទ្ធិពល Vavilov-Cherenkov គឺមិនអាចទទួលយកបានទេ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ប្រសិនបើល្បឿននៃពន្លឺដែលសង្កេតដោយអ្នកសង្កេតខាងក្រៅគឺស្មើនឹងផលបូកវ៉ិចទ័រនៃល្បឿនពន្លឺ (ទាក់ទងទៅនឹងប្រភពស្ថានី) និងល្បឿននៃប្រភពនេះទាក់ទងនឹងអ្នកសង្កេតស្ថានការណ៍ នោះអ្វីៗនឹងធ្លាក់ចូល។ ហើយប្រសិនបើយើងប្រើសញ្ញាណខាងលើនោះលក្ខខណ្ឌសម្រាប់រូបរាងនៃកោណពន្លឺនៃវិទ្យុសកម្ម Cherenkov មិនគួរមើលទៅដូចនេះ:

និងក្នុងទម្រង់៖

ក្នុងករណីនេះ កោណនៃពន្លឺដែលទាក់ទងទៅនឹងអេឡិចត្រុងបញ្ចេញ នឹងត្រូវបានដឹកនាំប្រឆាំងនឹងទិសដៅនៃចលនាក្រោយ ដែលរួមជាមួយនឹងបរិមាណនៃឧប្បត្តិហេតុវិទ្យុសកម្មរឹងនៅលើអេឡិចត្រុង ធានាការបំពេញច្បាប់ទីបីរបស់ញូតុន និងអត្ថិភាពនៃ ឥទ្ធិពល Vavilov-Cherenkov ខ្លួនឯង។

ដូច្នេះយើងអាចដោះស្រាយភាពផ្ទុយគ្នាដំបូងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងអំពីភាពមិនស៊ីគ្នានៃ postulates ទីមួយ និងទីពីរនៃ SRT ដោយកែតម្រូវ postulate ទីពីរ។

ភាពផ្ទុយគ្នាទីពីរនៃ SRT គឺថាសមីការរបស់ Maxwell គឺមិនប្រែប្រួលនៅក្រោមការបំប្លែង Lorentz ទោះបីជាការប្រើប្រាស់ការបំប្លែងទាំងនេះជាការបំប្លែងពេលវេលាលំហពិតក៏ដោយ នៅពេលដាក់ប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial នៅលើ photons ផ្សេងគ្នាគឺមិនអាចទៅរួចទេជាមូលដ្ឋាន។

ដើម្បីដោះស្រាយជាមួយនឹងភាពផ្ទុយគ្នានេះ ជាដំបូងនៃការទាំងអស់ ចាំបាច់ត្រូវយកចិត្តទុកដាក់លើអ្វីដែលជាវត្ថុដែលបានពិពណ៌នាដោយប្រព័ន្ធសមីការរបស់ Maxwell ។ វាច្បាស់ណាស់ថាវត្ថុនេះគឺជាការរួមបញ្ចូលគ្នាទូទៅនៃវាលអេឡិចត្រូពីរប្រភេទ - វាលជុំវិញប្រភពរបស់វា (បន្ទុកនិងចរន្ត) និងវាលនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចដែលមិនមានប្រភពនៃក្រោយ។ ហើយប្រសិនបើសម្រាប់ប្រភេទទី 1 នៃវាលមិនមានបញ្ហាជាមួយនឹងការអនុវត្តការបំប្លែង Lorentz នោះវាលនៃប្រភេទទីពីរមិនអាចគោរពតាមការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz បានទេ។ ការពិតគឺថាសម្រាប់វាលនៃប្រភេទទីពីរ គំរូដែលប្រើ photon សាកល្បងដើម្បីបង្កើតទំនាក់ទំនងរវាងចម្ងាយទៅចំណុចដែលបានជ្រើសរើស និងពេលវេលាដែល photon ចំណាយលើផ្លូវទៅវាគឺមិនអាចទទួលយកបានទេ។ ជាការពិត មនុស្សម្នាក់អាចធ្វើពុតថានេះមិនមានគោលការណ៍ ហើយកន្សោមសម្រាប់ចន្លោះពេលមិនប្រែប្រួលត្រូវបានរក្សាទុកសម្រាប់ប្រភេទវាលនេះ ប៉ុន្តែបន្ទាប់មក ចាំបាច់ត្រូវកំណត់ពីរបៀបវាស់ពេលវេលា និងល្បឿននៃចលនានៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial ដែលនឹងភ្លាមៗ ត្រឡប់ពួកយើងទៅបញ្ហានៃអ្វីដែលជាគំរូសម្រាប់ការសាងសង់ចន្លោះពេលនេះ។ ដូច្នេះ ការបំប្លែង Lorentz គ្របដណ្តប់តែផ្នែកនៃការអនុវត្តនៃសមីការ Maxwell ប៉ុណ្ណោះ។

ដូច្នេះ តើត្រូវធ្វើអ្វីប្រសិនបើកិច្ចការគឺបង្កើតប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial ដោយប្រើ photons?

ជាដំបូង អនុញ្ញាតឱ្យយើងយកចិត្តទុកដាក់លើការពិតដែលថាចន្លោះពេលមិនផ្លាស់ប្តូរនៃ STR នៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយចំនួនដែលនឹងត្រូវបានពិចារណាខាងក្រោមគឺ ក្បួនធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកានៅចំណុចផ្សេងគ្នានៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេដូចគ្នា។ ច្បាប់នេះអាចបំប្លែងបានយ៉ាងងាយស្រួលទៅជាច្បាប់សម្រាប់កំណត់ (រក្សា) ការ៉េនៃ "ដំណាក់កាលរលកធ្វើដំណើរ" (និយមន័យត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងសម្រង់ព្រោះវាគ្មានអត្ថន័យរូបវន្ត ប៉ុន្តែស្រដៀងនឹងនិយមន័យគណិតវិទ្យាទៅនឹងកន្សោមសម្រាប់ដំណាក់កាលនៃ រលកនៃវិទ្យុសកម្មអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច) ។ ទោះបីជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ដោយសារនិយមន័យនៃគំនិតនៃរលកធ្វើដំណើរ លីនេអ៊ែរខុសគ្នាទាំងស្រុង ជាជាងចតុកោណ ក្បួនសម្រាប់ការបង្កើតដំណាក់កាលនៃរលកត្រូវបានគេស្គាល់ វាអាចត្រូវបានបញ្ជាក់យ៉ាងច្បាស់លាស់ថា ចន្លោះពេល SRT ជាគោលការណ៍មិនអាចប្រើបានទេ។ ជា​ឧបករណ៍​សម្រាប់​ការ​បង្កើត​ប្រព័ន្ធ​កូអរដោណេ​និចលភាព​ដែល​មាន​មូលដ្ឋាន​លើ photon ហើយ​យើង​គួរ​ពឹង​ផ្អែក​លើ​ចន្លោះ​ពេល​លីនេអ៊ែរ។ ក្នុងករណីនេះ អ្នកអាចបោះបង់ចោលគំរូដោយប្រើ photon សាកល្បង ហើយប្រើការផ្ទេរផ្លូវចិត្តភ្លាមៗពីចំណុចមួយទៅចំណុចមួយទៀត ដែលធ្វើឱ្យវាអាចចាត់ថ្នាក់ការបំប្លែង Galilean ជាមធ្យោបាយនៃការពិពណ៌នាអំពីបាតុភូតរូបវន្តដោយប្រើប្រព័ន្ធកូអរដោណេផ្អែកលើភាគល្អិតដែលមានម៉ាសសូន្យ។ ហើយប្រសិនបើយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយបាតុភូតដូចជាវិទ្យុសកម្ម Cherenkov នោះប្រព័ន្ធសំរបសំរួលដែលបង្កើតនៅលើភាគល្អិតដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន superluminal គឺស្រដៀងទៅនឹងនិយមន័យនៃ de Sitter spaces ។

ដូច្នេះ ការបំប្លែង Lorentz តែម្នាក់ឯងគឺច្បាស់ណាស់មិនគ្រប់គ្រាន់សម្រាប់ការពិពណ៌នាដ៏ទូលំទូលាយនៃដំណើរការរាងកាយពិតប្រាកដស្របតាមគោលការណ៍ដែលបានកំណត់ដោយ postulate ដំបូងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង។

ប៉ុន្តែអាថ៌កំបាំងដ៏ធំបំផុតរបស់ SRT គឺជាលក្ខណៈពឹងផ្អែកនៃកម្លាំងរុញច្រាន ដែលកំណត់ដោយការពឹងផ្អែកជាសកល៖

វាត្រូវបានគេជឿថាការពឹងផ្អែកនេះបើយោងតាមប្រភពមួយចំនួនគឺជាផលវិបាកនៃ STR ហើយកើតឡើងដោយស្វ័យប្រវត្តិប្រសិនបើពេលវេលាត្រឹមត្រូវត្រូវបានប្រើជំនួសឱ្យពេលវេលាសំរបសំរួល។ យោងតាមប្រភពផ្សេងទៀត ការពឹងផ្អែកនេះ គឺជាការពិតដែលបានបង្កើតដោយពិសោធន៍ ដែលបានបង្ហាញក្នុងអំឡុងពេលសិក្សាអំពីចលនានៃភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិក។

ចូរយើងពិចារណាលើទិន្នន័យដែលបញ្ជាក់ពីភាពអាស្រ័យពឹងផ្អែកនៃសន្ទុះ។

ជាដំបូងយើងកត់សម្គាល់ថានៅពេលពិភាក្សាអំពីបទប្បញ្ញត្តិនៃទ្រឹស្ដីពិសេសនៃការពឹងផ្អែកនិងការបំប្លែង Lorentz ពេលវេលាត្រឹមត្រូវត្រូវបានផ្តល់ជាពីរទម្រង់ - អាំងតេក្រាលនិងឌីផេរ៉ង់ស្យែលដែលស្ទើរតែប្រើជាសកលនៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍ទំនើប។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ការណែនាំអំពីពេលវេលាត្រឹមត្រូវទៅក្នុងទ្រឹស្ដីមិនត្រូវបានកំណត់ដោយតម្រូវការក្នុងការអនុលោមតាម postulates នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ឬដោយលក្ខខណ្ឌតម្រូវដើម្បីទាញយកការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ចាប់តាំងពីសម្រាប់ទាំងអស់នេះ វាគ្រប់គ្រាន់ក្នុងការ ជួសជុលភាពត្រង់នៃគន្លង photon ។ ក្នុងករណីនេះ ពេលវេលាត្រឹមត្រូវក្នុងទម្រង់ណាមួយរបស់វាត្រូវតែមានតម្លៃសូន្យ។ ភាគច្រើនទំនងជាហេតុផលសម្រាប់ការលេចឡើងនៃចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ និងជាបន្តបន្ទាប់ ពេលវេលាត្រឹមត្រូវ គឺជាតម្រូវការដើម្បីធានាភាពស្រស់ស្អាតផ្នែកគណិតវិទ្យានៅពេលពិពណ៌នាអំពីបទប្បញ្ញត្តិរបស់ SRT ។ ប៉ុន្តែនៅពេលដែលពាក្យទាំងនេះបានលេចចេញជាទ្រឹស្តី ពួកវាចាប់ផ្តើមផ្តល់អត្ថន័យផ្សេង ដើម្បីពង្រីកទ្រព្យសម្បត្តិនៃសំរបសំរួលបន្តទៅពេលមួយ ហើយមិនកំណត់វាត្រឹមតែពេលវេលាដែលបានចំណាយក្នុងការធ្វើដំណើរពីប្រភពដើមនៃកូអរដោណេទៅចំណុចណាមួយនៃ photon សាកល្បងបញ្ចេញនៅកណ្តាលនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ ជាការពិតណាស់ វិធីសាស្រ្តនេះអាចត្រូវបានប្រើប្រសិនបើនៅក្នុងទ្រឹស្តីមានតម្រូវការប្រើប្រាស់គ្រា ឬចន្លោះពេលដែលខ្លីជាង ឬយូរជាងពេលវេលាដែល photon សាកល្បងចំណាយលើវិធីរបស់វាទៅកាន់ចំណុចដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយនៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍វិទ្យាសាស្ត្រមិនមាន (ប្រហែលជាអ្នកនិពន្ធរកមិនឃើញ) ណាមួយដែលនិយាយអំពីអត្ថិភាពនៃតម្រូវការបែបនេះ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នៅពេលដែលគំនិតនៃពេលវេលាត្រឹមត្រូវត្រូវបានបញ្ចូលទៅក្នុងទ្រឹស្ដីនោះ ចាំបាច់ត្រូវពិភាក្សាអំពីផលវិបាកដែលការណែនាំនេះនាំទៅដល់។

ចូរយើងពិចារណាជាដំបូង ទម្រង់សំខាន់នៃការបញ្ជាក់ពេលវេលាត្រឹមត្រូវ (ចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍)។ វាច្បាស់ណាស់ថាការប្រើប្រាស់ពេលវេលាត្រឹមត្រូវអនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់កំណត់ការអាននាឡិកាដែលមានទីតាំងនៅចំណុចផ្សេងៗគ្នាក្នុងលំហ ដូច្នេះអ្នកសង្កេត ឃើញនាឡិកាទាំងអស់ (នៅពេលធ្វើសមកាលកម្ម) មានការអានដូចគ្នា។ ប៉ុន្តែដោយសារនេះមិនគ្រប់គ្រាន់សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ប្រើនាឡិកាតែមួយជំនួសឱ្យនាឡិកាជាច្រើន នោះវាចាំបាច់ថាដំណើរនៃនាឡិកាទាំងអស់ត្រូវគ្នានឹងពេលវេលានៃនាឡិការបស់អ្នកសង្កេត ដែលគាត់វាស់ពេលវេលាសំរបសំរួល (ពេលវេលាដែលបានចំណាយលើ ផ្លូវនៃការធ្វើតេស្ត photon និងពេលវេលានៃចលនានៃប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial ផ្សេងៗ) ប៉ុន្តែ​សម្រាប់​លក្ខខណ្ឌ​នេះ ពេលវេលា​ត្រឹមត្រូវ​ជា​មុខងារ​នៃ​កូអរដោនេ​នៃ​លំហ និង​ម៉ោង​សំរបសំរួល​គឺ​ពិបាក​ទទួល​យក​ណាស់។ វាកើតឡើងពីការពិតដែលថាដែននៃនិយមន័យនៃអនុគមន៍នេះរួមមានទាំងលេខស្រមើលស្រមៃ ក្នុងករណីនៃ និងចំនួនពិតនៅក្នុងករណីនៃ . លើសពីនេះ នៅក្នុងករណីនៃលីនេអ៊ែរនៃកូអរដោនេនៃពេលវេលាលំហ វគ្គនៃនាឡិកាដោយប្រើពេលវេលាត្រឹមត្រូវមិនមែនជាលីនេអ៊ែរទេ ហើយស្របគ្នានឹងដំណើរនៃនាឡិកាដោយប្រើពេលវេលាកូអរដោនេ៖

វាមិនទំនងថានាឡិកាបែបនេះងាយស្រួលសម្រាប់កំណត់ល្បឿននោះទេ។ ចូរយើងយកចិត្តទុកដាក់ផងដែរចំពោះការពិតដែលថាឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃមុខងារពេលវេលាត្រឹមត្រូវដែលត្រូវបានផ្តល់ឱ្យក្នុងទម្រង់អាំងតេក្រាលមិនស្របគ្នាជាមួយនឹងនិយមន័យនៃឌីផេរ៉ង់ស្យែលនៃពេលវេលាត្រឹមត្រូវដែលត្រូវបានប្រើក្នុងការកំណត់ចន្លោះពេល SRT ដែលមិនប្រែប្រួលក្នុងទម្រង់៖

ដោយសារតែការពិតដែលថាយើងមាននិយមន័យផ្ទុយគ្នាពីរនៃបរិមាណដូចគ្នា វាចាំបាច់ត្រូវរកឱ្យឃើញនូវនិយមន័យទាំងនេះដែលគួរប្រើនៅពេលជំនួសម៉ោងសំរបសំរួលជាមួយនឹងពេលវេលាត្រឹមត្រូវក្នុងការពឹងផ្អែកនៃសន្ទុះ។ ការពិតដែលថាទម្រង់អាំងតេក្រាលនៃពេលវេលាត្រឹមត្រូវគឺមិនសមរម្យសម្រាប់គោលបំណងទាំងនេះទើបតែត្រូវបានបង្កើតឡើងខាងលើ ប៉ុន្តែឥឡូវនេះសូមព្យាយាមរកមើលថាតើទម្រង់ឌីផេរ៉ង់ស្យែលអាចត្រូវបានប្រើសម្រាប់គោលបំណងទាំងនេះដែរឬទេ។

ទម្រង់ទំនាក់ទំនងនៃសន្ទុះថាមពល 4 វ៉ិចទ័រ មានដូចខាងក្រោម៖

នៅទីនេះ៖

ដូច្នេះ៖

វាច្បាស់ណាស់ថាការពឹងផ្អែកដែលពឹងផ្អែកនៃសន្ទុះមិនត្រូវបានគេទទួលបានជាលទ្ធផលនៃការជំនួសពេញលេញនៃពេលវេលាសំរបសំរួលជាមួយនឹងពេលវេលាត្រឹមត្រូវទេ ព្រោះក្នុងករណីនេះល្បឿនគួរតែត្រូវបានបង្ហាញជាទម្រង់ ហើយយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយនឹង axiom ដែលទើបនឹងណែនាំថ្មីៗមួយចំនួន។ ដែលអនុញ្ញាតឱ្យយើងទទួលបានលទ្ធផលដែលចង់បាន។ វាក៏ច្បាស់ដែរថា axiom នេះហាក់ដូចជាធ្វើតាមលក្ខខណ្ឌដែលថាដំណើររបស់នាឡិកាដែលប្រើដើម្បីវាស់ពេលវេលាសំរបសំរួលស្របគ្នានឹងដំណើរនៃនាឡិកាដែលវាស់ពេលវេលាត្រឹមត្រូវ ក្នុងករណីដែលគ្មានចលនាលំហ។ ប៉ុន្តែចំណុចគឺថានៅក្នុងការអវត្ដមាននៃក្រោយនេះមិនចាំបាច់ប្រើគំរូជាមួយ photon សាកល្បង, នោះគឺដើម្បីវាស់ពេលវេលាសំរបសំរួល។ ហើយក្នុងករណីនេះ វាស្ទើរតែមិនអាចប្រើចន្លោះពេល invariant ក្នុងទម្រង់ឌីផេរ៉ង់ស្យែល នៅពេលវិភាគការបំប្លែងនៃកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធ inertial ។ ដូច្នេះ បន្ថែមពីលើការចង់បានមួយ យ៉ាងហោចណាស់ក៏ត្រូវតែមានយុត្តិកម្មទ្រឹស្តី ឬពិសោធន៍មួយចំនួន ដែលអនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សម្នាក់យល់ស្របជាមួយនឹងតម្រូវការដើម្បីណែនាំ axiom ថ្មី។ ជាអកុសល គ្មានហេតុផលទ្រឹស្តីសម្រាប់រឿងនេះអាចត្រូវបានរកឃើញនៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍វិទ្យាសាស្ត្រទេ ហើយគេអាចពឹងផ្អែកលើអត្ថិភាពនៃការពិតពិសោធន៍ប៉ុណ្ណោះ។ ប៉ុន្តែនៅទីនេះផងដែរ យើងនឹងមានការខកចិត្ត ព្រោះប្រសិនបើយើងកំពុងនិយាយអំពីការពិសោធន៍ជាមួយភាគល្អិតដែលមានបន្ទុកនៅក្នុងដែនម៉ាញេទិក។ សង្កេតការពឹងផ្អែកពឹងផ្អែកនៃសន្ទុះនៃភាគល្អិតទាំងនេះគឺមិនអាចទៅរួចទេជាគោលការណ៍សម្រាប់ហេតុផលដែលការពឹងផ្អែកនេះប្រើ មិនអាចសង្កេតបាន។ល្បឿនដាច់ខាត។

ដូច្នេះ ទាំងសេចក្តីថ្លែងការណ៍អំពីលទ្ធភាពនៃយុត្តិកម្មទ្រឹស្តីសម្រាប់ធម្មជាតិពឹងផ្អែកនៃកម្លាំងរុញច្រាន និងសេចក្តីថ្លែងការណ៍អំពីការរកឃើញដោយពិសោធន៍នៃបាតុភូតនេះគឺជាប្រភេទនៃការយល់ច្រឡំដែលគួរឱ្យរំខាន។ ហើយអាកប្បកិរិយាមិនច្បាស់លាស់ទាំងស្រុងនៃជីពចរគឺទំនងជាបណ្តាលមកពីការប្រើប្រាស់ល្បឿនសង្កេតនៅពេលវិភាគលទ្ធផលពិសោធន៍ ដែលក្នុងករណីចលនារបស់វត្ថុដែលបានសង្កេតក្នុងរង្វង់មួយ និងទទួលបានព័ត៌មានអំពីពេលវេលា និងកូអរដោនេនៃ វត្ថុដែលបានសង្កេតដោយប្រើវិទ្យុសកម្មដែលបញ្ចេញដោយវានឹងមានភាពជិតស្និទ្ធនឹងកន្សោម៖

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ នេះគ្រាន់តែជាការចៃដន្យដោយចៃដន្យប៉ុណ្ណោះ ហើយមិនមែនជាគំរូស្ថិរភាព និងជាសកលនោះទេ។

តើហេតុផលសម្រាប់ការលេចឡើងនៃការរិះគន់របស់ SRT មានទំនាក់ទំនងជាមួយទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងដែរឬទេ?

ដូចដែលវាប្រែចេញពួកគេមានសារៈសំខាន់ភ្លាមៗបំផុត។

ការចង្អុលបង្ហាញយ៉ាងខ្លាំងនៅក្នុងន័យនេះគឺការប្រៀបធៀបជាមួយអ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងជណ្តើរយន្តដែលធ្លាក់ចុះដោយសេរី បង្ហាញពីគោលការណ៍សមមូល ដែលជាមូលដ្ឋានគ្រឹះមួយសម្រាប់ទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង។

វាត្រូវបានគេជឿថា អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងជណ្តើរយន្តដែលធ្លាក់មិនអាចរកឃើញដោយពិសោធន៍ថាតើជណ្តើរយន្តរបស់គាត់កំពុងធ្លាក់ចុះ ឬកំពុងសម្រាកនោះទេ ដោយកំណត់ដោយអវត្តមាននៃវាលទំនាញនៅខាងក្រៅជណ្តើរយន្ត។ ភាពស្រដៀងគ្នានេះអនុញ្ញាតឱ្យយើងណែនាំគំនិតនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial មូលដ្ឋាន ដែលជួយសម្រួលដល់ដំណោះស្រាយនៃបញ្ហាទាក់ទងនឹងអន្តរកម្មទំនាញផែនដី។

អនុលោមតាមភាពស្រដៀងគ្នាដែលបានស្នើឡើងយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយនឹងប្រព័ន្ធបិទជិតពីរដែលជាប់នឹងជញ្ជាំងស្រអាប់។ ប្រព័ន្ធធ្លាក់ចុះដោយសេរីស្ថិតនៅក្រោមឥទ្ធិពលនៃវាលទំនាញ ឥទ្ធិពលដែលនៅលើប្រព័ន្ធខាងក្នុង ស្ថានីទាក់ទងទៅនឹងជណ្តើរយន្តត្រូវបានចាត់ទុកថាអវត្តមាន។ ប្រសិនបើនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌទាំងនេះ យើងអនុវត្តគោលការណ៍នៃការប្រៀបធៀបចន្លោះពេលដោយប្រើ photons សាកល្បង នោះយើងអាចបញ្ជាក់ដូចខាងក្រោម។ សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានី ហ្វូតុនដែលបញ្ចេញនៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលធ្លាក់ចុះដោយសេរី និងមានគន្លង rectilinear និងល្បឿនថេរនៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះ ត្រូវតែយល់ឃើញមិនត្រឹមតែល្បឿន (ទាំងលីនេអ៊ែរ និងមុំ) ប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែក៏មានការបង្កើនល្បឿននៃចំណុចកណ្តាលនៃកូអរដោណេដោយសេរីផងដែរ។ ស៊ុមធ្លាក់ដែលបញ្ចេញ photon សាកល្បង នៅចំណុចណាមួយក្នុងគន្លងនៃ photon ដែលបានបញ្ជាក់។ មានតែនៅក្នុងករណីនេះទេដែលអាចឱ្យប្រព័ន្ធកូអរដោណេធ្លាក់ចុះដោយសេរីត្រូវបានយល់ឃើញដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ដែលដាក់នៅក្នុងវាជាមន្ទីរពិសោធន៍មួយ។ ប៉ុន្តែដោយពិចារណាថាការបង្កើនល្បឿន និងល្បឿនដែលបណ្តាលមកពីអន្តរកម្មទំនាញអាស្រ័យទៅលើកូអរដោណេ (ចម្ងាយទៅចំណុចកណ្តាលនៃម៉ាស់ទំនាញ) លក្ខខណ្ឌនេះគឺមិនអាចអនុវត្តបានជាមូលដ្ឋាន។

វាត្រូវបានគេជឿថានៅក្នុងស្ថានភាពនេះ គោលការណ៍សមភាពរវាងប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលធ្លាក់ក្នុងវាលទំនាញដោយសេរី និងប្រព័ន្ធសំរបសំរួលមន្ទីរពិសោធន៍ ដែលមិនស្ថិតនៅក្រោមសកម្មភាពនៃវាលទំនាញអាចមានសុពលភាព ប្រសិនបើយើងកំពុងដោះស្រាយចំណុចនៅក្នុងសង្កាត់ដែលមិនមានកំណត់នៃ ប្រភពដើមនៃកូអរដោនេ (សម្រាប់ប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធទាំងពីរ គោលការណ៍នេះគឺយុត្តិធម៌ដោយគ្មានលក្ខខណ្ឌ)។ ហើយនេះពិតជាអាចដូច្នេះប្រសិនបើ postulate ទីពីរនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងគឺជាការពិតនៅក្នុងរូបមន្តបុរាណរបស់ខ្លួន។ ហើយចាប់តាំងពីចំណុចនេះគឺមិនត្រឹមតែនៅក្នុងការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយគ្មានដែនកំណត់ដែលបានណែនាំទៅក្នុងក្រឡាចត្រង្គកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធធ្លាក់ចុះដោយសេរីដោយសារតែវត្តមាននៃវាលទំនាញដែលជាកណ្តាលនៅក្នុងធម្មជាតិនោះទេប៉ុន្តែក៏នៅក្នុងការពិតដែលថានៅពេលដែលផ្លាស់ទីពីចំណុចមួយទៅមួយផ្សេងទៀត សាកល្បង photon បញ្ចេញនៅកូអរដោណេដំបូង ត្រូវតែផ្លាស់ប្តូរល្បឿនក្នុងអំឡុងពេលចលនារបស់វា។ នេះគឺដោយសារតែការពិតដែលថាការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេធ្លាក់ចុះដោយសេរីគឺជាការផ្លាស់ទីលំនៅនៃចំណុចរបស់វាពីទីតាំងដើម។ ហើយដោយសារមានការផ្លាស់ទីលំនៅ ពួកវាអាចត្រូវបានពិពណ៌នាដោយល្បឿនរបស់វា ដែលរួមបញ្ចូលការផ្លាស់ប្តូរល្បឿនទាក់ទងនៃ photon សាកល្បង។ សម្រាប់ការពន្យល់លម្អិតបន្ថែមទៀតលើបញ្ហានេះ អ្នកអាចយោងទៅលើការងារ ដែលនៅក្នុង§ 10 ជំពូកទី 6 គោលការណ៍នៃឥទ្ធិពលនៃទំនាញលើប្រព័ន្ធរូបវន្តត្រូវបានគូសបញ្ជាក់។ គោលការណ៍នេះមិនត្រឹមតែអាចទេ ប៉ុន្តែក៏ត្រូវតែត្រូវបានគេសង្កេតឃើញផងដែរនៅពេលបង្កើតច្បាប់សម្រាប់ការសាងសង់ប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial មូលដ្ឋាន។ ហើយប្រសិនបើគោលការណ៍នេះត្រូវបានបំពេញបន្ថែមជាមួយនឹងតម្រូវការនៃភាពអចិន្ត្រៃនៃល្បឿនពន្លឺ និងឥទ្ធិពលនៃទីតាំងរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នោះ យើងអាចនិយាយអំពីប្រព័ន្ធសំរបសំរួលនិចលភាពក្នុងតំបន់បានតែក្នុងចន្លោះដែលបានបង្កើតឡើងនៅលើសំណុំឯកតា ពោលគឺឧ។ មានចំណុចតែមួយ។ ដូច្នេះ សម្រាប់ប្រព័ន្ធកូអរដោណេនិចលភាពក្នុងមូលដ្ឋាន វាសមហេតុផលក្នុងការផ្លាស់ប្តូរតែកូអរដោណេបណ្ដោះអាសន្នប៉ុណ្ណោះ មិនមែន spatial ទេ កូអរដោនេ។ ហើយក្នុងករណីនេះ វាស្ទើរតែមិនអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាទទួលបានជោគជ័យក្នុងការកំណត់ម៉ែត្រតង់ស៊ីតេ និងការតភ្ជាប់ affine ក៏ដូចជាសមីការនៃការធ្លាក់ចុះដោយឥតគិតថ្លៃ (ចលនា) នៅក្នុងវាលបំពាននៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោណេតាមអំពើចិត្តក្នុងទម្រង់៖

ការពិតនេះមិនមែនជាការសម្ងាត់សម្រាប់សហគមន៍វិទ្យាសាស្ត្រទេ (សូមមើលឧទាហរណ៍ § 3 នៃជំពូកទី 3 និងការរៀបរាប់ខាងលើ § 10 នៃជំពូកទី 6)។ ដូច្នេះ មនុស្សម្នាក់ចង់ឧទានតាម Steven Weinberg "តើប្រព័ន្ធកូអរដោនេ inertial មូលដ្ឋានគឺជាអ្វី?"

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ប្រសិនបើយើងយកជា axiom លទ្ធភាពនៃអត្ថិភាពនៃលំហធម្មតាលីនេអ៊ែរធ្លាក់ចុះដោយសេរី ដែលគោលការណ៍នៃការបន្ថែមល្បឿនផ្លោងដែលកំណត់ដោយការបង្កើនល្បឿននៃចំណុចកណ្តាលនៃប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលពិពណ៌នាអំពីលំហនេះគឺពេញចិត្ត នោះយើងមានមួយទៀត បញ្ហា។ ហើយ​បញ្ហា​នេះ​ស្ថិត​នៅ​ក្នុង​តម្រូវ​ការ​ដើម្បី​យក​ពេល​វេលា​មិន​រាង​កាយ​ជា​អថេរ​ឯករាជ្យ tនិងពេលវេលាត្រឹមត្រូវ τ ។ ជាងនេះទៅទៀត អថេរដែលបានណែនាំថ្មីនេះមិនគួរគ្រាន់តែជាផ្នែកនៃចន្លោះមិនប្រែប្រួលប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងផ្តល់នូវលទ្ធភាពនៃការកំណត់ល្បឿនដាច់ខាត និងការបង្កើនល្បឿននៅក្នុងលំហនេះដោយយោងទៅតាមច្បាប់សម្រាប់កំណត់និស្សន្ទវត្ថុលីនេអ៊ែរ។ លើសពីនេះ យើងត្រូវធានាការរក្សានូវលក្ខខណ្ឌនៃភាពជាប់លាប់នៃល្បឿននៃពន្លឺដែលបញ្ចេញដោយប្រភពស្ថានី។ ហើយប្រសិនបើយើងនាំយកលក្ខខណ្ឌទាំងអស់នេះមកជាមួយគ្នានោះ អ្វីដែលយើងត្រូវធ្វើគឺស្វែងរកនាឡិកាដែលអាចប្រើដើម្បីគណនាពេលវេលាដែល photon សាកល្បងចំណាយលើផ្លូវរបស់វា។ លើសពីនេះទៅទៀត វាគួរតែជានាឡិកាក្នុងន័យប្រពៃណី ហើយមិនមែនជាមួករបស់បុរសលេងប៉ាហីដែលផ្តល់លទ្ធផលដែលចង់បាននោះទេ។

ជាមួយនឹងសំណុំនៃ axioms ផ្ទុយទៅវិញទៅមក ទ្រឹស្ដីណាមួយនឹងត្រូវវិនាសទៅនឹងការបរាជ័យ ប៉ុន្តែអត្ថប្រយោជន៍នៃទ្រឹស្តីទូទៅនៃការពឹងផ្អែកគឺថាវាមិនមែនជា axioms ទាំងនេះដែលសម្រេចចិត្តសម្រាប់ទំនាក់ទំនងទូទៅនោះទេ។ ជាគោលការណ៍ វាត្រូវបានផ្អែកលើការសន្មត់ចំនួនពីរ៖ ភាពកោងនៃលំហដែលកំណត់ដោយប្រព័ន្ធសំរបសំរួល inertial ក្នុងតំបន់ នៅក្នុងវត្តមាននៃម៉ាស់ទំនាញ និងសេរីភាពក្នុងការជ្រើសរើសប្រព័ន្ធសំរបសំរួលមន្ទីរពិសោធន៍នៅចំណុចណាមួយក្នុងវាលទំនាញ។ ក្រោយមកទៀតគឺដោយសារតែការពិតដែលថាភាពគ្មានទម្ងន់នៃវត្ថុរូបវន្តនៅក្នុងអវត្ដមាននៃរូបកាយទំនាញអាចត្រូវបានទទួលស្គាល់ថាស្មើនឹងទម្ងន់នៃវត្ថុដែលធ្លាក់ដោយសេរីនៅក្នុងវាលទំនាញមួយ ដែលកំណត់នៅកណ្តាលនៃម៉ាស់របស់វា។ ការសន្មត់ទាំងពីរនេះប្រហែលជាមិនត្រូវបានពិពណ៌នាយ៉ាងល្អិតល្អន់តាមគណិតវិទ្យាទេ ប៉ុន្តែដោយសារលទ្ធផលនៃការប្រើប្រាស់របស់វាបានពិពណ៌នាយ៉ាងគាប់ចិត្តអំពីបាតុភូតរូបវន្តពិត សហគមន៍វិទ្យាសាស្ត្រចូលចិត្តដាក់ចេញនូវចំណុចខ្វះខាតនៃយុត្តិកម្មគណិតវិទ្យានៃការសន្មត់ទាំងនេះ ជាជាងប្រកួតប្រជែងលើការសន្មត់បែបនេះ។ ចាត់ទុកថាជាបញ្ហាមិនសំខាន់។ ជាការពិតណាស់ មនុស្សម្នាក់អាចបោះបង់ចោលនូវគំនិតនៃការប្រើប្រាស់ប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលធ្លាក់ចុះដោយសេរី ក្នុងការពេញចិត្តនៃលំហដែលមិនមានវាលទំនាញ ហើយទោះបីជាបញ្ហានេះកើតឡើងដោយខ្លួនឯងក៏ដោយ (ឧទាហរណ៍បញ្ហានៃការបង្កប់) បន្ទាប់មកយ៉ាងហោចណាស់ ឧបករណ៍នៃទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងនឹងត្រូវបានរក្សាទុក។ ភាគច្រើនទំនងជាវាជាការពិចារណានេះដែលជួយបណ្ដេញគំនិតរិះគន់អំពីភាពមិនល្អឥតខ្ចោះនៃគំនិតដែលបានបម្រើជាមូលដ្ឋានសម្រាប់ការបង្កើតទ្រឹស្តីនេះ។

សូមកត់សម្គាល់ថាការសន្មត់ទាំងពីរខាងលើគឺឯករាជ្យពីគ្នាទៅវិញទៅមក ជាទូទៅវាមិនត្រូវបានអនុវត្តក្នុងពេលដំណាលគ្នាក្នុងការស្រាវជ្រាវវិទ្យាសាស្ត្រទេ ដូច្នេះហើយអាចវិភាគដោយឡែកពីគ្នា។

បច្ចុប្បន្ននេះ និយមន័យដែលទទួលយកបានច្រើនបំផុតនៃខ្លឹមសារនៃលំហកោង គឺជាការបង្ហាញនៃចន្លោះពេលមិនប្រែប្រួលក្នុងទម្រង់៖

កន្សោមនេះត្រូវបានបកស្រាយថាជាការផ្លាស់ប្តូរលក្ខណៈសម្បត្តិ (រង្វាស់ប្រវែង) នៃលំហនៅក្នុងវត្តមាននៃម៉ាស់ទំនាញខណៈពេលដែលរក្សាបាននូវល្បឿននៃពន្លឺ។

ប៉ុន្តែប្រសិនបើអ្នកពិចារណាដោយប្រុងប្រយ័ត្នសមីការនៃចន្លោះមិនប្រែប្រួលនៃទំនាក់ទំនងទូទៅ អ្នកអាចស្វែងរកវិធីពីរយ៉ាងដើម្បីពន្យល់វា - គណិតវិទ្យា និងរូបវិទ្យា។ ទីមួយគឺផ្អែកលើវិធីសាស្ត្រធរណីមាត្រសម្រាប់ការដោះស្រាយបញ្ហារូបវន្ត ហើយត្រូវបានអនុវត្តយ៉ាងពេញលេញនៅក្នុងបរិធាននៃទំនាក់ទំនងទូទៅ និងទ្រឹស្តីវាល។ ប៉ុន្តែវិធីសាស្រ្តទីពីរដោយផ្អែកលើលទ្ធភាពនៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងវត្តមាននៃម៉ាស់ទំនាញគឺសម្រាប់ហេតុផលដែលមិនស្គាល់ត្រូវបានដកចេញទាំងស្រុងពីការពិចារណានៅក្នុងទ្រឹស្តីរូបវិទ្យា។ ទោះជាយ៉ាងណា, វាគឺជាវិធីសាស្រ្តទីពីរដែលមានយុត្តិកម្មរាងកាយច្បាស់លាស់, ចាប់តាំងពីនៅក្នុងអុបទិកបាតុភូតនៃចំណាំងបែរពន្លឺដែលបណ្តាលមកពីការថយចុះនៃល្បឿននៃការឃោសនានៃរលកអេឡិចត្រូនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុករាងកាយត្រូវបានគេស្គាល់យ៉ាងទូលំទូលាយ; និងវត្តមាននៅក្នុងការបញ្ចេញមតិនៃពាក្យចន្លោះពេល a 2(t) អាចត្រូវបានបកស្រាយទាំងវត្តមាននៃកត្តាមាត្រដ្ឋាននៅក្នុងធម្មជាតិ និងជាវត្តមាននៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ តម្លៃដែលនៅក្នុងវត្តមាននៃម៉ាស់ទំនាញគឺខុសពីតម្លៃនៃប៉ារ៉ាម៉ែត្រនេះក្នុងករណីដែលគ្មានម៉ាស់ទាំងនេះ។

ដើម្បីធ្វើការជ្រើសរើសត្រឹមត្រូវ ការបកស្រាយណាមួយដែលពេញចិត្ត វាចាំបាច់ត្រូវយល់ពីអ្វីដែលជាមូលហេតុនៃការកោងនៃលំហ - បាតុភូតរូបវិទ្យា ឬលទ្ធផលនៃការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យានៃអន្តរកម្មទំនាញផែនដី។

ដើម្បីធ្វើដូច្នេះបាន ជាដំបូងនៃការទាំងអស់គឺចាំបាច់ដើម្បីយល់ពីប្រភេទនៃលំហដែលយើងកំពុងនិយាយអំពី - គណិតវិទ្យា (អង្គធាតុផ្លូវចិត្ត) ឬវាលទំនាញរាងកាយ (ធាតុពិត) ។ ការពិតដែលថាសមីការវាលរបស់ Einstein រួមបញ្ចូលគ្នានូវបរិមាណរូបវន្ត និងធរណីមាត្រ មិនទាន់បង្ហាញពីលក្ខណៈរូបវន្តនៃកោងនៃលំហទេ ព្រោះពាក្យរូបវន្តនៃសមីការនេះមិនទាក់ទងនឹងលំហរខ្លួនវាទេ ប៉ុន្តែចំពោះប្រភពនៃវាលទំនាញដែលបានរួមបញ្ចូលនៅក្នុងវា។ ហើយត្រឹមត្រូវ ពីទីតាំងនៃការរក្សាការបន្តនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេដែលការបង្កើតលក្ខខណ្ឌធរណីមាត្រនៃសមីការវាលគឺផ្អែកលើលក្ខខណ្ឌនៃអវត្តមាននៃវិមាត្រសម្រាប់ប្រភពវាល - គំរូស្តង់ដារនៃភាគល្អិតបឋម។ សូមចំណាំថាលក្ខខណ្ឌនេះគឺចាំបាច់សម្រាប់ វាលរាងកាយណាមួយ។ជាមួយនឹងការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យារបស់វាដោយប្រើវិធីសាស្រ្តដែលគេស្គាល់នាពេលបច្ចុប្បន្ននៃការសាងសង់ធរណីមាត្រនៃលំហកូអរដោនេ។

ប្រសិនបើប្រភពនៃវាលមានវិមាត្រ នោះប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលភ្ជាប់ជាមួយវាប្រែទៅជាខាងក្នុងអង្គភាពរូបវន្តដែលខុសពីវាលផ្ទាល់ ពោលគឺចន្លោះខុសគ្នា។ ក្នុងករណីនេះមានបញ្ហា ករណីលើកលែងពីការពិចារណានៃចន្លោះខាងក្នុង និងការជំនួសរបស់វាជាមួយចន្លោះខាងក្រៅ។ នៅក្នុងទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង បញ្ហានេះបង្ហាញដោយខ្លួនវានៅពេលដែលប៉ារ៉ាម៉ែត្រលេចឡើងនៅក្នុងដំណោះស្រាយនៃសមីការវាល MG/c 2, បង្ហាញពីអត្ថិភាពនៃទំហំជាក់លាក់មួយ (កាំ), ខាងក្នុងដែលសមីការនៃទំនាក់ទំនងទូទៅស្ទើរតែមិនអាចអនុវត្តបាន។ នោះគឺទ្រឹស្តីខ្លួនវាផ្ទុយនឹង axioms ដែលបានអនុម័តក្នុងអំឡុងពេលបង្កើតរបស់វាអំពីការបន្តនៃលំហធរណីមាត្រ និងគំរូស្តង់ដារនៃភាគល្អិតបឋម។ កាលៈទេសៈនេះត្រូវបានបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់បំផុតនៅក្នុងរង្វាស់អាម៉ូនិក និងអ៊ីសូត្រូពិចនៃដំណោះស្រាយ Schwarzschild ។

ម៉ែត្រទាំងនេះបង្ហាញថា ដើម្បីធានាបាននូវការអនុលោមតាមគំរូគណិតវិទ្យានៃវាលទំនាញជាមួយនឹងការពិតរូបវន្ត បានផ្តល់ថាការបន្តនៃប្រព័ន្ធកូអរដោណេត្រូវបានរក្សាទុក វាអាចទៅរួចតាមរយៈគំនិតនៃម៉ែត្រម៉ែត្រ ដើម្បីណែនាំគំនិតនៃ "កោង" នៃលំហនៅក្នុងវត្តមាននៃម៉ាស់ទំនាញដែលជាវិធីនៃការបង្ហាញអវកាសជាមួយ "រន្ធ" ចូលទៅក្នុងលំហបន្ត។ ប៉ុន្តែក្នុងករណីនេះ លំហកោងលែងជាធាតុរូបវន្តទៀតហើយ ប៉ុន្តែតំណាងឱ្យប្រភេទនៃគំរូគណិតវិទ្យាគ្រប់គ្រាន់នៃវាលទំនាញ។

ដូច្នេះឥទ្ធិពលកោងបានលេចឡើងរួចហើយនៅដំណាក់កាលនៃការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យានៃអន្តរកម្មទំនាញ ហើយជាគោលការណ៍មិនតម្រូវឱ្យមានយុត្តិកម្មរូបវន្តបន្ថែមទេព្រោះវាជាផលវិបាកនៃ axioms ដែលទទួលយក ហើយមិនមែនជាលក្ខណៈសម្បត្តិនៃរូបវន្តពិតនោះទេ។

ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះដែរ មានបាតុភូតរូបវន្តដែលហាក់ដូចជាបញ្ជាក់ពីអត្ថិភាពនៃកោងនៃលំហ - ការផ្លាស់ប្តូរខុសប្រក្រតីនៅក្នុងរយៈពេលនៃគន្លងនៃសាកសពសេឡេស្ទាលនៅក្នុងវាលទំនាញ និងការផ្លាស់ប្តូរទីតាំងនៃរូបកាយសេឡេស្ទាលនៅពេលដែលពួកវា ត្រូវបានគេសង្កេតឃើញនៅជិតព្រះអាទិត្យ។ ហើយមនុស្សម្នាក់អាចយល់ស្របដោយគ្មានលក្ខខណ្ឌជាមួយនឹងការសន្និដ្ឋានបែបនេះ ប្រសិនបើគ្មានការពន្យល់សម្រាប់បាតុភូតទាំងនេះ ក្រៅពីកោងនៃលំហ។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការពន្យល់បែបនេះមាន ហើយយើងអាចពិចារណាពួកវាដោយប្រើឧទាហរណ៍នៃការផ្លាស់ប្តូរខុសប្រក្រតីនៅក្នុង perihelion នៃ Mercury និងការផ្លាស់ប្តូរគន្លងនៃ photon នៅជិតថាសព្រះអាទិត្យ។

បាតុភូតទាំងនេះអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាជាផលវិបាកនៃអត្ថិភាពនៃលក្ខណៈទំហំជាក់លាក់នៃវត្ថុរូបវន្តណាមួយដែលមានម៉ាស់ ដែលនៅខាងក្នុងដែលវាលទំនាញធ្វើសកម្មភាពយោងទៅតាមច្បាប់ផ្សេងៗគ្នាជាងនៅខាងក្រៅវា។ ជាគោលការណ៍ ទំហំនេះអាចត្រូវបានចាត់ទុកថាស្មើនឹងកាំនៃស្វ៊ែរមួយដែលពោរពេញដោយសារធាតុនៃវត្ថុរូបវន្តដោយគ្មានដំណាក់កាលវាលនៃរូបធាតុ។ ក្នុងករណីនេះនៅពេលដោះស្រាយបញ្ហារាងកាយយើងមានទីតាំងផ្សេងគ្នានៃសូន្យនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ។ សម្រាប់គំរូស្តង់ដារ សូន្យគឺផ្អែកលើចំណុចកណ្តាលនៃម៉ាស់របស់វត្ថុរូបវន្ត ហើយសម្រាប់ប្រព័ន្ធកូអរដោណេផ្អែកលើសមាសធាតុវាលនៃរូបធាតុ សូន្យនេះមានទីតាំងនៅលើផ្ទៃនៃស្វ៊ែរដែលមានកាំ ដែលអាចកំណត់បាន ជាកាំនៃ degeneracy នៃវាលទំនាញ និងសំណល់នៅក្នុងលំហ។ នោះគឺយើងកំពុងដោះស្រាយជាមួយ "សូន្យអណ្តែត" ។ ទ្រព្យសម្បត្តិនេះធ្វើឱ្យវាអាចកំណត់វិសាលភាពនៃច្បាប់ទំនាញដែលគេស្គាល់ដោយប្រើប៉ារ៉ាម៉ែត្រ "សន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរ (ភាពក្រាស់) នៃសុញ្ញកាស"៖

នៅទីនេះ r- ចម្ងាយវាស់ពីមជ្ឈមណ្ឌលកូអរដោណេនៃគំរូស្ដង់ដារ នោះគឺជាចម្ងាយលំហពិត។

ចំពោះករណីនៃការបង្វិលរបស់ Mercury ជុំវិញព្រះអាទិត្យ វាអាចត្រូវបានគេកត់សំគាល់ថាល្បឿនមុំភ្លាមៗមានភាពខុសប្លែកគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធសំរបសំរួលស្តង់ដារ និងវាល ហើយសមាមាត្ររបស់វាត្រូវបានកំណត់ដោយទំនាក់ទំនង៖

នៅទីនេះសញ្ញាបឋមបង្ហាញពីមុំនៃការបង្វិលនៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោនេវាល។

ដោយប្រើលក្ខណៈសម្បត្តិនៃពងក្រពើ វាងាយស្រួលក្នុងការស្វែងរកកន្សោម៖

នៅទីនេះ កហើយ a គឺជាប៉ារ៉ាម៉ែត្រនៃរាងពងក្រពើ។

ការជំនួសកន្សោមមុន ​​និងការរួមបញ្ចូលវាផ្តល់ឱ្យ៖

សម្រាប់បដិវត្តន៍មួយជុំវិញព្រះអាទិត្យ មុំរវាងបន្ទាត់ត្រង់ឆ្លងកាត់សូន្យនៃប្រព័ន្ធសំរបសំរួលស្តង់ដារ និងវាលរៀងៗខ្លួន និងចំនុច perihelion នៃបារតនឹងមានៈ

កន្សោមនេះដោយពិចារណាលើលទ្ធផលដែលទទួលបានក្នុងអំឡុងពេលសង្កេតតារាសាស្ត្រនៃភពពុធអនុញ្ញាតឱ្យយើងកំណត់កាំនៃ degeneracy ក្នុងទម្រង់:

ការផ្លាតនៃធ្នឹមពន្លឺនៅជិតម៉ាស់ទំនាញអាចត្រូវបានពន្យល់ដោយចលនានៃហ្វូតុននៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកដែលមានសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរអថេរ៖

បន្ទាប់មកគម្លាតនៃកាំរស្មីពន្លឺនៅជិតថាសសូឡានឹងស្មើនឹង៖

កន្សោមលទ្ធផលគឺខ្ពស់ជាងការព្យាករណ៍នៃទំនាក់ទំនងទូទៅមួយដងកន្លះ ប៉ុន្តែយល់ស្របយ៉ាងខ្លាំងជាមួយនឹងមុំវាស់ដ៏ធំបំផុតនៃការផ្លាតរបស់ធ្នឹមពន្លឺ (2.73´±0.31´´)។

វាច្បាស់ណាស់ថាលទ្ធផលដែលទទួលបានគឺស្ថិតក្នុងការព្រមព្រៀងស្ទើរតែទាំងស្រុងជាមួយនឹងទិន្នន័យពិសោធន៍ ហើយជិតនឹងលទ្ធផលដែលបានព្យាករណ៍ដោយទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការបកស្រាយអន្តរកម្មទំនាញដោយប្រើម៉ាស៊ីនបូមធូលីរូបវន្តមានគុណវិបត្តិយ៉ាងសំខាន់ ដែលនោះគឺថាកាំដែលមានប្រសិទ្ធភាព រន្ធនៅក្នុងកន្លែងទំនេរត្រូវបានកំណត់ថាជា . វាគឺជាមេគុណលេខនៅក្នុងកន្សោមនេះដែលមានបញ្ហា ចាប់តាំងពីហេតុផលដែលម៉ាសទាំងមូលនៃព្រះអាទិត្យមិនអាចប្រមូលផ្តុំនៅក្នុងរន្ធដែលមិនមានសមាសធាតុខ្វះចន្លោះ ហើយមានតម្លៃមិនច្បាស់លាស់។ ថាតើបរិមាណនេះគឺជាលក្ខណៈរបស់ព្រះអាទិត្យតែប៉ុណ្ណោះ ឬការបញ្ចេញមតិរបស់វាគឺមានលក្ខណៈជាសកលសម្រាប់ម៉ាស់ទំនាញណាមួយ - នេះអាចត្រូវបានបង្ហាញដោយការសិក្សាពិសោធន៍តែប៉ុណ្ណោះ។

ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ គំរូបូមធូលីរាងកាយធ្វើឱ្យវាអាចពន្យល់ពីអាថ៌កំបាំងដ៏ធំបំផុតនៃទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង - ភាពអាថ៌កំបាំងនៃចុងបញ្ចប់នៃសកលលោក និងការពង្រីកជាបន្តបន្ទាប់របស់វា ដែលត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយការផ្លាស់ប្តូរក្រហមនៃលោហធាតុ។ លើសពីនេះទៅទៀត ដំណើរការនេះត្រូវបានពិពណ៌នាដោយប្រើគោលគំនិតនៃឯកតានៃបរិមាណត្រឹមត្រូវ ដែលផ្លាស់ប្តូរអាស្រ័យលើការផ្លាស់ប្តូរទំហំនៃសាកលលោក និងឯកតានៃកម្រិតសំឡេងកូអរដោនេ ដែលនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងប្រព័ន្ធកូអរដោណេដែលភ្ជាប់មកជាមួយ (សូមមើលឧទាហរណ៍ , §§ 2 និង 3 នៃជំពូកទី 14,) ។ ការណែនាំអំពីគោលគំនិតទាំងនេះគឺចាំបាច់ដើម្បីបញ្ជាក់សេចក្តីថ្លែងការណ៍ថា "កាឡាក់ស៊ីធម្មតាមានកូអរដោនេថេរ" ហើយដូច្នេះវាអាចធ្វើទៅបានដើម្បីបំបែកអថេរនៅក្នុងសមីការ:

សមីការនេះពិពណ៌នាអំពីចលនានៃផ្នែកខាងមុខនៃរលកអេឡិចត្រូ ហើយប្រសិនបើអថេរត្រូវបានបំបែក នោះយើងទទួលបានកន្សោមសម្រាប់ប៉ារ៉ាម៉ែត្រ redshift ក្នុងទម្រង់៖

នោះគឺនៅក្នុងកន្លែងពង្រីកដែលមានកំណត់ ការផ្លាស់ប្តូរក្រហមនៃលោហធាតុត្រូវបានអង្កេតឃើញជាក់ស្តែង។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ មិនមែនអ្វីៗទាំងអស់គឺសាមញ្ញនោះទេ ចាប់តាំងពីស្របតាមលក្ខណៈសម្បត្តិនៃប្រព័ន្ធកូអរដោនេ (§ 9 នៃជំពូក 6, ) វាមិនអាចទៅរួចទេដើម្បីធានាបាននូវឯករាជ្យពេញលេញនៃកូអរដោនេធរណីមាត្រពីពេលវេលា។ ដូចនេះ ការសន្មត់មូលហេតុនៃ redshift ត្រឹមតែការពឹងផ្អែកនៃកត្តាមាត្រដ្ឋានប៉ុណ្ណោះ។ រ(t) ពីពេលមួយទៅពេលមួយហាក់ដូចជាសិប្បនិម្មិតខ្លាំងណាស់។ ប៉ុន្តែទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងមិនផ្តល់អ្វីផ្សេងទៀតទេ។

ប្រសិនបើយើងប្រើគោលគំនិតនៃសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរនៃកន្លែងទំនេរជាលក្ខណៈនៃអន្តរកម្មទំនាញ នោះយើងអាចស្វែងរកការពន្យល់មួយផ្សេងទៀតសម្រាប់ការផ្លាស់ប្តូរក្រហមនៃលោហធាតុ។

សូមឱ្យជាប៉ារ៉ាម៉ែត្រនៃរលកដែលបញ្ចេញដោយប្រភពឆ្ងាយនៅពេលបញ្ចេញ។ ប្រសិនបើប៉ារ៉ាម៉ែត្រទាំងនេះផ្លាស់ប្តូរនៅពេលដែលរលកឆ្លងកាត់ទៅអ្នកសង្កេតនោះកន្សោមខាងក្រោមអាចត្រូវបានសរសេរ:

កន្សោមចុងក្រោយគឺជាសន្ទស្សន៍ចំណាំងបែរដែលរំពឹងទុកនៃសុញ្ញកាស ដែលកំណត់តាមរយៈចម្ងាយពីប្រភពទៅអ្នកសង្កេត និងកាំនៃភាពចុះខ្សោយនៃកន្លែងទំនេរ គណនាពីម៉ាស់ប្រភពវិទ្យុសកម្ម៖

ប៉ុន្តែប្រសិនបើប្រភពមានចម្ងាយគ្រប់គ្រាន់ នោះយើងអាចសន្មត់ថាវិទ្យុសកម្មត្រូវបានជះឥទ្ធិពលមិនត្រឹមតែដោយម៉ាស់នៃប្រភពបញ្ចេញប៉ុណ្ណោះទេ ថែមទាំងដោយម៉ាស់ទាំងមូលនៃរូបធាតុដែលរួមបញ្ចូលក្នុងស្វ៊ែរដែលមានកាំ - ចំងាយពីផូតុងបញ្ចេញទៅ ចំណុចកណ្តាលនៃម៉ាស់នេះនៅគ្រប់ពេលវេលាដែលបានជ្រើសរើស ដែលត្រូវនឹងគោលការណ៍របស់ Mach ។ បន្ទាប់មក៖

ដោយសារ​គ្មាន​ហេតុផល​សម្រាប់​រលក​ពន្លឺ និង​ប្រេកង់​របស់​វា​ក្នុង​ការ​ផ្លាស់​ប្តូរ​ទៅ​កម្រិត​ខុស​គ្នា​នៅ​ពេល​ដែល​ល្បឿន​នៃ​ពន្លឺ​មាន​ការ​ផ្លាស់​ប្តូរ​នោះ៖

ដូច្នេះ៖

តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីព្យាបាលកន្សោមចុងក្រោយ?

ទីមួយ ឥទ្ធិពលនៃម៉ាស់ជុំវិញមកលើហ្វូតុនដែលរំកិលនោះ មិនអាចត្រូវបានសន្មតថាជាលទ្ធផលនៃឥទ្ធិពល Doppler នោះទេ។ ហើយទីពីរ ឥទ្ធិពលនេះមិនដូចគ្នាទៅនឹងការផ្លាស់ប្តូរទំនាញផែនដីទេ ឥទ្ធិពលរបស់វាអាស្រ័យទៅលើការផ្លាស់ប្តូរសក្តានុពលនៃវាលទំនាញ។ នេះកើតឡើងពីការពិតដែលថានៅពេលដែលម៉ាស់មួយឆ្លងកាត់តំបន់នៃសកម្មភាពនៃវាលទំនាញចូលទៅក្នុងតំបន់នៃសកម្មភាពនៃម៉ាស់មួយផ្សេងទៀតឥទ្ធិពលនៃការផ្លាស់ទីលំនៅទំនាញពីម៉ាស់ទីមួយនឹងរលាយបាត់ (ត្រូវបានកម្រិតចាប់តាំងពីពេលចាប់ផ្តើម។ ហើយចុងបញ្ចប់នៃផ្លូវឆ្លងកាត់វាលនៃម៉ាស់ទីមួយ សក្តានុពលទំនាញគឺស្មើគ្នា)។

ភាគច្រើនទំនងជាកន្សោមនេះកំណត់ឥទ្ធិពលស្រដៀងគ្នាទៅនឹងឥទ្ធិពលនៃការពង្រីកកាឡាក់ស៊ីដោយសារតែការពង្រីកលំហ។

ជាការពិតណាស់ ប្រសិនបើយើងមានការចែកចាយឯកសណ្ឋាននៃរូបធាតុនៅក្នុងលំហ នោះពន្លឺនឹងត្រូវធ្វើដំណើរចម្ងាយដូចគ្នាក្នុងល្បឿនទាបជាងនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ នេះអាចត្រូវបានបង្ហាញថាជាការកើនឡើងនៃប្រវែងផ្លូវនៃ photon ក្នុងល្បឿនថេរក្នុងចន្លោះទទេ បើប្រៀបធៀបទៅនឹងកន្លែងទំនេរដែលពោរពេញទៅដោយរូបធាតុ។ ដូច្នេះ "ការពង្រីក" នៃលំហ អាចជាសកម្មភាពនៃគោលការណ៍របស់ Mach សម្រាប់សកលលោកដែលស្ថិតស្ថេរ និងគ្មានទីបញ្ចប់។

ដោយប្រើវិធីសាស្រ្តនេះ គេអាចប៉ាន់ស្មានដែនកំណត់នៃភាពមើលឃើញនៃការបំភាយវត្ថុក្នុងលំហ កាំនៃការមើលឃើញដែលជាមួយនឹងការចែកចាយឯកសណ្ឋាននៃរូបធាតុត្រូវបានកំណត់ដូចខាងក្រោមៈ

ពី​ទីនេះ:

ចូរយើងកត់សំគាល់ថាកន្សោមបុរាណសម្រាប់ការផ្លាស់ទីលំនៅរបស់លោហធាតុវិទ្យានៅក្នុងលំហដែលមានដង់ស៊ីតេឯកសណ្ឋាននៃការចែកចាយរូបធាតុត្រូវបានកំណត់ដោយកន្សោម៖

វាផ្តល់ឱ្យយើងនូវតម្លៃកាំដែលអាចមើលឃើញអតិបរមា៖

ដូច្នេះ វិទ្យុសកម្មផ្ទៃខាងក្រោយមីក្រូវ៉េវអាចពន្យល់យ៉ាងគួរឱ្យជឿជាក់មិនត្រឹមតែក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃទ្រឹស្តីបន្ទុះប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែដោយការទប់ស្កាត់ (ការបញ្ចាំង) នៃវិទ្យុសកម្មខាងក្រៅដែលបណ្តាលមកពីឥទ្ធិពល Olberts ។

មានចំណុចមួយបន្ថែមទៀតដែលអាចបញ្ជាក់ឬបដិសេធគំរូបូមធូលីដែលមានរន្ធ - នេះគឺជាការផ្លាស់ប្តូរទំនាញក្នុងភាពញឹកញាប់នៃវិទ្យុសកម្ម។ ការពិតគឺថាវិទ្យុសកម្មនៅក្នុងវាលទំនាញគឺទទួលរងឥទ្ធិពលផ្ទុយគ្នាទៅវិញទៅមក - ការផ្លាស់ប្តូរសក្តានុពលទំនាញនិងការផ្លាស់ប្តូរសន្ទស្សន៍ condensation ខ្វះចន្លោះ (ដែលមិនមែនជាសកម្មភាពនៃកម្លាំងគួរឱ្យទាក់ទាញ - គួរឱ្យច្រណែនមួយគូ!) ។

ចំពោះការសន្មតជាមូលដ្ឋានទីពីរដែលទ្រឹស្តីទូទៅនៃការពឹងផ្អែកគឺផ្អែកលើ ពោលគឺគោលការណ៍នៃឯករាជ្យភាពនៃជម្រើសនៃប្រព័ន្ធសំរបសំរួលមន្ទីរពិសោធន៍ ការសន្មត់នេះគឺមានការគោរពចំពោះទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងជាងភាពចាំបាច់។ ជាការពិតណាស់ វាពិតជាលំបាកណាស់ក្នុងការស្រមៃមើលស្ថានភាពមួយ ដែលប្រព័ន្ធកូអរដោណេធ្លាក់ចុះដោយសេរីពីរផ្សេងគ្នា ចាំបាច់ត្រូវប្រៀបធៀបនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌនៃការបង្កើនល្បឿនខុសៗគ្នា ដែលបណ្តាលមកពីសកម្មភាពនៃវាលទំនាញតែមួយ។ ហើយប្រសិនបើយើងកំពុងនិយាយអំពីការពិតដែលថានៅក្នុងវាលទំនាញតែមួយប្រព័ន្ធធ្លាក់ចុះដោយសេរីនៅពេលនៃការប្តេជ្ញាចិត្តរបស់វាមានល្បឿនដំបូងសូន្យខណៈពេលដែលប្រព័ន្ធមួយផ្សេងទៀតមានមួយចំនួន (វាមិនដឹងពីរបៀបដែលវាបានបង្ហាញខ្លួន) ល្បឿនមិនសូន្យ បន្ទាប់មកទៅ ណែនាំគោលការណ៍នេះ មិនចាំបាច់ទាល់តែសោះ ពីព្រោះយើងអាចទទួលបានជាមួយនឹង postulate ដំបូងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង។ ហើយការយល់ច្រលំទាំងអស់ដែលទាក់ទងនឹងគោលការណ៍សមមូលអាចពន្យល់បានដោយភាពកំណត់នៃល្បឿនពន្លឺ និងវិធីសាស្រ្តនៃការវាស់វែងចន្លោះពេល។

ដូច្នេះ សំណួរនៃប្រភពដើមនៃសកលលោក ទាំងជាលទ្ធផលនៃដំណើរការអតិផរណា ឬការប៉ះទង្គិចគ្នានៃ brane ក៏អាចត្រូវបានបំពេញបន្ថែមដោយការសន្មត់ថាការសង្កេតត្រូវបានកំណត់ក្នុងចន្លោះបន្ត និងគ្មានកំណត់ ដែលមិនតម្រូវឱ្យប្រើទ្រឹស្តីបន្ទុះ . ជាការពិតណាស់ ក្នុងករណីនេះ ចាំបាច់ត្រូវដឹងថា យើងកំពុងជំនួសបញ្ហាដ៏លំបាកនៃអ្វីដែលបានកើតឡើងមុនពេលបន្ទុះធំ ជាមួយនឹងបញ្ហាលំបាកស្មើគ្នានៃរបៀបដែលផ្កាយ និងកាឡាក់ស៊ីគ្រប់គ្រងមានជារៀងរហូត។ ប៉ុន្តែចំពោះសំណួរថា "តើអ្នកណាកំពុងរត់ចេញពីអ្នកណាហើយតើគាត់កំពុងរត់ចេញ?" យ៉ាងហោចណាស់ដោយការចង់ដឹងចង់ឃើញវានៅតែចាំបាច់ដើម្បីស្វែងរកចម្លើយ។

គន្ថនិទ្ទេស

1. Aders E., Lee B.W., Gauge Theories, Phys. Rep., 9C, 1 (1973)
2. Aharonov Y., Casher A., ​​Suskind L., Phys ។ Rev., D5, 988 (1972)
3. Aitchison I.J.R., Relativistic Quantum Mechanics Macmillan, London, 1972
4. Altarelli G., Partons ក្នុង Quantum Mechanics? រូបវិទ្យា។ Rep., 81C, 1 (1982)
5. Arnison G. et al., លក្ខណៈសម្បត្តិ boson វ៉ិចទ័រកម្រិតមធ្យមនៅ CERN super proton synchrotron collider, Geneva, CERN, 1985
6. Bernstein J., ការបំបែកស៊ីមេទ្រីដោយឯកឯង, ទ្រឹស្ដីរង្វាស់និងអ្វីៗទាំងអស់, Rev. ម៉ូដ Phys., 46, 7, (1974)
7. Bilenky S.M., Hosek J., Glashow-Weinberg-Salam Theory of Electro-Weak Interactions and the Neutral Currents, Phys. តំណាង 90C, 73 (1982)
8. Bogush A.A., Fedorov F.I., ទម្រង់ម៉ាទ្រីសសកលនៃសមីការរលកទំនាក់ទំនងលំដាប់ទីមួយ និងនិមិត្តសញ្ញា Kroneker ទូទៅ, Minsk, 1980
9. Bogush A.A., Fedorov F.I., Finite Lorentz transformations in quantum field theory, Rep. គណិតវិទ្យា។ Phys., 1977, Vol.11, ១
10. J.R. Bond et al., The Sunyaev-Zel'dovich Effect in CMB-calibrated Theories Applied to the cosmic Background Imager Anisotropy Power at , Astrophysical Journal, 626:12-30, 2005, ថ្ងៃទី 10 ខែមិថុនា
11. Carruthers P., ការណែនាំអំពីស៊ីមេទ្រីឯកតា, Wieley-Interscience, N.Y., 1966
12. Catrol Sean, សាកលវិទ្យាល័យ Chicago, Astrophysical Journal, 01.09.00
13. បិទ F.E. ការណែនាំអំពី Quarks និង Partons សារព័ត៌មានសិក្សា ទីក្រុងឡុងដ៍ ឆ្នាំ 1979
14. Cook N., ការជំរុញកម្រនិងអសកម្ម, Jane's Defense Weekly, 07/24/02
15. Cook N., ការជំរុញប្រឆាំងនឹងទំនាញផែនដីចេញពីទូ, Jane's Defense Weekly, 07.31.02
16. Dokshitzer Y.L., Dyakonov D.I., Trojan S.I., ដំណើរការ Yard ក្នុង Quantum Cyromodynamics, Phys. វិវរណៈ 58C 269 (1980)
17. Dolgov A.D., Zeldovich Y.B., Cosmology and Elementary Particles, Rev. ម៉ូដ Phys., 53, 1 (1981)
18. Ellis J., ទ្រឹស្ដីបង្រួបបង្រួមដ៏ធំនៅក្នុង Cosmology, Phys ។ ឆ្លងកាត់។ R.S., London, A307, 21 (1982)
19. Ellis J., Gaillard M.K., Girardi G., Sorba P., រូបវិទ្យានៃវ៉ិចទ័រកម្រិតមធ្យម Bosons, Ann ។ Rev. នុយក្លេអ៊ែរ Particle Sci., 32, 443 (1982)
20. Ellis J., Sachrajda C.T., Quarcs and Leptons, NATO Advanced Study Series, Series B, Physics, V.61, Plenum Press, N.Y., 1979
21. Faddeev L.D., Popov V.N., Phys ។ Lett., 1967, V.25B, p.30
22. Feynman R.P., ទ្រឹស្តីនៃដំណើរការជាមូលដ្ឋាន, Benjamin, N.Y., 1962
23. Feynman R.P., Quantum Electrodynamics, Benjamin, N.Y., 1962
24. Feynman R.P., The Feynman Lectures on Physics, Addison Wesley, Reading, Mass., 1963
25. Feynman R.P., Photon-Hadron Interactions, Benjamin, N.Y., 1972
26. Feynmann R.P., នៅក្នុង៖ អន្តរកម្មខ្សោយ និងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅឯថាមពលខ្ពស់, Les Houches Sessions, 29, North-Holland, Amsterdam, 1977
27. Field R.D., In: Quantum Flavordynamics, Quantum Chromodynamics and Unified Theories, NATO Advanced Study Series, Series B, Physics, V.54, Plenum Press, N.Y., 1979
28. Fradkin E.S., Tyutin I.V., ទ្រឹស្តីដែលអាចកែប្រែបាននៃភាគល្អិតវ៉ិចទ័រដ៏ធំ, Riv. Nuovo Cimento, 1974, V.4, ១
29. Fritzch H., Minkowski P., Flavordynamics of Quarks and Leptons, Phys ។ តំណាង 73C, 67 (1981)
30. Georgi H., Glashow S.L., ឯកភាពនៃកម្លាំងភាគល្អិតបឋមទាំងអស់, Phy. Rev. Lett., 1974, V.32, 8
31. Georgi H., Lie Algebras នៅក្នុង Particle Physics, Benjamin-Cummings, Reading, Mass., 1982
32. Gilman F.J., ការផលិតរូបថត និងអគ្គិសនី, រូបវិទ្យា។ Rep., 4C, 95 (1972)
33. Glashow S.L., ស៊ីមេទ្រីផ្នែកនៃអន្តរកម្មខ្សោយ, Nucl/ Phys., 1961, V.22, 3
34. Glashow S.L., Illiopous I., Maiani L., អន្តរកម្មខ្សោយជាមួយនឹងស៊ីមេទ្រី lepton-hadron, Phys. Rev., Series D, 1970, V.2, 7
35. Goldstein H., Classical Mechanics, Addison Wesley, Reading, Mass., 1977
36. Goldstone I., ទ្រឹស្ដីវាលជាមួយដំណោះស្រាយ "superconductor", Nuovo Cimento, 1961, V.19, 1
37. បៃតង M.B., Surv ។ រូបវិទ្យាថាមពលខ្ពស់, 3, 127, (1983)
38. Green M.B., Gross D., eds., Unified String Theories, Word Scientific, Singapore, 1986
39. Green M.B., Schwarz J.H., Witten E., Superstring Theory, V.1,2, Cambridge University Press, Cambridge, 1986
40. Greene B., The Elegant Universe។ Superstrings, Hidden Dimensions, and the Quest for Ultimate Theory, Vintage Books, A Division of Random House, Inc., N.Y., 1999
41. Halsen Francis, Martin Alan D., Quarks និង Lepton ។ វគ្គសិក្សាណែនាំក្នុងរូបវិទ្យាភាគល្អិតទំនើប ឆ្នាំ ១៩៨៣
42. Higgs P.W., ស៊ីមេទ្រីដែលខូច, ភាគល្អិតគ្មានម៉ាស និងវាលរង្វាស់, Phys ។ Lett., Series B, 1964, V.12, ២
43. Kac V., Infinite Dimensional Lie Algebras, Bierkhauser, Boston, 1983
44. Kaku M., ការណែនាំអំពី Superstrings, Springer-Verlag, N.Y., 1988
45. Kim J.E., Langacker P., Levine M., Williams H.H., A Theory and Experimental Review of Neutral Currents, Rev. ម៉ូដ Phys., 53, 211 (1981)
46. Kobayashi M. , Maskawa T. , ការបំពាន CP នៅក្នុងទ្រឹស្ដីដែលអាចផ្លាស់ប្តូរបាននៃអន្តរកម្មខ្សោយ Progr ។ ទ្រឹស្ដី។ Phys., 1973, V.49, ២
47. Langacker P., Grand Unified Theory and Proton Decay, Phys. តំណាង 72c, 185 (1981)
48. Lautrup B., នៅក្នុង៖ អន្តរកម្មខ្សោយ និងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចនៅថាមពលខ្ពស់, ស៊េរីសិក្សាកម្រិតខ្ពស់របស់ណាតូ, ស៊េរី B, រូបវិទ្យា, V.13a, Plenum Press, N.Y., 1975
49. Leader E., Predazzi E., Gauge Theories and the New Physics, Cambridge University Press, Cambridge, 1982
50. Llewellyn Smith C.H., In; Phenomenology of Particles at High Energy, Academic Press, N.Y., 1974
51. Moody R.V.J., ពិជគណិត, ១០, ២១១ (១៩៦៨)
52. Mulvey J.H., The Nature of Matter, Clarendon, Oxford, 1981
53. Nambu Y., ការបង្រៀននៅឯសន្និសីទរដូវក្តៅទីក្រុង Copenhagen ឆ្នាំ 1970
54. Okubo S., Tosa Y., Duffin-Kemmer បង្កើតទ្រឹស្ដីរង្វាស់, រូបវិទ្យា។ Rev., 1979, V.D20, ២
55. Peccei R.D., ស្ថានភាពនៃគំរូស្តង់ដារ, ទីក្រុង Hamburg, DESY, 1985
56. Politzer H.D., Quantum Chromodynamics, Phys ។ Rep., 14C, 129, (1974)
57. Polyakov A.M., រូបវិទ្យា។ Lett., 103B, 207, 211 (1981)
58. Popov V.N., Quantum vortices នៅក្នុងគំរូ Goldstone ទំនាក់ទំនង, Proc. នៃ XII សាលារដូវរងានៃរូបវិទ្យាទ្រឹស្តីនៅ Karpacz, p.397-403
59. ការពិនិត្យឡើងវិញនៃលក្ខណៈសម្បត្តិភាគល្អិត ក្រុមទិន្នន័យភាគល្អិត ទីក្រុងហ្សឺណែវ CERN ឆ្នាំ 1984 រូបវិទ្យា។ Lett., 1986, V.170B, p.1-350
60. Reya E., Perturbative Quantum Chromodynamics, Phys. តំណាង 69C 195 (1981)
61. Rose M.E., ទ្រឹស្តីបឋមនៃសន្ទុះ Angular, Wiley, N.Y., 1957
62. Salam A., ទ្រឹស្តីភាគល្អិតបឋម, Stockholm, W.Swartholm Almquist និង Weascell, 1968
63. Schwarz J.H., ed., Superstrings, V.1,2, World Scientific, Singapore, 1985
64. Söding P., Wolf G., ភស្តុតាងពិសោធន៍នៃ QCD, Ann ។ Rev. នុយក្លេអ៊ែរ Particle Sci., ៣១, ២៣១ (១៩៨១)
65. Steigman G., Cosmology ប្រឈមមុខនឹងរូបវិទ្យាភាគល្អិត, Ann ។ Rev. នុយក្លេអ៊ែរ Particle Sci., 29, 313 (1979)
66. Steinberg J., Neutrino Interactions, Proc. នៃសាលារូបវិទ្យាឆ្នាំ 1976 តំណាង CERN ។ 76-20, CERN, Geneva, 1976
67. T'Hooft G. , ការកែទម្រង់នៃ Lagrangians សម្រាប់វាល Yang-Mills ដ៏ធំ, Nucl ។ រូបវិទ្យា។ ស៊េរី B, 1971, V. 35, 1
68. Vilenkin A., ខ្សែលោហធាតុ និងជញ្ជាំងដែន, Phys ។ តំណាង, 121, 1985
69. Weinberg S., Gravitation and Cosmology, Principles and Applications of the General Theory of Relativity, Mass., 1971
70. Weinberg S., វឌ្ឍនភាពថ្មីៗនៅក្នុងទ្រឹស្ដីរង្វាស់នៃភាពទន់ខ្សោយ អេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច និងអន្តរកម្មខ្លាំង, Rev. ម៉ូដ Phys., 46, 255 (1974)
71. Weinberg S., បីនាទីដំបូង, A. Deutsch និង Fontana, London, 1977
72. Wiik B.H., Wolf G., អន្តរកម្មអេឡិចត្រូនិច-Positron, Springer Tracts in Mod ។ Phys., 86, Springer-Verlag, Berlin, 1979
73. Wilczek F., Quantum Chromodynamics, ទ្រឹស្តីទំនើបនៃអន្តរកម្មខ្លាំង, Ann ។ Rev. នុយក្លេអ៊ែរ Particle Sci., 32, 177 (1982)
74. Wu T.T., Jang C.N., Phys ។ Rev., D12, 3845 (1975)
75. Wybourne B.G., ក្រុមបុរាណសម្រាប់រូបវិទ្យា, Wiley, N.Y., 1974
76. A.I. Akhiezer, Yu.L. Dokshitser, V.A. Khoze, Gluons, UFN, 1980, v. 132
77. V.A.Atsyukovsky, ការវិភាគសំខាន់នៃមូលដ្ឋានគ្រឹះនៃទ្រឹស្តីនៃការពឹងផ្អែក, 1996
78. J. Bernstein, ការបំបែកស៊ីមេទ្រីដោយឯកឯង, ការប្រមូលផ្តុំ។ ទ្រឹស្តី Quantum នៃវាលរង្វាស់, 1977
79. N.N.Bogolyubov, D.V.Shirkov, Quantized fields, 1980
80. F.F. Bogush, សេចក្តីផ្តើមអំពីទ្រឹស្ដីវាលរង្វាស់នៃអន្តរកម្មនៃចរន្តអគ្គិសនី ឆ្នាំ 2003
81. S. Weinberg, Gravity and Cosmology, 2000
82. J. Weber, J. Wheeler, The Reality of Einstein-Lorentz Cylindrical Waves, ការប្រមូលផ្តុំ។ បញ្ហាទំនាញថ្មីៗ ឆ្នាំ ១៩៦១
83. VyuGyuVeretennikov, V.A.Sinitsyn, មេកានិចទ្រឹស្តី និងការបន្ថែមទៅលើផ្នែកទូទៅ, ឆ្នាំ ១៩៩៦
84. E. Wigner ទ្រឹស្ដីក្រុម និងការអនុវត្តរបស់វាចំពោះទ្រឹស្ដីមេកានិចកង់ទិចនៃវិសាលគមអាតូមិច ឆ្នាំ ២០០០
85. V.I. Denisov, A.A. Logunov, តើវិទ្យុសកម្មទំនាញមាននៅក្នុងទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងដែរឬទេ?, 1980
86. A.A.Detlaf, M.B.Yavorsky, វគ្គសិក្សារូបវិទ្យា, 2000
87. A.D. Dolgov, Ya.B. Zeldovich, Cosmology and elementary particles, UFN, 1980, v. 130
88. V.I. Eliseev, ការណែនាំអំពីវិធីសាស្រ្តនៃទ្រឹស្ដីមុខងារនៃអថេរស្មុគ្រស្មាញ spatial, 1990
89. V.A.Ilyin, V.A.Sadovnichy, Bl.Kh.Sendov, ការវិភាគគណិតវិទ្យា, សៀវភៅសិក្សាជា 2 ផ្នែក, ឆ្នាំ 2004
90. E. Cartan, Geometry of Lie group and symmetric spaces, 1949
91. F. Close, Quarks និង partons: ការណែនាំអំពីទ្រឹស្តី ឆ្នាំ 1982
92. N.P. Konopleva, V.N. Popov ។ វាលរង្វាស់, 2000
93. A. Likhnerovich, ទ្រឹស្ដីនៃការតភ្ជាប់នៅក្នុងក្រុមទូទៅ និងឯកោ, ឆ្នាំ 1960
94. V.I.Morenko, ទ្រឹស្ដីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង និងរលកភាគល្អិតទ្វេនៃរូបធាតុ, 2004
95. A.Z.Petrov, វិធីសាស្រ្តថ្មីក្នុងទ្រឹស្ដីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង, ឆ្នាំ 1966
96. A.M. Polyakov, វាលរង្វាស់និងខ្សែអក្សរ, ឆ្នាំ 1994
97. Y.B.Rumer, ការស្រាវជ្រាវលើ 5-optics, 1956
98. V.A.Rubakov, វាលរង្វាស់បុរាណ, ឆ្នាំ 1999
99. V.A. Sadovnichy, ទ្រឹស្តីប្រតិបត្តិករ, 2001
100. G.M. Strakhovsky, A.V. Uspensky, ការផ្ទៀងផ្ទាត់ពិសោធន៍នៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង, UFN, លេខ 86, លេខ 3, 1965, ខែកក្កដា
101. A.D. Sukhanov, វគ្គសិក្សាមូលដ្ឋានក្នុងរូបវិទ្យា។ រូបវិទ្យា Quantum, ឆ្នាំ 1999
102. J. Wheeler, Gravity, Neutrinos and the Universe, ឆ្នាំ 1962
103. L.D. Faddeev, Hamiltonian form of theory of gravitation, Abtracts of the 5th International Conference on Gravity and Relativity, 1968
104. R. Feynman, ទ្រឹស្ដីនៃដំណើរការមូលដ្ឋាន, 1978
105. V.A.Fok ការអនុវត្តគំនិតរបស់ Lobachevsky ក្នុងរូបវិទ្យា ឆ្នាំ ១៩៥០
106. F. Helsen, A. Martin, Quarks and lepton, ឆ្នាំ 2000
107. A.K. Shevelev, រចនាសម្ព័ន្ធនៃស្នូល, ភាគល្អិតបឋម, កន្លែងទំនេរ, 2003
108. អ៊ី
109. I.M. Yaglom លេខកុំផ្លិច និងកម្មវិធីរបស់ពួកគេក្នុងធរណីមាត្រ ឆ្នាំ ២០០៤

ចំនួនទស្សនៈនៃការបោះពុម្ពផ្សាយ៖ -

ផ្ញើការងារល្អរបស់អ្នកនៅក្នុងមូលដ្ឋានចំណេះដឹងគឺសាមញ្ញ។ ប្រើទម្រង់ខាងក្រោម

សិស្សានុសិស្ស និស្សិតបញ្ចប់ការសិក្សា អ្នកវិទ្យាសាស្ត្រវ័យក្មេង ដែលប្រើប្រាស់មូលដ្ឋានចំណេះដឹងក្នុងការសិក្សា និងការងាររបស់ពួកគេ នឹងដឹងគុណអ្នកជាខ្លាំង។

បង្ហោះនៅលើគេហទំព័រ http://www.allbest.ru/

ការងារវគ្គសិក្សា

Paradoxes នៃទំនាក់ទំនងពិសេស

សេចក្តីផ្តើម

3. ទំនាក់ទំនងនៃចម្ងាយ

4. ការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz

5. Paradoxes នៃ SRT

5.2 ភាពផ្ទុយគ្នានៃនាឡិកា

5.3 ភាពផ្ទុយគ្នានៃការដឹកជញ្ជូន

5.4 ភាពផ្ទុយគ្នានៃកង់

៥.៥ បង្គោល និងជង្រុក

5.6 បុរសស្តើងនៅលើសាច់អាំង

សេចក្តីសន្និដ្ឋាន

អក្សរសាស្ត្រ

សេចក្តីផ្តើម

Paradoxes នោះគឺជាផលវិបាកដែលមិនបានរំពឹងទុក ឬការសន្និដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីដែលផ្ទុយនឹងគំនិតដែលបានបង្កើតឡើងពីមុន ដើរតួនាទីពិសេសក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍វិទ្យាសាស្ត្រ។ នៅពេលដោះស្រាយទ្រឹស្តីខុសឆ្គងជាក់លាក់មួយ មនុស្សម្នាក់ត្រូវងាកទៅរកបទប្បញ្ញត្តិជាមូលដ្ឋានបំផុតនៃទ្រឹស្ដី ហើយជួនកាលពិនិត្យឡើងវិញ ឬបញ្ជាក់គំនិតដែលទាក់ទងនឹងវា។ ដូច្នេះ ការប្រៀបធៀបទ្រឹស្តីនៅក្នុងដំណើរការនៃការដោះស្រាយរបស់ពួកគេតំណាងឱ្យហេតុផលផ្ទៃក្នុងមួយចំនួនសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍទ្រឹស្តី រួមចំណែកដល់ការកែលម្អឡូជីខលរបស់វា ហើយជួនកាលថែមទាំងដើម្បីបញ្ជាក់អំពីដែនកំណត់នៃការអនុវត្ត និងវិធីនៃការធ្វើឱ្យទូទៅបន្ថែមទៀត។

ជាការពិតណាស់ មូលដ្ឋានសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍន៍ទ្រឹស្តីណាមួយ គឺជាការពិតដែលទទួលបានពីការពិសោធន៍ និងការសង្កេត។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការពិតតែម្នាក់ឯងមិនអាចបញ្ជាក់ បញ្ជាក់ ឬផ្លាស់ប្តូរទ្រឹស្ដីបានទេ លុះត្រាតែវានាំទៅដល់ការបញ្ជាក់ និងការបំភ្លឺ ឬការកែប្រែរចនាសម្ព័ន្ធឡូជីខលនៃទ្រឹស្តី។ ដូច្នេះសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍន៍ទ្រឹស្តី ការលាតត្រដាងនៃភាពផ្ទុយគ្នាផ្ទៃក្នុង និងការដោះស្រាយរបស់ពួកគេគឺមានសារៈសំខាន់ណាស់។ ភាពផ្ទុយគ្នានៅក្នុងទ្រឹស្តីត្រូវបានបង្ហាញយ៉ាងច្បាស់បំផុតនៅពេលដែលវាកើតឡើងក្នុងទម្រង់នៃភាពផ្ទុយគ្នាជាក់លាក់។ ដូច្នេះ ការវិភាគនៃទ្រឹស្តីផ្ទុយគ្នា មិនមែនជាការបញ្ចប់នៅក្នុងខ្លួនវានោះទេ ប៉ុន្តែតំណាងឱ្យតែមធ្យោបាយមួយសម្រាប់បំភ្លឺខ្លឹមសារពិតនៃទ្រឹស្តី បញ្ជាក់ពីការផ្តល់ជូនបុគ្គលរបស់ខ្លួន និងស្វែងរកមធ្យោបាយសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍន៍បន្ថែមទៀតរបស់វា។ ភាពផ្ទុយគ្នាជាច្រើនកើតឡើងនៅក្នុងទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងដោយសារវិធីស្តង់ដារនៃការបង្ហាញវាយោងទៅតាមគំរូបុរាណដែលត្រូវបានផ្តល់ឱ្យដោយអែងស្តែង។ ចាប់តាំងពីការងារដំបូងរបស់ Einstein ទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងត្រូវបានបំពេញបន្ថែមជាមួយនឹងគំនិតថ្មីៗជាច្រើន។ ជាលទ្ធផលនៃការអនុវត្តជាច្រើន ខ្លឹមសារសំខាន់នៃទ្រឹស្តីបានក្លាយជាច្បាស់។ វាបានប្រែក្លាយថាគំនិតមួយចំនួនដែលត្រូវបានចាត់ទុកថាជាមូលដ្ឋានក្នុងអំឡុងពេលចាប់ផ្តើមនៃទ្រឹស្តីបានប្រែទៅជាការពិតគ្រាន់តែជាឧបករណ៍ជំនួយដែលត្រូវបានប្រើដើម្បីកសាងទ្រឹស្តី។ វាក៏បានប្រែក្លាយថាទ្រឹស្តីអាចត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅលើមូលដ្ឋាននៃ postulates ផ្សេងៗ។ វាបានប្រែក្លាយនៅក្នុងពាក្យផ្សេងទៀតថា postulates របស់ Einstein មិនអាចត្រូវបានកំណត់អត្តសញ្ញាណជាមួយនឹងខ្លឹមសារនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង។

ការវិភាគស៊ីជម្រៅនៃខ្លឹមសារនៃទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនងគឺមានសារៈសំខាន់នៅពេលនេះ នៅពេលដែលដំណាក់កាលថ្មីមួយនៃការផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងមុតស្រួចនៅក្នុងគំនិតទ្រឹស្តីត្រូវបានគ្រោងទុកទាក់ទងនឹងការជ្រៀតចូលទៅក្នុងភាគល្អិតបឋមដោយខ្លួនឯង និងការរកឃើញនៃដំណើរការរូបវន្តថ្មីជាមូលដ្ឋាននៅក្នុងលំហ។ កើតឡើងនៅក្នុងកាឡាក់ស៊ីវិទ្យុ និងផ្កាយ ឬ quasars ។

យើងនឹងឃើញថាការវិភាគអំពីបញ្ហានៃការកំណត់ល្បឿននៃសញ្ញានៅក្នុងទ្រឹស្តីនៃការទំនាក់ទំនងនឹងនាំយើងទៅការពិនិត្យឡើងវិញនៃខ្លឹមសារនៃអ្វីដែលគេហៅថាគោលការណ៍នៃបុព្វហេតុ និងការសន្និដ្ឋានទូទៅអំពីលទ្ធភាពជាមូលដ្ឋាននៃអត្ថិភាពនៃ ភាគល្អិតមានម៉ាស់អវិជ្ជមាន និងសូម្បីតែស្រមើលស្រមៃ។ ប៉ុន្តែប្រសិនបើភាគល្អិតបែបនេះពិតជាមាននៅក្នុងធម្មជាតិ នោះការរកឃើញរបស់ពួកគេនឹងនាំទៅដល់ការកែប្រែរចនាសម្ព័ន្ធរ៉ាឌីកាល់នៃរូបភាពរូបវន្តដែលមានស្រាប់ទាំងមូលនៃពិភពលោក។ ហើយនេះនឹងនាំទៅរកការរកឃើញថ្មីដែលនឹងបង្កើនអំណាចរបស់មនុស្សលើធម្មជាតិ។

1. Postulates នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង (STR)

មេកានិកបុរាណរបស់ញូតុន ពិពណ៌នាយ៉ាងល្អឥតខ្ចោះអំពីចលនារបស់ម៉ាក្រូដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនទាប (x<< c). В нерелятивистской физике принималось как очевидный факт существование единого мирового времени t, одинакового во всех системах отсчета. В основе классической механики лежит механический принцип относительности (или принцип относительности Галилея): законы динамики одинаковы во всех инерциальных системах отсчета. Этот принцип означает, что законы динамики инвариантны (т. е. неизменны) относительно преобразований Галилея, которые позволяют вычислить координаты движущегося тела в одной инерциальной системе (K), если заданы координаты этого тела в другой инерциальной системе (K"). В частном случае, когда система K" движется со скоростью х вдоль положительного направления оси x системы K (рис. 1.1), преобразования Галилея имеют вид:

x=x"+хt, y=y", z=z", t=t" ។

វាត្រូវបានសន្មត់ថានៅពេលដំបូងអ័ក្សកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធទាំងពីរស្របគ្នា។

រូបភាព 1.1 ស៊ុមយោង inertial ពីរ K និង K"

ពីការផ្លាស់ប្តូររបស់ Galileo អនុវត្តតាមច្បាប់បុរាណនៃការផ្លាស់ប្តូរល្បឿននៅពេលផ្លាស់ប្តូរពីស៊ុមមួយទៅមួយទៀត៖

ux=u"x+х, uy=u"y, uz=u"z ។

ការបង្កើនល្បឿននៃរាងកាយនៅក្នុងប្រព័ន្ធ inertial ទាំងអស់ប្រែទៅជាដូចគ្នា:

អាស្រ័យហេតុនេះ សមីការនៃចលនានៃមេកានិចបុរាណ (ច្បាប់ទីពីររបស់ញូតុន) មិនផ្លាស់ប្តូរទម្រង់របស់វានៅពេលផ្លាស់ទីពីប្រព័ន្ធនិចលភាពមួយទៅប្រព័ន្ធមួយទៀត។

នៅចុងសតវត្សរ៍ទី 19 អង្គហេតុពិសោធន៍បានចាប់ផ្តើមកកកុញដែលផ្ទុយនឹងច្បាប់នៃមេកានិចបុរាណ។ ការលំបាកដ៏អស្ចារ្យបានកើតឡើងនៅពេលព្យាយាមអនុវត្តមេកានិចញូតុនដើម្បីពន្យល់ពីការសាយភាយនៃពន្លឺ។ ការសន្មត់ថាពន្លឺរីករាលដាលនៅក្នុងឧបករណ៍ផ្ទុកពិសេស - អេធើរ - ត្រូវបានបដិសេធដោយការពិសោធន៍ជាច្រើន។ រូបវិទូជនជាតិអាមេរិក A. Michelson ជាលើកដំបូងដោយឯករាជ្យនៅឆ្នាំ 1881 ហើយបន្ទាប់មករួមគ្នាជាមួយ E. Morley (ក៏ជាជនជាតិអាមេរិក) ក្នុងឆ្នាំ 1887 បានព្យាយាមស្វែងរកចលនារបស់ផែនដីទាក់ទងទៅនឹងអេធើរ ("ខ្យល់អេធើរ") ដោយប្រើការពិសោធន៍ជ្រៀតជ្រែក។ ដ្យាក្រាមសាមញ្ញនៃការពិសោធន៍ Michelson-Morley ត្រូវបានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ១.២.

រូបភាព 1.2 ដ្យាក្រាមសាមញ្ញនៃការពិសោធន៍ជ្រៀតជ្រែក Michelson-Morley ។ - ល្បឿនគន្លងផែនដី

នៅក្នុងការពិសោធន៍នេះ ដៃមួយរបស់ Michelson interferometer ត្រូវបានដំឡើងស្របទៅនឹងទិសដៅនៃល្បឿនគន្លងរបស់ផែនដី (x = 30 km/s)។ បន្ទាប់មកឧបករណ៍ត្រូវបានបង្វិល 90° ហើយដៃទីពីរបានប្រែទៅជាតម្រង់ទិសក្នុងទិសដៅនៃល្បឿនគន្លង។ ការគណនាបានបង្ហាញថាប្រសិនបើមានអេធើរស្ថានី នោះនៅពេលដែលឧបករណ៍ត្រូវបានបង្វិល គែមរំខានគួរតែផ្លាស់ប្តូរដោយចម្ងាយសមាមាត្រទៅនឹង (x/c)2 ។ ការពិសោធន៍ Michelson-Morley ដែលត្រូវបានធ្វើម្តងទៀតជាច្រើនដងជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវកើនឡើង បានផ្តល់លទ្ធផលអវិជ្ជមាន។ ការវិភាគលើលទ្ធផលនៃការពិសោធន៍ Michelson-Morley និងការពិសោធន៍មួយចំនួនទៀតបាននាំឱ្យមានការសន្និដ្ឋានថាគំនិតនៃអេធើរជាឧបករណ៍ផ្ទុកដែលរលកពន្លឺរីករាលដាលគឺខុស។ អាស្រ័យហេតុនេះ ពុំមានការជ្រើសរើស (ដាច់ខាត) នៃសេចក្តីយោងសម្រាប់ពន្លឺ។ ចលនាគន្លងរបស់ផែនដីមិនប៉ះពាល់ដល់បាតុភូតអុបទិកនៅលើផែនដីទេ។

ទ្រឹស្តីរបស់ Maxwell បានដើរតួយ៉ាងពិសេសក្នុងការអភិវឌ្ឍន៍គំនិតអំពីលំហ និងពេលវេលា។ នៅដើមសតវត្សទី 20 ទ្រឹស្ដីនេះត្រូវបានគេទទួលយកជាទូទៅ។ រលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិកដែលត្រូវបានព្យាករណ៍ដោយទ្រឹស្ដីរបស់ Maxwell ដែលរីករាលដាលក្នុងល្បឿនកំណត់បានរកឃើញការអនុវត្តជាក់ស្តែងរួចហើយ - នៅឆ្នាំ 1895 A. S. Popov បានបង្កើតវិទ្យុ។ ប៉ុន្តែតាមទ្រឹស្ដីរបស់ Maxwell វាធ្វើតាមថា ល្បឿននៃការសាយភាយនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញេទិចនៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial ណាមួយមានតម្លៃដូចគ្នា ស្មើនឹងល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរ។ នេះមានន័យថាសមីការដែលពិពណ៌នាអំពីការសាយភាយនៃរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចមិនប្រែប្រួលនៅក្រោមការបំប្លែងកាលីឡេទេ។ ប្រសិនបើរលកអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិច (ជាពិសេសពន្លឺ) សាយភាយនៅក្នុងស៊ុមយោង K" (រូបភាព 1.1) ក្នុងទិសដៅវិជ្ជមាននៃអ័ក្ស x" បន្ទាប់មកនៅក្នុងពន្លឺស៊ុម K គួរតែយោងទៅតាម kinematics Galilean ឃោសនាដោយល្បឿន c + x និងមិនមែន c ។

ដូច្នេះនៅវេននៃសតវត្សទី 19 និងទី 20 រូបវិទ្យាបានជួបប្រទះវិបត្តិយ៉ាងជ្រៅ។ ដំណោះស្រាយត្រូវបានរកឃើញដោយ Einstein ក្នុងការចំណាយនៃការបោះបង់ចោលគំនិតបុរាណនៃលំហ និងពេលវេលា។ ជំហានដ៏សំខាន់បំផុតនៅលើផ្លូវនេះគឺការពិនិត្យឡើងវិញនូវគោលគំនិតនៃពេលវេលាដាច់ខាតដែលប្រើក្នុងរូបវិទ្យាបុរាណ។ គំនិតបុរាណ ដែលហាក់ដូចជាច្បាស់លាស់ និងជាក់ស្តែង ប្រែទៅជាមិនអាចទទួលយកបាន។ គោលគំនិត និងបរិមាណជាច្រើនដែលត្រូវបានចាត់ទុកថាដាច់ខាតនៅក្នុងរូបវិទ្យាដែលមិនទាក់ទងគ្នា ពោលគឺ ឯករាជ្យនៃប្រព័ន្ធយោង ត្រូវបានផ្ទេរទៅប្រភេទនៃទំនាក់ទំនងនៅក្នុងទ្រឹស្តីរបស់អែងស្តែងនៃទំនាក់ទំនង។

ដោយសារបាតុភូតរូបវន្តទាំងអស់កើតឡើងក្នុងលំហ និងពេលវេលា គោលគំនិតថ្មីនៃច្បាប់លំហអាកាសមិនអាចជួយបានទេ ប៉ុន្តែទីបំផុតប៉ះពាល់ដល់រូបវិទ្យាទាំងអស់។

ទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងគឺផ្អែកលើគោលការណ៍ពីរ ឬ postulates បង្កើតដោយ Einstein ក្នុងឆ្នាំ 1905 ។

គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនង៖ ច្បាប់ទាំងអស់នៃធម្មជាតិគឺមិនប្រែប្រួលទាក់ទងនឹងការផ្លាស់ប្តូរពីស៊ុមនៃសេចក្តីយោងមួយទៅមួយទៀត។ នេះមានន័យថានៅក្នុងប្រព័ន្ធនិចលភាពទាំងអស់ ច្បាប់រូបវន្ត (មិនគ្រាន់តែជាមេកានិច) មានទម្រង់ដូចគ្នា។ ដូច្នេះ គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងនៃមេកានិចបុរាណគឺទូទៅសម្រាប់ដំណើរការទាំងអស់នៃធម្មជាតិ រួមទាំងអេឡិចត្រូម៉ាញ៉េទិចផងដែរ។ គោលការណ៍​ទូទៅ​នេះ​ត្រូវ​បាន​គេ​ហៅ​ថា គោលការណ៍​ទំនាក់ទំនង​របស់​អែងស្តែង។

គោលការណ៍នៃភាពស្ថិតស្ថេរនៃល្បឿនពន្លឺ៖ ល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងកន្លែងទំនេរមិនអាស្រ័យលើល្បឿននៃចលនារបស់ប្រភពពន្លឺ ឬអ្នកសង្កេតនោះទេ ហើយគឺដូចគ្នានៅក្នុងស៊ុម inertial ទាំងអស់នៃសេចក្តីយោង។ ល្បឿននៃពន្លឺកាន់កាប់ទីតាំងពិសេសមួយនៅក្នុង SRT ។ នេះគឺជាល្បឿនអតិបរមានៃការបញ្ជូនអន្តរកម្ម និងសញ្ញាពីចំណុចមួយក្នុងលំហទៅមួយទៀត។

គោលការណ៍ទាំងនេះគួរតែត្រូវបានចាត់ទុកថាជាការធ្វើឱ្យទូទៅនៃរាងកាយទាំងមូលនៃការពិតពិសោធន៍។ ផលវិបាកនៃទ្រឹស្តីដែលបានបង្កើតឡើងនៅលើមូលដ្ឋាននៃគោលការណ៍ទាំងនេះត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយការធ្វើតេស្តពិសោធន៍គ្មានទីបញ្ចប់។ SRT ធ្វើឱ្យវាអាចដោះស្រាយបញ្ហាទាំងអស់នៃរូបវិទ្យា "មុនអែងស្តែង" និងពន្យល់ពីលទ្ធផល "ភាពផ្ទុយគ្នា" នៃការពិសោធន៍ក្នុងវិស័យអេឡិចត្រូឌីណាមិក និងអុបទិកដែលគេស្គាល់នៅពេលនោះ។ ក្រោយមក STR ត្រូវបានគាំទ្រដោយទិន្នន័យពិសោធន៍ដែលទទួលបានពីការសិក្សាអំពីចលនានៃភាគល្អិតលឿននៅក្នុងឧបករណ៍បង្កើនល្បឿន ដំណើរការអាតូមិក ប្រតិកម្មនុយក្លេអ៊ែរ។ល។

postulates របស់ SRT គឺមានភាពផ្ទុយគ្នាយ៉ាងច្បាស់ជាមួយនឹងគំនិតបុរាណ។ ចូរយើងពិចារណាពីការពិសោធន៍គិតដូចខាងក្រោម៖ នៅពេល t=0 នៅពេលដែលអ័ក្សកូអរដោនេនៃប្រព័ន្ធនិចលភាពពីរ K និង K" ស្របគ្នា ពន្លឺរយៈពេលខ្លីមួយបានកើតឡើងនៅប្រភពដើមទូទៅនៃកូអរដោណេ។ ក្នុងអំឡុងពេល t ប្រព័ន្ធនឹងផ្លាស់ទី។ ទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមកដោយចម្ងាយ xt ហើយផ្នែកខាងមុខរលករាងស្វ៊ែរនឹងប្រព័ន្ធនីមួយៗនឹងមានកាំ ct (រូបភាព 1. 3) ដោយសារប្រព័ន្ធទាំងនោះស្មើគ្នា ហើយក្នុងពួកវានីមួយៗល្បឿននៃពន្លឺគឺស្មើនឹង គ។

រូបភាពទី 1.3 ភាពផ្ទុយគ្នាជាក់ស្តែងនៃ postulates នៃ SRT

តាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ចំណុចកណ្តាលនៃស្វ៊ែរស្ថិតនៅចំណុច O ហើយតាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K វានឹងស្ថិតនៅចំណុច O ។ អាស្រ័យហេតុនេះ ចំណុចកណ្តាលនៃផ្នែកខាងមុខរាងស្វ៊ែរ មានទីតាំងនៅក្នុងពេលដំណាលគ្នា នៅចំណុចពីរផ្សេងគ្នា។

ហេតុផលសម្រាប់ការយល់ច្រឡំដែលកើតឡើងមិនស្ថិតនៅក្នុងភាពផ្ទុយគ្នារវាងគោលការណ៍ទាំងពីរនៃ SRT នោះទេប៉ុន្តែនៅក្នុងការសន្មត់ថាទីតាំងនៃផ្នែកខាងមុខនៃរលកស្វ៊ែរសម្រាប់ប្រព័ន្ធទាំងពីរសំដៅទៅលើពេលវេលាដូចគ្នានៅក្នុងពេលវេលា។ ការសន្មត់នេះមាននៅក្នុងរូបមន្តបំប្លែងកាលីលេ យោងទៅតាមពេលវេលាដែលហូរដូចគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធទាំងពីរ៖ t=t” ដូច្នេះហើយ ឥរិយាបថរបស់អែងស្តែងមិនស្របគ្នាទេ ប៉ុន្តែជាមួយនឹងរូបមន្តបំប្លែងកាលីលេ។ ជំនួសការបំប្លែងរបស់កាលីលេ SRT បានស្នើរូបមន្តបំប្លែងផ្សេងទៀតនៅពេលផ្លាស់ប្តូរពីប្រព័ន្ធនិចលភាពមួយទៅប្រព័ន្ធមួយទៀតដែលហៅថាការបំប្លែង Lorentz ដែលក្នុងល្បឿនចលនាជិតនឹងល្បឿននៃពន្លឺអនុញ្ញាតឱ្យយើងពន្យល់ពីឥទ្ធិពលដែលទាក់ទងគ្នាទាំងអស់ និងក្នុងល្បឿនទាប (x<< c) переходят в формулы преобразования Галилея. Таким образом, новая теория (СТО) не отвергла старую классическую механику Ньютона, а только уточнила пределы ее применимости. Такая взаимосвязь между старой и новой, более общей теорией, включающей старую теорию как предельный случай, носит название принципа соответствия .

2. ទំនាក់ទំនងនៃចន្លោះពេល

នៅពេលអនុវត្តការវាស់វែងរាងកាយណាមួយ ទំនាក់ទំនង spatiotemporal រវាងព្រឹត្តិការណ៍ដើរតួនាទីពិសេស។ នៅក្នុង SRT ព្រឹត្តិការណ៍មួយត្រូវបានកំណត់ថាជាបាតុភូតរូបវន្តដែលកើតឡើងនៅចំណុចខ្លះក្នុងលំហ នៅចំណុចខ្លះក្នុងពេលវេលានៅក្នុងស៊ុមយោងដែលបានជ្រើសរើស។ ដូច្នេះ ដើម្បី​កំណត់​លក្ខណៈ​ព្រឹត្តិការណ៍​មួយ​ឱ្យ​បាន​ពេញលេញ វា​ចាំបាច់​មិន​ត្រឹម​តែ​ត្រូវ​កំណត់​ខ្លឹមសារ​រូបវន្ត​របស់​វា​ប៉ុណ្ណោះ​ទេ ប៉ុន្តែ​ក៏​ត្រូវ​កំណត់​ទីកន្លែង និង​ពេលវេលា​របស់​វា​ផង​ដែរ។ ដើម្បីធ្វើដូចនេះចាំបាច់ត្រូវប្រើនីតិវិធីសម្រាប់វាស់ចម្ងាយនិងចន្លោះពេល។ Einstein បានបង្ហាញថានីតិវិធីទាំងនេះចាំបាច់ត្រូវកំណត់យ៉ាងតឹងរ៉ឹង។

ដើម្បីវាស់ចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ពីរ (ឧទាហរណ៍ ការចាប់ផ្តើម និងចុងបញ្ចប់នៃដំណើរការ) ដែលកើតឡើងនៅចំណុចដូចគ្នាក្នុងលំហក្នុងស៊ុមយោងដែលបានជ្រើសរើស វាគ្រប់គ្រាន់ក្នុងការមាននាឡិកាយោង។ នាឡិកាដែលមានភាពត្រឹមត្រូវបំផុតនាពេលបច្ចុប្បន្ននេះគឺផ្អែកលើការរំញ័រធម្មជាតិនៃម៉ូលេគុលអាម៉ូញាក់ (នាឡិកាម៉ូលេគុល) ឬអាតូម Cesium (នាឡិកាអាតូម) ។ ការវាស់វែងនៃអំឡុងពេលមួយគឺផ្អែកលើគោលគំនិតនៃភាពដំណាលគ្នា៖ រយៈពេលនៃដំណើរការត្រូវបានកំណត់ដោយការប្រៀបធៀបជាមួយនឹងរយៈពេលដែលបំបែកការអាននាឡិកាក្នុងពេលដំណាលគ្នាជាមួយនឹងការបញ្ចប់នៃដំណើរការពីការអាននាឡិកាក្នុងពេលដំណាលគ្នាជាមួយនឹងការចាប់ផ្តើមនៃ ដំណើរការ។ ប្រសិនបើព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរកើតឡើងនៅចំណុចផ្សេងគ្នានៃប្រព័ន្ធយោង នោះដើម្បីវាស់ចន្លោះពេលរវាងពួកវានៅចំណុចទាំងនេះ ចាំបាច់ត្រូវធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកា។

និយមន័យរបស់ Einstein នៃនីតិវិធីធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកាគឺផ្អែកលើឯករាជ្យនៃល្បឿននៃពន្លឺក្នុងភាពទំនេរពីទិសដៅនៃការឃោសនា។ អនុញ្ញាតឱ្យជីពចរពន្លឺខ្លីមួយត្រូវបានបញ្ជូនពីចំណុច A នៅពេលមួយស្របទៅនឹងនាឡិកា A (រូបភាព 2.1) ។ អនុញ្ញាតឱ្យពេលវេលានៃការមកដល់នៃជីពចរនៅ B ហើយការឆ្លុះបញ្ចាំងរបស់វាត្រលប់មកវិញនៅនាឡិកា B ជា t"។ ជាចុងក្រោយសូមឱ្យសញ្ញាដែលឆ្លុះបញ្ចាំងត្រឡប់ទៅ A នៅពេលនោះយោងទៅតាមនាឡិកា A។ បន្ទាប់មកតាមនិយមន័យ នាឡិកានៅ A និង B គឺ ធ្វើសមកាលកម្មប្រសិនបើ t"=()/2 ។

រូបភាព 2.1 ការធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកានៅក្នុងស្ថានីយ៍សេវាកម្ម

អត្ថិភាពនៃពេលវេលាពិភពលោកតែមួយដោយឯករាជ្យនៃស៊ុមយោង ដែលត្រូវបានទទួលយកថាជាការពិតជាក់ស្តែងនៅក្នុងរូបវិទ្យាបុរាណ គឺស្មើនឹងការសន្មត់ជាក់ស្តែងនៃលទ្ធភាពនៃការធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកាដោយប្រើសញ្ញាដែលបន្តសាយភាយក្នុងល្បឿនលឿនគ្មានកំណត់។

ដូច្នេះ នាឡិកាដែលបានធ្វើសមកាលកម្មអាចត្រូវបានដាក់នៅចំណុចផ្សេងគ្នានៃប្រព័ន្ធយោងដែលបានជ្រើសរើស។ ឥឡូវនេះយើងអាចកំណត់គោលគំនិតនៃភាពដំណាលគ្នានៃព្រឹត្តិការណ៍ដែលកើតឡើងនៅចំណុចដាច់ដោយឡែកពីគ្នា៖ ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងនេះគឺដំណាលគ្នាប្រសិនបើនាឡិកាដែលធ្វើសមកាលកម្មបង្ហាញពេលវេលាដូចគ្នា។

ឥឡូវ​នេះ ចូរ​យើង​ពិចារណា​អំពី​ស៊ុម​និចលភាព​ទីពីរ K ដែល​កំពុង​ផ្លាស់ទី​ជាមួយ​ល្បឿន x ខ្លះ​ក្នុង​ទិស​វិជ្ជមាន​នៃ​អ័ក្ស x នៃ​ស៊ុម K។ នាឡិកា​ក៏​អាច​ត្រូវ​បាន​ដាក់​នៅ​ចំណុច​ផ្សេង​គ្នា​ក្នុង​ស៊ុម​ថ្មី​នេះ ហើយ​ធ្វើ​សមកាលកម្ម​ជាមួយ​គ្នា​ដោយ​ប្រើ នីតិវិធីដែលបានពិពណ៌នាខាងលើ។ ឥឡូវនេះ ចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរអាចត្រូវបានវាស់ដោយនាឡិកានៅក្នុងប្រព័ន្ធ K និងដោយនាឡិកានៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ។ តើចន្លោះពេលទាំងនេះនឹងដូចគ្នាទេ? ចំលើយចំពោះសំណួរនេះត្រូវតែយល់ស្របជាមួយ postulates របស់ SRT ។

សូមឱ្យព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K" កើតឡើងនៅចំណុចដូចគ្នា ហើយចន្លោះពេលរវាងពួកវាគឺស្មើនឹងនាឡិកានៃប្រព័ន្ធ K" ។ រយៈពេលនេះត្រូវបានគេហៅថាពេលវេលាត្រឹមត្រូវ។ តើចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ដូចគ្នាទាំងនេះនឹងទៅជាយ៉ាងណា ប្រសិនបើវាត្រូវបានវាស់ដោយប្រើនាឡិកាប្រព័ន្ធ K?

ដើម្បីឆ្លើយសំណួរនេះ សូមពិចារណាការពិសោធគំនិតខាងក្រោម។ នៅចុងម្ខាងនៃដំបងរឹងនៃប្រវែងខ្លះមានអំពូលភ្លើង B ហើយចុងម្ខាងទៀតមានកញ្ចក់ឆ្លុះ M. ដំបងនេះមានទីតាំងនៅគ្មានចលនានៅក្នុងប្រព័ន្ធ K និងតម្រង់ទិសស្របទៅនឹងអ័ក្ស y (រូបភាព 2.2 ។ ) ព្រឹត្តិការណ៍ទី 1 - ពន្លឺនៃចង្កៀង ព្រឹត្តិការណ៍ទី 2 - ត្រឡប់នៃជីពចរពន្លឺខ្លីទៅចង្កៀង។

រូបភាព 2.2 ។

ទំនាក់ទំនងនៃចន្លោះពេល។ គ្រានៃការកើតឡើងនៃព្រឹត្តិការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ត្រូវបានកត់ត្រាដោយនាឡិកា C ដូចគ្នា ហើយនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K - ធ្វើសមកាលកម្មនាឡិកាពីរដែលបំបែកចេញពីគ្នា u ។ ប្រព័ន្ធ K ផ្លាស់ទីដោយល្បឿន x ក្នុងទិសដៅវិជ្ជមាននៃអ័ក្ស x នៃ K ប្រព័ន្ធ

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរដែលកំពុងពិចារណាកើតឡើងនៅចំណុចដូចគ្នា។ លក្ខណៈ zigzag និងធ្វើដំណើរផ្លូវ 2L ស្មើនឹង

ដែល f គឺជាចន្លោះពេលរវាងការចាកចេញនៃជីពចរពន្លឺ និងការត្រឡប់មកវិញរបស់វា ដែលវាស់វែងដោយនាឡិកាដែលបានធ្វើសមកាលកម្ម និងមានទីតាំងនៅចំណុចផ្សេងៗនៃប្រព័ន្ធ K។ ប៉ុន្តែយោងទៅតាម postulate ទីពីរនៃ SRT ជីពចរពន្លឺបានផ្លាស់ប្តូរនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ជាមួយនឹង ល្បឿនដូចគ្នា c ដូចនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K" ដូច្នេះ f=2L/c។

ពីទំនាក់ទំនងទាំងនេះ គេអាចរកឃើញការតភ្ជាប់រវាង φ និង:

ដូច្នេះ ចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរអាស្រ័យទៅលើស៊ុមនៃសេចក្តីយោង ពោលគឺវាទាក់ទងគ្នា។ ពេលវេលាត្រឹមត្រូវគឺតែងតែតិចជាងចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍ដូចគ្នាដែលបានវាស់វែងនៅក្នុងស៊ុមឯកសារយោងផ្សេងទៀត។ ឥទ្ធិពលនេះត្រូវបានគេហៅថា ការពង្រីកពេលវេលាទំនាក់ទំនង។ ការពង្រីកពេលវេលាគឺជាផលវិបាកនៃភាពប្រែប្រួលនៃល្បឿនពន្លឺ។

ឥទ្ធិពលនៃការពង្រីកពេលវេលាគឺទៅវិញទៅមក ដោយអនុលោមតាមស្ថាបត្យកម្មនៃភាពស្មើគ្នានៃប្រព័ន្ធនិចលភាព K និង K"៖ សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ណាមួយនៅក្នុង K ឬ K" នាឡិកាដែលភ្ជាប់ជាមួយនឹងប្រព័ន្ធផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងអ្នកសង្កេតគឺយឺតជាង។ ការសន្និដ្ឋានរបស់ SRT នេះរកឃើញការបញ្ជាក់ពិសោធន៍ផ្ទាល់។ ឧទាហរណ៍នៅពេលសិក្សាកាំរស្មីលោហធាតុ m-mesons ត្រូវបានរកឃើញនៅក្នុងសមាសភាពរបស់ពួកគេ - ភាគល្អិតបឋមដែលមានម៉ាស់ប្រហែល 200 ដងធំជាងម៉ាស់អេឡិចត្រុង។ ភាគល្អិតទាំងនេះមិនស្ថិតស្ថេរ អាយុកាលជាមធ្យមរបស់ពួកគេគឺស្មើគ្នា។ ប៉ុន្តែនៅក្នុងកាំរស្មីលោហធាតុ m-mesons ផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនជិតទៅនឹងល្បឿននៃពន្លឺ។ ដោយមិនគិតពីឥទ្ធិពលទំនាក់ទំនងនៃការពង្រីកពេលវេលា ជាមធ្យមពួកគេនឹងហោះហើរចម្ងាយក្នុងបរិយាកាសស្មើនឹង c? 660 ម៉ែត្រ។ តាមការពិត ដូចដែលបទពិសោធន៍បានបង្ហាញ មេសុងអាចហោះហើរបានចម្ងាយឆ្ងាយជាងនេះក្នុងអំឡុងពេលនៃជីវិតរបស់ពួកគេដោយមិនរលួយ។ យោងតាម ​​STR អាយុកាលជាមធ្យមនៃ mesons យោងទៅតាមនាឡិការបស់អ្នកសង្កេតលើផែនដីគឺ

ចាប់តាំងពីវានៅជិតការរួបរួម។ ដូច្នេះផ្លូវជាមធ្យមឆ្លងកាត់ដោយ meson នៅក្នុងប្រព័ន្ធប្រែទៅជាធំជាង 660 ម៉ែត្រ។

អ្វី​ដែល​គេ​ហៅ​ថា "ភាព​ផ្ទុយ​គ្នា​ទ្វេ" ត្រូវ​បាន​ភ្ជាប់​ជាមួយ​នឹង​ឥទ្ធិពល​ទំនាក់​ទំនង​នៃ​ការ​ពង្រីក​ពេលវេលា។ វាត្រូវបានគេសន្មត់ថាកូនភ្លោះមួយក្នុងចំណោមកូនភ្លោះនៅតែនៅលើផែនដី ហើយទីពីរធ្វើដំណើរក្នុងលំហអាកាសដ៏វែងឆ្ងាយក្នុងល្បឿនពន្លឺ។ តាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅលើផែនដី ពេលវេលាផ្លាស់ទីកាន់តែយឺតនៅក្នុងយានអវកាស ហើយនៅពេលដែលអវកាសយានិកត្រឡប់មកផែនដីវិញ គាត់នឹងមានវ័យក្មេងជាងបងប្អូនភ្លោះរបស់គាត់ដែលបានចាកចេញនៅលើផែនដី។ ភាពចម្លែកគឺថាកូនភ្លោះទី 2 ចាប់ផ្តើមធ្វើដំណើរក្នុងលំហ អាចធ្វើការសន្និដ្ឋានស្រដៀងគ្នា។ ពេលវេលាដើរយឺតជាងសម្រាប់គាត់នៅលើផែនដី ហើយគាត់អាចរំពឹងថានឹងរកឃើញនៅពេលគាត់ត្រឡប់មកវិញពីការធ្វើដំណើរដ៏វែងឆ្ងាយទៅកាន់ផែនដីថា ប្អូនប្រុសភ្លោះរបស់គាត់ដែលនៅលើផែនដីគឺក្មេងជាងគាត់ច្រើន។

ដើម្បីដោះស្រាយ "ភាពផ្ទុយគ្នាភ្លោះ" មនុស្សម្នាក់ត្រូវតែគិតគូរពីវិសមភាពនៃស៊ុមឯកសារយោងដែលបងប្អូនភ្លោះទាំងពីរស្ថិតនៅ។ ទីមួយនៃពួកវា ដែលនៅសេសសល់នៅលើផែនដី គឺតែងតែស្ថិតនៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោងអនិតិកម្ម ខណៈពេលដែលស៊ុមនៃសេចក្តីយោងដែលទាក់ទងនឹងយានអវកាស គឺជាមូលដ្ឋានមិននិចលភាព។ យានអវកាសនេះជួបប្រទះនឹងការបង្កើនល្បឿនអំឡុងពេលបង្កើនល្បឿន កំឡុងពេលបាញ់បង្ហោះ នៅពេលផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៅចំណុចឆ្ងាយក្នុងគន្លង និងនៅពេលហ្វ្រាំងមុនពេលចុះចតលើផែនដី។ ដូច្នេះ​ការ​សន្និដ្ឋាន​របស់​បង​ប្រុស​អវកាសយានិក​គឺ​មិន​ត្រឹម​ត្រូវ។ SRT ព្យាករណ៍ថា នៅពេលដែលគាត់ត្រឡប់មកផែនដីវិញ គាត់ពិតជាក្មេងជាងប្អូនប្រុសរបស់គាត់ដែលនៅលើផែនដី។

ផលប៉ះពាល់នៃការពង្រីកពេលវេលាគឺមានការធ្វេសប្រហែស ប្រសិនបើល្បឿននៃយានអវកាសមានតិចជាងល្បឿនពន្លឺ គ. ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ វាអាចទទួលបានការបញ្ជាក់ដោយផ្ទាល់អំពីឥទ្ធិពលនេះនៅក្នុងការពិសោធន៍ជាមួយនាឡិកាម៉ាក្រូស្កូប។ នាឡិកា​ដែល​ត្រឹមត្រូវ​បំផុត​គឺ​អាតូមិក​ដែល​ដំណើរការ​ដោយ​ធ្នឹម​នៃ​អាតូម Cesium ។ នាឡិកានេះគូស 9192631770 ដងក្នុងមួយវិនាទី។ អ្នករូបវិទ្យាជនជាតិអាមេរិកក្នុងឆ្នាំ 1971 បានប្រៀបធៀបនាឡិកាចំនួនពីរ ដែលមួយក្នុងចំនោមពួកគេហោះហើរជុំវិញផែនដីនៅលើយន្តហោះធម្មតា ហើយមួយទៀតនៅតែនៅលើផែនដីនៅឯកន្លែងសង្កេតការណ៍កងទ័ពជើងទឹកសហរដ្ឋអាមេរិក។ អនុលោមតាមការព្យាករណ៍របស់ SRT នាឡិកាដែលធ្វើដំណើរលើខ្សែគួរតែយឺតជាងនាឡិកានៅលើផែនដីត្រឹម (184±23) · 10-9 វិនាទី។ ភាពយឺតយ៉ាវដែលបានសង្កេតគឺ (203±10) · 10-9 វិនាទី ពោលគឺនៅក្នុងដែនកំណត់នៃកំហុសរង្វាស់។ ពីរបីឆ្នាំក្រោយមក ការពិសោធន៍ត្រូវបានធ្វើម្តងទៀត ហើយផ្តល់លទ្ធផលស្របជាមួយ SRT ជាមួយនឹងភាពត្រឹមត្រូវ 1% ។

នាពេលបច្ចុប្បន្ន វាចាំបាច់ក្នុងការគិតគូរពីឥទ្ធិពលដែលទាក់ទងគ្នានៃការថយចុះនៃនាឡិកា នៅពេលដឹកជញ្ជូននាឡិកាអាតូមិកក្នុងរយៈចម្ងាយឆ្ងាយ។

3. ទំនាក់ទំនងនៃចម្ងាយ

ទុក​ឱ្យ​ដំបង​រឹង​សម្រាក​ក្នុង​ស៊ុម​យោង K" ដោយ​ផ្លាស់ទី​ជាមួយ​ល្បឿន x ទាក់ទង​នឹង​ស៊ុម​យោង K (រូប​ទី 3.1) ។ ដំបង​ត្រូវ​បាន​តម្រង់​ទិស​ស្រប​នឹង​អ័ក្ស x"។ ប្រវែងរបស់វាត្រូវបានវាស់ដោយប្រើបន្ទាត់ស្តង់ដារនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K គឺស្មើនឹង។ វាត្រូវបានគេហៅថាប្រវែងរបស់វា តើប្រវែងនៃដំបងនេះនឹងត្រូវវាស់ដោយអ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K? ដើម្បីឆ្លើយសំណួរនេះ គឺចាំបាច់។ ដើម្បីកំណត់នីតិវិធីសម្រាប់វាស់ប្រវែងនៃដំបងផ្លាស់ទី។

ប្រវែងនៃដំបងនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ដែលទាក់ទងទៅនឹងដំបងផ្លាស់ទីត្រូវបានគេយល់ថាជាចម្ងាយរវាងកូអរដោនេនៃចុងដំបងដែលត្រូវបានកត់ត្រាក្នុងពេលដំណាលគ្នាដោយនាឡិកានៃប្រព័ន្ធនេះ។ ប្រសិនបើល្បឿននៃប្រព័ន្ធ K" ទាក់ទងទៅនឹង K ត្រូវបានគេដឹងនោះការវាស់វែងនៃប្រវែងនៃដំបងរំកិលអាចត្រូវបានកាត់បន្ថយទៅជារង្វាស់នៃពេលវេលា: ប្រវែងនៃដំបងដែលផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿន x គឺស្មើនឹងផលិតផលដែលជាកន្លែងដែលមាន។ ចន្លោះពេលយោងទៅតាមនាឡិកានៅក្នុងប្រព័ន្ធ K រវាងការឆ្លងកាត់នៃការចាប់ផ្តើមនៃដំបងនិងចុងបញ្ចប់របស់វាឆ្លងកាត់ចំណុចស្ថានីមួយចំនួន (ឧទាហរណ៍ចំណុច A) នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K (រូបភាព 3.1) ។ ចាប់តាំងពីនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរ ( ការឆ្លងកាត់នៃការចាប់ផ្តើមនិងចុងបញ្ចប់នៃដំបងឆ្លងកាត់ចំណុចថេរ A) កើតឡើងនៅចំណុចមួយបន្ទាប់មកចន្លោះពេលនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K គឺជាពេលវេលាត្រឹមត្រូវ។ ដូច្នេះប្រវែងនៃដំបងផ្លាស់ទីគឺ

រូបភាពទី 3.1 ការវាស់ប្រវែងដំបងរំកិល

សូម​ឱ្យ​យើង​រក​ឃើញ​ការ​តភ្ជាប់​រវាង​និង. តាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K" ចំណុច A ដែលជាកម្មសិទ្ធិនៃប្រព័ន្ធ K ផ្លាស់ទីតាមដំបងស្ថានីទៅខាងឆ្វេងដោយល្បឿន x ដូច្នេះយើងអាចសរសេរ = xf,

ដែល φ គឺជាចន្លោះពេលរវាងពេលនៃការឆ្លងកាត់ចំណុច A ឆ្លងកាត់ចុងដំបង វាស់ដោយនាឡិកាដែលធ្វើសមកាលកម្មក្នុង K ។ ដោយប្រើទំនាក់ទំនងរវាងចន្លោះពេល φ និង

ដូច្នេះប្រវែងនៃដំបងគឺអាស្រ័យលើស៊ុមនៃសេចក្តីយោងដែលវាត្រូវបានវាស់ពោលគឺវាជាតម្លៃដែលទាក់ទង។ ប្រវែងនៃដំបងប្រែទៅជាធំជាងគេនៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោងដែលដំបងត្រូវបានសម្រាក។ សាកសពផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹងកិច្ចសន្យាអ្នកសង្កេតការណ៍ក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់ពួកគេ។ ឥទ្ធិពលពឹងផ្អែកនេះត្រូវបានគេហៅថាការកន្ត្រាក់ប្រវែង Lorentzian ។

ចម្ងាយមិនមែនជាតម្លៃដាច់ខាតទេ វាអាស្រ័យលើល្បឿននៃចលនានៃរាងកាយដែលទាក់ទងទៅនឹងស៊ុមនៃសេចក្តីយោងដែលបានផ្តល់ឱ្យ។ ការកាត់បន្ថយប្រវែងមិនត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងដំណើរការណាមួយដែលកើតឡើងនៅក្នុងសាកសពខ្លួនឯងនោះទេ។ ការកន្ត្រាក់ Lorentz កំណត់លក្ខណៈនៃការផ្លាស់ប្តូរទំហំនៃរាងកាយផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់វា។ ប្រសិនបើដំបងនៅក្នុងរូបភព។ 3.1 ត្រូវបានដាក់កាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស x ដែលប្រព័ន្ធ K" ផ្លាស់ទីបន្ទាប់មកប្រវែងនៃដំបងប្រែទៅជាដូចគ្នាសម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធទាំងពីរ K និង K" ។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍នេះគឺស្របតាម postulate អំពីសមភាពនៃប្រព័ន្ធ inertial ទាំងអស់។ ដើម្បីបញ្ជាក់រឿងនេះ សូមពិចារណាការពិសោធន៍គិតខាងក្រោម។ ចូរយើងដាក់កំណាត់រឹងពីរនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K និង K" តាមអ័ក្ស y និង y" ។ កំណាត់មានប្រវែងដូចគ្នាបេះបិទ វាស់ដោយអ្នកសង្កេតការណ៍នៅជាប់នឹងកំណាត់នីមួយៗក្នុង K និង K" ហើយចុងម្ខាងនៃដំបងនីមួយៗស្របគ្នានឹងប្រភពដើមនៃកូអរដោនេ O ឬ O" ។ នៅចំណុចខ្លះ កំណាត់នៅជាប់គ្នា ហើយអាចប្រៀបធៀបពួកវាដោយផ្ទាល់បាន៖ ចុងបញ្ចប់នៃដំបងនីមួយៗអាចសម្គាល់លើដំបងផ្សេងទៀត។ ប្រសិនបើសញ្ញាទាំងនេះមិនស្របគ្នានឹងចុងបញ្ចប់នៃកំណាត់នោះ មួយក្នុងចំណោមពួកវានឹងវែងជាងសញ្ញាផ្សេងទៀតតាមទស្សនៈនៃប្រព័ន្ធយោងទាំងពីរ។ នេះនឹងផ្ទុយពីគោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនង។

សូមចំណាំថាក្នុងល្បឿនទាប (x<< c) формулы СТО переходят в классические соотношения: и. Таким образом, классические представления, лежащие в основе механики Ньютона и сформировавшиеся на основе многовекового опыта наблюдения над медленными движениями, в специальной теории относительности соответствуют предельному переходу при в=х/c>0. នេះបង្ហាញពីគោលការណ៍នៃការឆ្លើយឆ្លង។

4. ការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz

ការផ្លាស់ប្តូរ Galilean បុរាណគឺមិនឆបគ្នាជាមួយ postulates នៃ SRT ហើយដូច្នេះត្រូវតែជំនួស។ ការបំប្លែងថ្មីទាំងនេះគួរតែបង្កើតការតភ្ជាប់រវាងកូអរដោនេ (x, y, z) និងពេលវេលា t" នៃព្រឹត្តិការណ៍ដែលបានសង្កេតនៅក្នុងស៊ុមយោង K និងកូអរដោនេ (x", y", z") និងពេលវេលា t" នៃ ព្រឹត្តិការណ៍ដូចគ្នាដែលបានសង្កេតនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោង K"។

រូបមន្ត Kinematic សម្រាប់បំប្លែងកូអរដោនេ និងពេលវេលានៅក្នុង STR ត្រូវបានគេហៅថាការបំប្លែង Lorentz ។ ពួកគេត្រូវបានស្នើឡើងនៅក្នុងឆ្នាំ 1904 សូម្បីតែមុនពេលការមកដល់នៃ STR ជាការបំប្លែងដែលទាក់ទងនឹងសមីការនៃអេឡិចត្រូឌីណាមិចមិនប្រែប្រួល។ សម្រាប់ករណីនៅពេលដែលប្រព័ន្ធ K" ផ្លាស់ទីទាក់ទងទៅនឹង K ជាមួយនឹងល្បឿន x តាមអ័ក្ស x ការបំប្លែង Lorentz មានទម្រង់៖

ផលវិបាកមួយចំនួនកើតឡើងពីការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។ ជាពិសេស ពួកវាបង្កប់ន័យពីឥទ្ធិពលទំនាក់ទំនងនៃការពង្រីកពេលវេលា និងការកន្ត្រាក់ប្រវែង Lorentzian ។ ជាឧទាហរណ៍ សូមឲ្យនៅចំណុចមួយចំនួន x" នៃប្រព័ន្ធ K" ដំណើរការនៃរយៈពេល (ពេលវេលាត្រឹមត្រូវ) កើតឡើង តើការអាននាឡិកានៅក្នុងប្រព័ន្ធ K" នៅដើម និងចុងបញ្ចប់នៃដំណើរការ។ រយៈពេល φ នៃដំណើរការនេះនៅក្នុង ប្រព័ន្ធ K នឹងស្មើនឹង

នៅក្នុងវិធីស្រដៀងគ្នានេះ វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាការបំប្លែង Lorentz បង្កប់ន័យការបង្រួមទំនាក់ទំនងនៃប្រវែង។ ផលវិបាកដ៏សំខាន់បំផុតមួយនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz គឺជាការសន្និដ្ឋានអំពីទំនាក់ទំនងនៃភាពស្របគ្នា។ ជាឧទាហរណ៍ សូមឲ្យនៅចំណុចពីរផ្សេងគ្នានៃប្រព័ន្ធយោង K"() ក្នុងពេលដំណាលគ្នាពីទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុង K"() ព្រឹត្តិការណ៍ពីរកើតឡើង។ យោងតាមការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K នឹងមាន

អាស្រ័យហេតុនេះ នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងនេះ ខណៈពេលដែលនៅសល់ដោយឡែកពីគ្នា ប្រែទៅជាមិនដំណាលគ្នា។ លើសពីនេះទៅទៀត សញ្ញានៃភាពខុសគ្នាត្រូវបានកំណត់ដោយសញ្ញានៃការបញ្ចេញមតិ ដូច្នេះហើយនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងមួយចំនួន ព្រឹត្តិការណ៍ទីមួយអាចនាំមុខទីពីរ ខណៈដែលនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងផ្សេងទៀត ផ្ទុយទៅវិញ ព្រឹត្តិការណ៍ទីពីរគឺមុនដំបូង។ ការសន្និដ្ឋាននៃ STR នេះមិនអនុវត្តចំពោះព្រឹត្តិការណ៍ដែលភ្ជាប់ដោយទំនាក់ទំនងបុព្វហេតុ និងផលប៉ះពាល់ទេ នៅពេលដែលព្រឹត្តិការណ៍មួយគឺជាលទ្ធផលជាក់ស្តែងនៃមួយផ្សេងទៀត។ វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថានៅក្នុង STR គោលការណ៍នៃបុព្វហេតុមិនត្រូវបានរំលោភបំពានទេ ហើយលំដាប់នៃព្រឹត្តិការណ៍ហេតុ និងផលគឺដូចគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងនិចលភាពទាំងអស់។

ភាពទាក់ទងនៃភាពដំណាលគ្នានៃព្រឹត្តិការណ៍ដែលបំបែកចេញពីគ្នាអាចត្រូវបានបង្ហាញដោយឧទាហរណ៍ខាងក្រោម។

អនុញ្ញាតឱ្យដំបងរឹងវែងមួយនៅស្ងៀមនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោង K" តាមអ័ក្ស x ។ នៅកណ្តាលដំបងមានអំពូលភ្លើង B ហើយនៅចុងរបស់វាមាននាឡិកាធ្វើសមកាលកម្មពីរ (រូបភាព 4.1(a)) ប្រព័ន្ធ K" ផ្លាស់ទីតាមអ័ក្ស x នៃប្រព័ន្ធ K ជាមួយនឹងល្បឿន x ។ នៅពេលណាមួយ ចង្កៀងបញ្ជូនពន្លឺខ្លីក្នុងទិសដៅនៃចុងដំបង។ ដោយសារតែភាពស្មើគ្នានៃទិសដៅទាំងពីរ ពន្លឺនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K នឹងទៅដល់ចុងដំបងក្នុងពេលដំណាលគ្នា ហើយនាឡិកាដែលភ្ជាប់ទៅនឹងចុងនៃ ដំបងនឹងបង្ហាញពេលវេលាដូចគ្នា t. ទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធ K ចុងបញ្ចប់នៃដំបងផ្លាស់ទីដោយល្បឿន x ដូច្នេះចុងម្ខាងផ្លាស់ទីឆ្ពោះទៅរកជីពចរពន្លឺ ហើយចុងម្ខាងទៀតនៃពន្លឺត្រូវចាប់។ ចាប់តាំងពីល្បឿននៃ ការសាយភាយនៃជីពចរពន្លឺក្នុងទិសដៅទាំងពីរគឺដូចគ្នា និងស្មើទៅនឹង គ បន្ទាប់មកតាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ពន្លឺនឹងទៅដល់ចុងដំបងខាងឆ្វេងមុនជាងខាងស្តាំ (រូបភាព 4.1 (។ ខ))។

រូបភាព 4.1 ។

ភាពពាក់ព័ន្ធនៃភាពស្របគ្នា។ ជីពចរពន្លឺទៅដល់ចុងដំបងរឹងក្នុងពេលដំណាលគ្នាក្នុងស៊ុមយោង K" (a) ហើយមិនមែនក្នុងពេលដំណាលគ្នានៅក្នុងស៊ុមយោង K (b)

ការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz បង្ហាញពីលក្ខណៈទាក់ទងនៃចន្លោះពេល និងចម្ងាយ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយនៅក្នុង SRT រួមជាមួយនឹងសេចក្តីថ្លែងការណ៍នៃលក្ខណៈដែលទាក់ទងនៃលំហ និងពេលវេលា តួនាទីដ៏សំខាន់មួយត្រូវបានលេងដោយការបង្កើតបរិមាណរូបវន្តដែលមិនផ្លាស់ប្តូរដែលមិនផ្លាស់ប្តូរនៅពេលផ្លាស់ប្តូរពីប្រព័ន្ធយោងមួយទៅប្រព័ន្ធមួយទៀត។ បរិមាណមួយក្នុងចំណោមបរិមាណទាំងនេះគឺជាល្បឿននៃពន្លឺនៅក្នុងសុញ្ញកាស c ដែលនៅក្នុង STR ក្លាយជាដាច់ខាត។ បរិមាណអថេរដ៏សំខាន់មួយទៀតដែលឆ្លុះបញ្ចាំងពីលក្ខណៈដាច់ខាតនៃការតភ្ជាប់ spatiotemporal គឺជាចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍។

ចន្លោះពេលអវកាសត្រូវបានកំណត់នៅក្នុង SRT ដោយទំនាក់ទំនងដូចខាងក្រោមៈ

ចន្លោះពេលរវាងព្រឹត្តិការណ៍នៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងជាក់លាក់មួយ និងជាចម្ងាយរវាងចំណុចដែលព្រឹត្តិការណ៍នៅក្នុងសំណួរកើតឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងដូចគ្នា។ ក្នុងករណីជាក់លាក់មួយ នៅពេលដែលព្រឹត្តិការណ៍មួយកើតឡើងនៅប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធយោងនៅពេលភ្លាមៗ និងទីពីរ - នៅចំណុចដែលមានកូអរដោនេ x, y, z នៅពេលភ្លាមៗនៃពេលវេលា t ចន្លោះពេលលំហ។ រវាងព្រឹត្តិការណ៍ទាំងនេះត្រូវបានសរសេរជា

ដោយប្រើការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz វាអាចត្រូវបានបង្ហាញថាចន្លោះពេលចន្លោះរវាងព្រឹត្តិការណ៍ពីរមិនផ្លាស់ប្តូរនៅពេលផ្លាស់ទីពីប្រព័ន្ធនិចលភាពមួយទៅប្រព័ន្ធមួយទៀត។ Interval invariance មានន័យថា ទោះបីជាទំនាក់ទំនងនៃចម្ងាយ និងចន្លោះពេលក៏ដោយ ការកើតឡើងនៃដំណើរការរូបវន្តគឺមានគោលបំណងនៅក្នុងធម្មជាតិ ហើយមិនអាស្រ័យលើប្រព័ន្ធយោងនោះទេ។

ប្រសិនបើព្រឹត្តិការណ៍មួយគឺជាពន្លឺនៃពន្លឺនៅប្រភពដើមនៃប្រព័ន្ធយោងនៅ t=0 ហើយទីពីរគឺការមកដល់នៃផ្នែកខាងមុខពន្លឺនៅចំណុចមួយដែលមានកូអរដោនេ x, y, z នៅពេល t (រូបភាព 1.3) បន្ទាប់មក

ដូច្នេះហើយចន្លោះពេលសម្រាប់គូនៃព្រឹត្តិការណ៍នេះគឺ s=0 ។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងមួយផ្សេងទៀត កូអរដោនេ និងពេលវេលានៃព្រឹត្តិការណ៍ទីពីរនឹងខុសគ្នា ប៉ុន្តែនៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះ ចន្លោះពេលចន្លោះ s" នឹងស្មើនឹងសូន្យ ចាប់តាំងពី

សម្រាប់ព្រឹត្តិការណ៍ទាំងពីរដែលភ្ជាប់ដោយសញ្ញាពន្លឺ ចន្លោះពេលគឺសូន្យ។

ពីការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz សម្រាប់កូអរដោនេ និងពេលវេលា មនុស្សម្នាក់អាចទទួលបានច្បាប់ទំនាក់ទំនងនៃការបន្ថែមល្បឿន។ ជាឧទាហរណ៍ អនុញ្ញាតឱ្យនៅក្នុងស៊ុមយោង K" តាមអ័ក្ស x" ភាគល្អិតផ្លាស់ទីដោយល្បឿនមួយ។

សមាសធាតុល្បឿនភាគល្អិត u"x និង u"z គឺស្មើនឹងសូន្យ។ ល្បឿននៃភាគល្អិតនេះនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K នឹងស្មើនឹង

ដោយប្រើប្រតិបត្តិការភាពខុសគ្នាពីរូបមន្តបំលែង Lorentz អ្នកអាចរកឃើញ៖

ទំនាក់ទំនងទាំងនេះបង្ហាញពីច្បាប់ទំនាក់ទំនងនៃការបន្ថែមល្បឿនសម្រាប់ករណីនៅពេលដែលភាគល្អិតផ្លាស់ទីស្របទៅនឹងល្បឿនដែលទាក់ទងនៃស៊ុមយោង K និង K ។

នៅ x<< c релятивистские формулы переходят в формулы классической механики: ux=u"x+х, uy=0, uz=0.

ប្រសិនបើនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K ជីពចរពន្លឺរីករាលដាលតាមអ័ក្ស x ជាមួយនឹងល្បឿន u"x=c នោះសម្រាប់ល្បឿន ux នៃជីពចរនៅក្នុងប្រព័ន្ធ K យើងទទួលបាន

ដូច្នេះនៅក្នុងស៊ុមយោង K ជីពចរពន្លឺក៏សាយភាយតាមអ័ក្ស x ជាមួយនឹងល្បឿន c ដែលស្របនឹង postulate នៃ invariance នៃល្បឿនពន្លឺ។

5. Paradoxes នៃ SRT

5.1 ភាពផ្ទុយគ្នានៃរថភ្លើងរបស់ Einstein

អនុញ្ញាតឱ្យមនុស្សបីនាក់ (A, O និង B) ធ្វើដំណើរលើរថភ្លើងដែលធ្វើដំណើរក្នុងល្បឿនជិតដល់ការរួបរួម។ A ជិះនៅក្បាលរថភ្លើង O នៅកណ្តាល និង B នៅកន្ទុយ (រូបភាពទី 1) ។

រូបភាពទី 1. តើអ្នកណាជាអ្នកផ្តល់សញ្ញាដំបូង - អ្នកធ្វើដំណើរ A ឬអ្នកធ្វើដំណើរ B?

មានបុរសទីបួនម្នាក់ឈ្មោះ O ឈរនៅលើដីក្បែរផ្លូវរថភ្លើង ខណៈពេលដែល O ឆ្លងកាត់ O នោះ ភ្លើង Flash ផ្តល់សញ្ញាពី A និង B ទៅដល់ O និង O អ្នកណាបញ្ជូនសញ្ញាមុនគេដោយប្រើតែការពិតប៉ុណ្ណោះ។ ថាល្បឿននៃពន្លឺគឺកំណត់ ហើយមិនអាស្រ័យលើល្បឿននៃប្រភពរបស់វា។

អ្នកសង្កេតការណ៍ A និង B គឺនៅសម្រាកទាក់ទងទៅនឹងអ្នកសង្កេត O. លើសពីនេះទៅទៀត ពួកគេនៅចម្ងាយស្មើគ្នាពី O ដែលក្រោយមកអាចពិនិត្យដោយរីករាយដោយប្រើបន្ទាត់របស់គាត់។ ដូច្នេះ សញ្ញាពី A និង B ចំណាយពេលដូចគ្នាដើម្បីទៅដល់ O។ សញ្ញាទាំងនេះត្រូវបានទទួលដោយអ្នកសង្កេត O ក្នុងពេលតែមួយ។ ដូច្នេះ អ្នកសង្កេតការណ៍ O សន្និដ្ឋានថា អ្នកសង្កេត A និង B បានបញ្ជូនសញ្ញារបស់ពួកគេក្នុងពេលដំណាលគ្នា៖ .

អ្នកសង្កេតការណ៍ O ដែលឈរក្បែរផ្លូវរថភ្លើង ទាញការសន្និដ្ឋានខុសគ្នាទាំងស្រុង។ ហេតុផលរបស់គាត់មានដូចខាងក្រោម៖ “ពន្លឺភ្លើងពីរបានមករកខ្ញុំ ពេលរថភ្លើងឆ្លងកាត់ខ្ញុំ។ នេះមានន័យថា ពន្លឺទាំងពីរនេះត្រូវតែត្រូវបានបញ្ចេញមុនកណ្តាល។ រថភ្លើងបានចាប់ខ្ញុំ ហើយរហូតមកដល់ពេលនេះ អ្នកសង្កេតការណ៍ A នៅជិតខ្ញុំជាងអ្នកសង្កេត B. ដូច្នេះហើយ ពន្លឺពី B ត្រូវធ្វើដំណើរផ្លូវវែងជាងមករកខ្ញុំ ហើយចំណាយពេលលើវាច្រើនជាងពន្លឺពី A. ប៉ុន្តែទាំងពីរ សញ្ញាបានមកដល់ខ្ញុំក្នុងពេលតែមួយ ដូច្នេះហើយ អ្នកសង្កេតការណ៍ B គួរតែបញ្ជូនសញ្ញារបស់គាត់លឿនជាងអ្នកសង្កេត A" (<0). Итак, наблюдатель О", стоящий рядом с железнодорожными путями, делает заключение, что сначала послал свои сигнал В, а потом уже А, тогда как едущий на поезде наблюдатель О заключает, что оба наблюдателя, А и В, послали сигналы в одно и то же время.

តើចន្លោះពេលរវាងការបញ្ជូនសញ្ញាដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ A និង B គឺជាអ្វី? នៅក្នុងស៊ុមឯកសារយោងដែលមិនបានកំណត់ (រថភ្លើង) សញ្ញាទាំងនេះត្រូវបានបញ្ជូនក្នុងពេលដំណាលគ្នា ដូច្នេះ។ ចម្ងាយរវាងចំណុចបញ្ជូនសញ្ញាគឺស្មើនឹង ដែល L ជាប្រវែងនៃរថភ្លើង។ ដូច្នេះនៅក្នុងស៊ុមយោងដែលញាស់ (ផ្លាស់ទីទៅខាងស្តាំទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធគ្មានស្រមោល ពោលគឺរថភ្លើងដូចធម្មតានៅពេលប្រើសញ្ញាណដែលញាស់ និងគ្មានស្រមោល) ចន្លោះពេលរវាងការបញ្ជូនសញ្ញា A និង B អាចជា បានរកឃើញដោយប្រើរូបមន្តបំប្លែង Lorentz៖

សញ្ញាដកបង្ហាញថាអ្នកសង្កេតការណ៍ B ដែលមានទីតាំងនៅផ្នែកវិជ្ជមាននៃអ័ក្ស x បានបញ្ជូនសញ្ញារបស់គាត់មុនម៉ោង "រ៉ុក្កែត" (ពេលវេលាអវិជ្ជមានច្រើន!) ជាងអ្នកសង្កេតការណ៍ A ។

5.2 ភាពផ្ទុយគ្នានៃនាឡិកា

អនុញ្ញាតឱ្យនាឡិកា A ស្ថិតនៅចំណុច I នៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោង inertial ស្ថានី ហើយអនុញ្ញាតឱ្យដូចគ្នា។

រូបភាពទី 2

ជាមួយពួកគេ នាឡិកា B ដែលជាចំណុច I ផងដែរនៅពេលដំបូង ផ្លាស់ទីទៅចំណុច II ជាមួយនឹងល្បឿន v ។ បន្ទាប់មកដោយបានឆ្លងកាត់ផ្លូវ I ដល់ចំណុច II នាឡិកា B ថយចុះហើយទទួលបានល្បឿនផ្ទុយ - . ត្រលប់ទៅចំណុច I (រូបភាពទី 2) ។

ប្រសិនបើពេលវេលាដែលត្រូវការដើម្បីបញ្ច្រាសល្បឿននៃនាឡិកា B គឺតូចគ្រប់គ្រាន់បើប្រៀបធៀបទៅនឹងពេលវេលានៃចលនា rectilinear និងឯកសណ្ឋានពីចំណុច I ដល់ចំណុច II នោះពេលវេលាដែលវាស់ដោយនាឡិកា A និងពេលវេលាដែលវាស់ដោយនាឡិកា B អាចត្រូវបានគេគណនាតាម

យោងតាមរូបមន្ត

ដែលជាកន្លែងដែលការកែតម្រូវតូចមួយដែលអាចធ្វើទៅបានសម្រាប់ពេលវេលានៃចលនាបង្កើនល្បឿននៃនាឡិកា B ។ ដូច្នេះហើយ នាឡិកា B ដែលត្រលប់មកចំណុច I វិញពិតជានឹងយឺតយ៉ាវនៅពីក្រោយនាឡិកា A ដោយពេលមួយ

ដោយសារចម្ងាយអាចត្រូវបានធ្វើឱ្យធំតាមដែលចង់បាន ការកែតម្រូវអាចមិនត្រូវបានគេយកមកពិចារណាទាល់តែសោះ។ ភាពប្លែកនៃផលវិបាកនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz នេះគឺថា នៅទីនេះភាពយឺតយ៉ាវនៃនាឡិការំកិលគឺជាឥទ្ធិពលពិត។

តាមការពិត ដំណើរការទាំងអស់ដែលទាក់ទងនឹងប្រព័ន្ធគួរតែយឺតយ៉ាវពីដំណើរការដែលកើតឡើងនៅក្នុងប្រព័ន្ធ។ ជាពិសេស ដំណើរការជីវសាស្រ្តនៃសារពាង្គកាយដែលមានទីតាំងនៅជុំគ្នាជាមួយនឹងនាឡិកា B គួរតែយឺតយ៉ាវ។ ដំណើរការសរីរវិទ្យានៅក្នុងរាងកាយរបស់មនុស្សដែលធ្វើដំណើរក្នុងប្រព័ន្ធគួរតែថយចុះ ដែលជាលទ្ធផលនៃសារពាង្គកាយដែលស្ថិតនៅក្នុងប្រព័ន្ធនៅពេលរបស់វា។ ត្រលប់ទៅចំណុច I នឹងមានអាយុតិចជាងសារពាង្គកាយដែលនៅសល់នៅក្នុងប្រព័ន្ធ។

អ្វី​ដែល​ហាក់​ដូច​ជា​ចម្លែក​នៅ​ទី​នេះ​គឺ​ថា​នាឡិកា​មួយ​ចំនួន​ពិត​ជា​យឺត​ជាង​នាឡិកា​ផ្សេង​ទៀត។ យ៉ាងណាមិញ វាហាក់បីដូចជាផ្ទុយនឹងគោលការណ៍នៃការពឹងផ្អែកខ្លាំង ព្រោះយោងទៅតាមប្រព័ន្ធចុងក្រោយ ប្រព័ន្ធណាមួយអាចចាត់ទុកថាគ្មានចលនា។ ប៉ុន្តែក្រោយមក វាហាក់បីដូចជាអាស្រ័យលើជម្រើសរបស់យើងប៉ុណ្ណោះដែលអាចឱ្យនាឡិកា A និង B ពិតជាយឺតយ៉ាវ។ ប៉ុន្តែក្រោយមកទៀតគឺមិនសមហេតុផលទេ ព្រោះនាឡិកា B ពិតជាយឺតជាងនាឡិកា A ។

ភាពខុសឆ្គងនៃហេតុផលចុងក្រោយគឺស្ថិតនៅក្នុងការពិតដែលថាប្រព័ន្ធមិនស្មើគ្នាដោយហេតុថាប្រព័ន្ធមាននិចលភាពគ្រប់ពេលវេលាខណៈពេលដែលប្រព័ន្ធមិនមាននិចលភាពសម្រាប់រយៈពេលជាក់លាក់មួយនៅពេលដែលល្បឿនរបស់វាបញ្ច្រាស់។ ដូច្នេះ រូបមន្តទីពីរនៃរូបមន្ត (1) សម្រាប់ប្រព័ន្ធគឺមិនត្រឹមត្រូវទេ ចាប់តាំងពីអំឡុងពេលបង្កើនល្បឿន ចលនារបស់ឧបករណ៍បញ្ជាពីចម្ងាយ

ម៉ោងអាចប្រែប្រួលយ៉ាងខ្លាំងដោយសារតែវាលទំនាញអសកម្ម។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការពន្យល់ត្រឹមត្រូវទាំងស្រុងនេះ ហាក់ដូចជាអស្ចារ្យណាស់។ ជាការពិតណាស់ ក្នុងរយៈពេលដ៏យូរ ប្រព័ន្ធទាំងពីរផ្លាស់ទីទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមក rectilinearly និងស្មើភាពគ្នា។ ដូច្នេះតាមទស្សនៈនៃប្រព័ន្ធនាឡិកា A ដែលមានទីតាំងនៅខាងក្រោយ (ហើយមិនទៅមុខ) ស្របតាមរូបមន្ត (1) ។ ហើយមានតែក្នុងរយៈពេលខ្លីប៉ុណ្ណោះ នៅពេលដែលកម្លាំងនិចលភាពធ្វើសកម្មភាពនៅក្នុងប្រព័ន្ធ នាឡិកា A ផ្លាស់ទីទៅមុខយ៉ាងលឿនក្នុងរយៈពេលពីរដង ដរាបណាវាគណនាដោយរូបមន្ត (2)។ ជាងនេះទៅទៀត ការបង្កើនល្បឿនកាន់តែច្រើន បទពិសោធន៍របស់ប្រព័ន្ធ ពេលវេលាកាន់តែលឿនដំណើរការលើនាឡិកា A។

ខ្លឹមសារនៃការសន្និដ្ឋានដែលទទួលបានអាចត្រូវបានពន្យល់យ៉ាងច្បាស់នៅលើយន្តហោះ Minkowski (រូបភាពទី 3) ។

រូបភាពទី 3

ផ្នែក Ob នៅក្នុងរូបភព។ 3, ពណ៌នាអំពីនាឡិកាសម្រាក A បន្ទាត់ដែលខូច Oab បង្ហាញនាឡិការ B. នៅចំណុច a កម្លាំងធ្វើសកម្មភាពដែលបង្កើនល្បឿនប្រព័ន្ធនាឡិកា B និងផ្លាស់ប្តូរល្បឿនរបស់វាទៅផ្ទុយ។ ចំនុចដែលដាក់នៅលើអ័ក្ស Ob ចន្លោះពេលឯកតាដាច់ដោយឡែកនៅក្នុងប្រព័ន្ធស្ថានីដែលភ្ជាប់ជាមួយនាឡិកា A ។

ចំនុចនៅលើបន្ទាត់ដែលខូច Oab សម្គាល់រយៈពេលឯកតាស្មើគ្នា ដែលវាស់ដោយនាឡិកា B ដែលមានទីតាំងនៅក្នុងប្រព័ន្ធ។ វាអាចត្រូវបានគេមើលឃើញពីតួលេខថាចំនួននៃផ្នែកតែមួយដែលសមនៅលើបន្ទាត់ Ob គឺធំជាងចំនួននៃផ្នែកដូចគ្នាដែលជាកម្មសិទ្ធិរបស់ប្រព័ន្ធដែលសមនៅលើបន្ទាត់ដែលខូច Oab ។ ដូច្នេះនាឡិកា B គឺនៅពីក្រោយនាឡិកា A ។

យោងតាមតួលេខ នាឡិកា "ស្ថានី" A ក៏យឺតជាងនាឡិកា B រហូតដល់ពេលដែលតំណាងដោយចំណុច a ។ ពេល​នេះ​ស្រប​ពេល​ជាមួយ​នឹង​ពេល​នេះ ប៉ុន្តែ​រហូត​មក​ដល់​ពេល​នោះ នាឡិកា B នៅ​តែ​រំកិល​ក្នុង​ល្បឿន​ដដែល។ ប៉ុន្តែបន្ទាប់ពីរយៈពេលខ្លីដែលតម្រូវឱ្យបន្ថយនាឡិកា B និងផ្តល់ល្បឿន - នៅលើនាឡិកា B អនុវត្តពេលវេលាដូចគ្នា A នឹងនៅតែមាន ប៉ុន្តែពេលវេលានៅក្នុងប្រព័ន្ធនឹងក្លាយទៅជាក្នុងពេលដំណាលគ្នាជាមួយវា ពោលគឺស្ទើរតែភ្លាមៗនូវពេលវេលានៃប្រព័ន្ធ។ នឹងហាក់ដូចជាលោតដល់ចន្លោះពេលចុងក្រោយ។

ទោះជាយ៉ាងនេះក្តី ការលោតលើកនេះ មិនមែនជាឥទ្ធិពលដែលអាចសង្កេតបាននោះទេ។ ជាការពិតណាស់ ប្រសិនបើសញ្ញាពន្លឺត្រូវបានបញ្ជូនជាទៀងទាត់ពីប្រព័ន្ធក្នុងចន្លោះពេលតែមួយ នោះប្រព័ន្ធនឹងទទួលយ៉ាងទៀងទាត់ ដោយប្រព័ន្ធដំបូងកម្រមាន ហើយបន្ទាប់មក បន្ទាប់ពីប្តូរល្បឿនទៅផ្ទុយវិញ កាន់តែញឹកញាប់។ វានឹងមិនមានគម្លាតនៅក្នុងការអាននាឡិកា A នៅក្នុងប្រព័ន្ធដូចដែលអាចមើលឃើញពីរូបភព។ 3 ខ,

ដូច្នេះ "ភាពផ្ទុយគ្នានៃនាឡិកា" ក៏ជាលទ្ធផលនៃធរណីមាត្រ pseudo-Euclidean នៃលំហលំហរបួនវិមាត្រ ដែលមិនធម្មតាសម្រាប់គំនិតធម្មតាអំពីលំហ និងពេលវេលា។

5.3 ភាពផ្ទុយគ្នានៃការដឹកជញ្ជូន

conveyor គឺជាខ្សែក្រវ៉ាត់គ្មានទីបញ្ចប់នៃសម្ភារៈដែលអាចបត់បែនបានដែលផ្លាស់ទីតាមការណែនាំដោយប្រើរ៉កពីរដែលបានម៉ោននៅលើស៊ុម AB (រូបភាព 4) ។ ចូរ​ដាក់​ឧបករណ៍​បញ្ជូន​នេះ​ទៅ​ក្នុង​សកម្មភាព​មួយ​ដែល​ល្បឿន​ខ្សែក្រវាត់​ខិត​ជិត​ល្បឿន​ពន្លឺ។ បន្ទាប់មកប្រវែងនៃផ្នែកផ្ដេករបស់វានឹងថយចុះ K ដង ទោះបីជាចម្ងាយរវាងចំណុចកណ្តាលនៃរ៉កនឹងនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរក៏ដោយ។ ប្រសិនបើកាសែតរលុងនៅពេលដំបូងវានឹងរឹតបន្តឹង។ ក

រូបភាពទី 4

ប្រសិនបើមានប្រវែងមិនគ្រប់គ្រាន់ សម្ភារៈកាសែតនឹងត្រូវបានលាតសន្ធឹង។ ក្នុងករណីនេះភាពតានតឹងដែលត្រូវគ្នានឹងកើតឡើងនៅក្នុងវាដែលតាមគោលការណ៍អាចត្រូវបានរកឃើញដោយឌីណាម៉ូម៉ែត្រហើយថែមទាំងនាំទៅដល់ការសម្រាក។ ផ្ទុយទៅវិញ ស៊ុម AB ដែលស្ថិតក្រោមឥទ្ធិពលនៃភាពតានតឹងខ្សែក្រវាត់ គឺជាកម្មវត្ថុនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយបង្ហាប់ ដែលអាចត្រូវបានរកឃើញដោយឌីណាម៉ូម៉ែត្រផងដែរ។

នេះជារបៀបដែលបាតុភូតនៅក្នុងប្រព័ន្ធ "Stanina" នឹងត្រូវបានពិពណ៌នា។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ប្រសិនបើប្រព័ន្ធយោងមិនត្រូវបានភ្ជាប់ជាមួយស៊ុម ប៉ុន្តែជាមួយនឹងកាសែត នោះកាសែតនឹងត្រូវពិចារណានៅពេលសម្រាក ហើយស៊ុមដូចជាផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនលឿន។ បន្ទាប់មកវាមិនមែនជាកាសែតដែលគួររួញតូចនោះទេ ប៉ុន្តែជាស៊ុមដែលជាលទ្ធផលនឹងលែងជាភាពតានតឹងដ៏តឹងណែនទៀតហើយ ប៉ុន្តែជាការស្រកដោយសេរីនៃកាសែត។

ប៉ុន្តែការសន្និដ្ឋាននេះផ្ទុយស្រឡះពីគោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនង៖ ការវែកញែកអំពីបាតុភូតដូចគ្នានៅក្នុងស៊ុមយោងពីរផ្សេងគ្នានាំទៅរកលទ្ធផលផ្តាច់មុខទៅវិញទៅមក។ ដោយបានអនុវត្តការពិសោធន៍សមស្រប វានឹងអាចបដិសេធមួយក្នុងចំនោមពួកគេ និងបញ្ជាក់មួយទៀត។ ហើយនេះនឹងធ្វើឱ្យវាអាចកំណត់ថាតើវត្ថុទាំងពីរមួយណា (កាសែត ឬស៊ុម) ស្ថិតនៅក្នុងចលនា "ពិត" ហើយមួយណានៅក្នុងចលនា "ជាក់ស្តែង" ប៉ុណ្ណោះ។

ដូច្នេះហើយ យើងប្រឈមមុខនឹងភាពផ្ទុយគ្នា៖ នៅក្នុងករណីពិសេសនេះ ការអនុវត្តទ្រឹស្តីនៃការពឹងផ្អែក នាំទៅរកការបដិសេធនូវមូលដ្ឋានគ្រឹះមួយរបស់វា - គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងរបស់អែងស្តែង។

ពិត ភាពផ្ទុយគ្នានេះអាចត្រូវបានច្រានចោល៖ បន្ទាប់ពីទាំងអស់ ផ្នែកនៃខ្សែក្រវ៉ាត់ដែលរអិលតាមរ៉កធ្វើចលនារាងកោង ហើយទ្រឹស្តីផ្នែកនៃទំនាក់ទំនងតម្រូវឱ្យប្រព័ន្ធយោងទាំងអស់មាននិចលភាព។

ប៉ុន្តែនេះមិនមែនជាចម្លើយចំពោះភាពផ្ទុយគ្នានោះទេ ប៉ុន្តែគ្រាន់តែជាការប៉ុនប៉ងដើម្បីគេចចេញពីការវិភាគជាក់ស្តែងរបស់វាប៉ុណ្ណោះ (ដូចជា "ការពន្យល់" ខាងក្រោម៖ "ជាការពិតណាស់ វានឹងមិនអាចទទួលបានម៉ាស៊ីនចលនាជារៀងរហូតដោយភ្ជាប់ម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចទៅនឹងឌីណាម៉ូនោះទេ។ ជាមួយនឹងខ្សែក្រវាត់ និងខ្សែ ពីព្រោះខ្សែក្រវាត់ប្រាកដជានឹងដាច់។

ជាការពិត គេអាចសន្មត់ថាផ្នែកកោងនៃខ្សែអាត់មិនត្រូវបានខ្លីទេ ប៉ុន្តែត្រូវបានពង្រីកឱ្យល្មមគ្រប់គ្រាន់ដើម្បីទូទាត់សងសម្រាប់ឥទ្ធិពលចម្បង។ ប៉ុន្តែវាគ្រប់គ្រាន់ក្នុងការបង្កើនចម្ងាយរវាងអ័ក្សនៃរ៉កជាឧទាហរណ៍ 10 ដង ដើម្បីឱ្យសំណងត្រូវបានរំខាន: ឥទ្ធិពលចម្បងនៃការធ្វើឱ្យខ្លីផ្នែកត្រង់កើនឡើង 10 ដង ខណៈដែលឥទ្ធិពលបិទបាំងដែលមានបំណងនៃផ្នែកកោងនៅតែមាន។ ដូច​គ្នា។

ការពន្យល់ពិតនៃប្រផ្នូលគឺភាពមិនអាចទៅរួចនៃការទាក់ទងទៅនឹងស៊ុម inertial នៃការយោងទៅកាសែតទាំងមូល។ ហើយប្រសិនបើប្រព័ន្ធត្រូវបានភ្ជាប់ជាមួយផ្នែកតែមួយរបស់វានោះ វាមិនមែនជានិចលភាពទេ: បន្ទាប់ពីទាំងអស់ ផ្នែកនីមួយៗនៃកាសែត (អ្នកអាចស្រមៃថាវាលាបពណ៌ពិសេស) ផ្លាស់ប្តូរទិសដៅនៃចលនារបស់វាទៅផ្ទុយគ្នាជាទៀងទាត់។

ជា​ការ​ពិត​ណាស់ អ្នក​អាច​ប្រើ​ប្រព័ន្ធ​យោង​និចលភាព​ដែល​តែងតែ​ផ្លាស់ទី​ទាក់ទង​នឹង​ស៊ុម​ក្នុង​ទិសដៅ​ដូចគ្នា​និង​ក្នុង​ល្បឿន​ដូចគ្នា​នឹង​ផ្នែក​ខាងក្រោម​នៃ​កាសែត។ នៅក្នុងប្រព័ន្ធនេះ គ្រែផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនទៅខាងឆ្វេង ផ្នែកខាងក្រោមនៃខ្សែក្រវ៉ាត់គឺនៅស្ងៀមដោយធម្មជាតិ ហើយផ្នែកខាងលើផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅដូចគ្នាទៅនឹងគ្រែ ប៉ុន្តែជាមួយនឹងល្បឿនកើនឡើងទ្វេដង។

ក្នុងករណីនេះគ្រែត្រូវបានខ្លីដោយ K ដងផ្នែកខាងក្រោមនៃកាសែតរក្សាប្រវែងធម្មជាតិរបស់វាប៉ុន្តែផ្នែកខាងលើត្រូវបានខ្លីជាង K ដង (ប្រហែលដោយដង) ។ ជាលទ្ធផលប្រវែងសរុបនៃកាសែតត្រូវបានកាត់បន្ថយយ៉ាងខ្លាំងដែលទោះបីជាស៊ុមខ្លីក៏ដោយក៏វាមានភាពតានតឹងជាជាងការយារធ្លាក់ (ផ្នែកបរិមាណនៃបញ្ហាត្រូវបានពិភាក្សានៅក្នុងឧបសម្ព័ន្ធ D) ។

ដូចអ្វីដែលគេរំពឹងទុក ការពិចារណាក្នុងក្របខណ្ឌនៃសេចក្តីយោងជាក់ស្តែងណាមួយនាំទៅរកលទ្ធផលដូចគ្នា (ភាពតានតឹងនៃកាសែត)។ ដូច្នេះភាពផ្ទុយគ្នាត្រូវបានដកចេញទាំងស្រុង៖ នៅក្នុងការពិសោធន៍នេះ ស៊ុម និងកាសែតមានរូបរាងកាយមិនស្មើគ្នា ចាប់តាំងពីមិនដូចស៊ុម កាសែតមិនអាចត្រូវបានគេចាត់ទុកថាសម្រាកនៅក្នុងប្រព័ន្ធនិចលភាពណាមួយទេ (ដោយសារតែផ្នែករបស់វាផ្លាស់ទីទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមក) ។ សម្រាប់ហេតុផលនេះ ខ្សែអាត់ត្រូវបានខ្លីបើប្រៀបធៀបជាមួយស៊ុម ហើយមិនផ្ទុយមកវិញទេ។

ចូរយើងពិចារណាអំណះអំណាងមួយទៀតដែលអាចដាក់ទៅមុខដើម្បីគាំទ្រភាពផ្ទុយគ្នាដោយគូប្រជែងនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង។ ពិតប្រាកដពាក់កណ្តាលនៃខ្សែក្រវ៉ាត់ conveyor ដែលមិនទាន់ដំណើរការត្រូវបានលាបពណ៌ខ្មៅ។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងជ្រើសរើសពេលវេលាមួយនៅពេលដែលផ្នែកលាបនៃកាសែតនៅខាងក្រោម ហើយផ្នែកដែលមិនបានលាបពណ៌គឺនៅផ្នែកខាងលើ (រូបភាព 5) ។

រូបភាពទី 5

នៅក្នុងប្រព័ន្ធ "មូលដ្ឋាន" ផ្នែកទាំងពីរនៃកាសែតដែលចុះកិច្ចសន្យាដោយចំនួនដងដូចគ្នានឹងតែងតែមានប្រវែងស្មើគ្នាដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងរូបភព។ ៥.

ផ្ទុយទៅវិញនៅក្នុងប្រព័ន្ធនិចលភាព "ផ្នែកខាងក្រោមនៃខ្សែក្រវ៉ាត់" ការថយចុះនៃប្រវែងសរុបនៃខ្សែក្រវ៉ាត់កើតឡើងតែដោយសារតែផ្នែកខាងលើរបស់វា ចំណែកផ្នែកខាងក្រោមនៃខ្សែក្រវ៉ាត់ បើប្រៀបធៀបទៅនឹងស៊ុម សូម្បីតែវែងដោយកត្តា។ នៃ K. ដូច្នេះផ្នែកខ្លះនៃ "ពាក់កណ្តាល" ដែលលាបនឹងឡើងដោយជៀសមិនរួចដូច្នេះទីតាំងនៃខ្សែក្រវ៉ាត់នៅលើរ៉កនឹងមិនឆ្លើយតបនឹងរូបភព។ 5 និងរូបភព។ ៦.

រូបភាពទី 6

វាហាក់បីដូចជាវាគ្រប់គ្រាន់ហើយក្នុងការមើលឧបករណ៍បញ្ជូនដែលកំពុងដំណើរការដើម្បីបង្កើតការសន្និដ្ឋានផ្ទុយគ្នាទាំងពីរដែលត្រូវនឹងការពិត ហើយដោយហេតុនេះរំលេចប្រព័ន្ធអនុគ្រោះ!

ប៉ុន្តែនេះមិនមែនជាការពិតទាល់តែសោះ។ ដើម្បីកំណត់ថាតើមួយណាក្នុងចំណោមតួលេខទាំងពីរ 5 ឬ 6) ត្រូវបានបញ្ជាក់ដោយពិសោធន៍ វាចាំបាច់ត្រូវកំណត់ថាតើព្រំដែនទាំងពីរនៃ "ពាក់កណ្តាល" នៃកាសែតដែលបានលាបក្នុងពេលដំណាលគ្នាឆ្លងកាត់ទីតាំងខាងស្តាំនិងខាងឆ្វេងខ្លាំង។ ប៉ុន្តែនៅក្នុងប្រព័ន្ធយោងនីមួយៗ គំនិតនៃភាពដំណាលគ្នាគឺខុសគ្នា! ដូច្នេះវាមិនអាចទៅរួចទេដែលថានៅក្នុងស៊ុមមួយនៃឯកសារយោងរូបភាពដែលបង្ហាញក្នុងរូបទី 5 នឹងត្រូវបាន "សង្កេត" ហើយនៅក្នុងមួយផ្សេងទៀត - បានបង្ហាញនៅក្នុងរូបភព។ ៦.

5.4 ភាពផ្ទុយគ្នានៃកង់

ចូរយើងស្រមៃមើលកង់ដ៏ធំមួយដែលអាចបង្វិលទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធ "ផ្កាយ" (រូបភាពទី 7)។

រូបភាពទី 7

ដំបូង កង់គឺគ្មានចលនា ហើយបន្ទាប់មកវាត្រូវបានបង្វិលយ៉ាងលឿន ដែលល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃគែមរបស់វាជិតដល់ល្បឿនពន្លឺ។ ក្នុងករណីនេះ ផ្នែកនៃគែម AB, BC ជាដើម ត្រូវបានខ្លីដោយកត្តា K ខណៈពេលដែលរ៉ាឌីកាល់ "និយាយ" OA, OB, OS ជាដើម រក្សាប្រវែងរបស់វា (បន្ទាប់ពីទាំងអស់ មានតែវិមាត្របណ្តោយ ពោលគឺ វិមាត្រ។ បទពិសោធន៍នៃការបង្រួបបង្រួមទំនាក់ទំនងក្នុងទិសដៅនៃការធ្វើដំណើរ) ។

វាប្រែថាជាមួយនឹងអង្កត់ផ្ចិតថេររង្វង់នឹងថយចុះ K ដង។ ប្រសិនបើ K=10 នោះរង្វង់នឹងខ្លីជាងអង្កត់ផ្ចិតរបស់វាប្រហែល 3 ដង - បន្ទាត់ត្រង់នឹងលែងប្រើជាចម្ងាយខ្លីបំផុតរវាងចំនុច!

តើទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងអាចទប់ទល់នឹងភាពមិនស៊ីគ្នានៃធរណីមាត្របែបនេះដោយរបៀបណា?

ដើម្បីយល់កាន់តែច្បាស់អំពីព័ត៌មានលម្អិតនៃដំណើរការរាងកាយដែលអមជាមួយការបង្វិលយ៉ាងលឿន ចូរយើងស្រមៃជាមុនថាយើងកំពុងធ្វើឱ្យកង់ស្ថានីត្រជាក់ខ្លាំង។ ចូរសន្មត់ថាគែមរបស់វាត្រូវបានធ្វើពីវត្ថុធាតុដែលមានមេគុណខ្ពស់នៃការពង្រីកកំដៅនិងការកន្ត្រាក់ខណៈពេលដែលប្រវែងនៃកំណាត់ស្ទើរតែមិនផ្លាស់ប្តូរជាមួយនឹងសីតុណ្ហភាព។ បនា្ទាប់មកជាលទ្ធផលនៃភាពត្រជាក់ភាពតានតឹងមេកានិចនឹងកើតឡើងនៅក្នុងកង់: កំណាត់ធ្នូដែលព្យាយាមចុះកិច្ចសន្យានឹងសង្កត់លើកំណាត់។

អាស្រ័យលើកម្លាំងមេកានិក និងលក្ខណៈសម្បត្តិយឺត បន្ទាប់ពីត្រជាក់កង់ គែមរបស់វានឹងនៅតែស្ថិតក្នុងស្ថានភាពលាតសន្ធឹង ឬកំណាត់នឹងខ្លី (ឬផ្ទុយទៅវិញ ឥទ្ធិពលទាំងពីរនឹងកើតឡើងជាបន្តបន្ទាប់)។ ក្នុងករណីណាក៏ដោយវានឹងមិនមានការកាត់រង្វង់ដែលមានអង្កត់ផ្ចិតថេរទេ។ ស្ថានភាពស្ត្រេសនៃកង់បែបនេះគឺមិនស្ថិតស្ថេរដោយមេកានិច៖ គម្លាតបន្តិចទៅចំហៀង ហើយវានឹងបង្កើតជាផ្នែកស្វ៊ែរ (រូបភាពទី 8)។

រូបភាពទី 8

បន្ទាប់មក ពិតប្រាកដណាស់ បរិមាត្រនៃគែមនឹងតិចជាង ដែល r គឺជាប្រវែងនៃការនិយាយកោង។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ កង់អាចត្រូវបានការពារពីការពត់កោងដោយផ្តល់ឱ្យវានូវភាពរឹងនៃការពត់កោងគ្រប់គ្រាន់ ឬដោយដាក់វានៅចន្លោះចានដ៏រឹងមាំពីរ។

អ្វីមួយដែលស្រដៀងគ្នាកើតឡើងនៅពេលដែលកង់ស្ថានីដំបូងត្រូវបានដាក់ចូលទៅក្នុងការបង្វិលយ៉ាងលឿន: គែមរបស់វាមានទំនោរទៅខ្លី ហើយកំណាត់របស់វាមានទំនោររក្សាប្រវែងថេរ។ និន្នាការទាំងនេះមួយណានឹងឈ្នះ អាស្រ័យទាំងស្រុងលើលក្ខណៈសម្បត្តិមេកានិកនៃគែម និងកំណាត់។ ប៉ុន្តែ​នឹង​មិន​មាន​ការ​កាត់​គែម​ខ្លី​ដោយ​គ្មាន​ការ​កាត់​រាង​ជា​សមាមាត្រ​នៃ​កំណាត់​នោះ​ទេ (លុះ​ត្រា​តែ​កង់​មាន​រាង​ជា​ផ្នែក​ស្វ៊ែរ)។ ជាក់ស្តែង តាមទស្សនៈជាមូលដ្ឋាន គ្មានអ្វីនឹងផ្លាស់ប្តូរទេ ទោះបីជាកង់និយាយត្រូវបានជំនួសដោយថាសរឹងក៏ដោយ។

ដូច្នេះ គ្មានភាពផ្ទុយគ្នាដែលមិនអាចរលាយបានជាមួយធរណីមាត្រកើតឡើងទេ។ អ្នកគ្រាន់តែត្រូវចងចាំថា នៅក្នុងទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង សូម្បីតែនៅពេលពិចារណាលើបញ្ហា kinematic សុទ្ធសាធ វាមិនតែងតែអាចទទួលយកបានក្នុងការប្រើអរូបីនៃរូបកាយដែលមិនខូចទ្រង់ទ្រាយទាំងស្រុង (ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ គំនិតនៃដំបងរឹងពិតប្រាកដគឺ មិន​អាច​ទទួល​យក​បាន​ផង​ដែរ​ដោយ​សារ​តែ​មាន​ជំនួយ​របស់​វា​វា​អាច​នឹង​អាច​បញ្ជូន​សញ្ញា​ភ្លាម​: ដោយ​សារ​តែ​ប្រវែង​ថេរ​ចុង​ទាំង​ពីរ​នឹង​ផ្លាស់ទី​ក្នុង​ពេល​ដំណាល​គ្នា​) ។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ឧបមាថាឥឡូវនេះកង់ត្រូវបានបង្កើតឡើង (ឧទាហរណ៍ បោះ) នៅក្នុងសិក្ខាសាលាបង្វិលយ៉ាងលឿន។ នេះមានន័យថាវាស្ថិតនៅក្នុងស្ថានភាពនៃការបង្វិលយ៉ាងលឿនទាក់ទងទៅនឹងប្រព័ន្ធ "ផ្កាយ" ដែលវាមិនមានភាពតានតឹងខាងក្នុង។ ប្រសិនបើវាត្រូវបានបញ្ឈប់ គែមនឹងកាន់តែវែង ហើយកំណាត់នឹងរក្សាប្រវែងរបស់វា។ ក្នុងករណីនេះភាពតានតឹងនៃធម្មជាតិផ្ទុយកើតឡើងបើប្រៀបធៀបទៅនឹងករណីមុន: ជាពិសេសកង់នឹងមិនបង្ហាញពីទំនោរក្នុងការបំលែងទៅជាផ្នែកស្វ៊ែរទេ។ ផ្ទុយទៅវិញ វានឹងបង្កើតជាផ្នត់តាមគែម។

ឥឡូវនេះ ចូរយើងពិចារណាអំពីបាតុភូតដូចគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធ "សិក្ខាសាលាបង្វិល"។ បន្ទាប់មកយើងនឹងត្រូវសន្មត់ថាកង់ដែលបានបោះនៅក្នុងសិក្ខាសាលានេះដែលទើបតែបានពិភាក្សាគឺនៅពេលសម្រាកដំបូងហើយបន្ទាប់មកចាប់ផ្តើមបង្វិលយ៉ាងលឿន។ ប៉ុន្តែនៅពេលជាមួយគ្នានោះ ភាពតានតឹងខាងក្នុងបានកើតឡើងនៅក្នុងវា ដែលនាំទៅដល់ការបង្កើតផ្នត់រឹម ជាជាងផ្នែកស្វ៊ែរ។ មានភាពខុសប្លែកគ្នាយ៉ាងខ្លាំងជាមួយនឹងលទ្ធផលនៃការពិសោធន៍ដូចគ្នានៅក្នុងប្រព័ន្ធ Zvezda ដែលធ្វើឱ្យវាអាចបែងចែកវាពីប្រព័ន្ធបង្វិលសិក្ខាសាលា។

លើកនេះ សមត្ថភាពក្នុងការបែងចែកស៊ុមនៃសេចក្តីយោងមួយពីមួយផ្សេងទៀត មិនមែនជាការស្រមើស្រមៃទេ ប៉ុន្តែជាការពិត។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ វាមិនផ្ទុយនឹងទ្រឹស្តីផ្នែកនៃទំនាក់ទំនងទេ ព្រោះមានតែប្រព័ន្ធមួយប៉ុណ្ណោះដែលមិនមាននិរន្តរភាព។ ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ ភាពមិននិចលភាពនៃប្រព័ន្ធយោងដែលបង្វិលទាក់ទងទៅនឹងផ្កាយថេរអាចត្រូវបានរកឃើញកាន់តែងាយស្រួលដោយឥទ្ធិពលផ្សេងទៀតដែលមិនទាក់ទងគ្នា (ឧទាហរណ៍ centrifugal) ។

នៅក្នុងអ្វីដែលហៅថាទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនង អែងស្តែងបានព្យាយាមបង្កើតគោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងក្នុងរបៀបមួយដែលវាគ្របដណ្តប់មិនត្រឹមតែប្រព័ន្ធនិចលភាពប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងប្រព័ន្ធមិននិចលភាពផងដែរ។ ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ ដូចដែលអ្នកសិក្សាបានបង្ហាញយ៉ាងជឿជាក់។ V.A. Fock នេះអាចសម្រេចបានតែដោយការបំភាន់ចេញពីគោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងនៃមាតិការូបវន្តទាំងអស់របស់វា។ នៅក្នុងការពិត (ដូចដែលអត្ថិភាពនៃកម្លាំង centrifugal បានបង្ហាញរួចមកហើយ) មិនមាន "គោលការណ៍ទូទៅនៃទំនាក់ទំនង" ដែលមានអត្ថន័យជាក់ស្តែងទេ ហើយអ្វីដែលគេហៅថា "ទ្រឹស្តីទូទៅនៃការពឹងផ្អែក" គឺតាមពិតមិនមែនជាផ្នែកបន្ថែមនៃជាក់លាក់មួយទេ ប៉ុន្តែជាទ្រឹស្តីនៃ ទំនាញសកល។

ជាការពិតណាស់នេះមិនមានន័យថា មនុស្សម្នាក់មិនអាចប្រើការបង្វិល និងជាទូទៅប្រព័ន្ធយោងដែលមិនមែនជានិចលភាពនោះទេ។ វាគ្រាន់តែជាការចាំបាច់ក្នុងការចងចាំថាពួកវាមិនស្មើនឹងអនិតិកម្មទេ ហើយបាតុភូតរូបវន្តនៅក្នុងពួកវាគឺស្ថិតនៅក្រោមច្បាប់ផ្សេងៗគ្នា។

ការសិក្សាលម្អិតបន្ថែមទៀតបង្ហាញថា ភាពប្លែកនៃប្រព័ន្ធដែលមិនមាននិចលភាពលាតសន្ធឹងមិនត្រឹមតែចំពោះរូបវិទ្យាប៉ុណ្ណោះទេ ប៉ុន្តែថែមទាំងទំនាក់ទំនងធរណីមាត្រទៀតផង។ នៅពេលអ្នកពិសោធន៍ដោយប្រើស៊ុមបង្វិលវាស់រង្វង់រង្វង់ គាត់ដាក់ម៉ែត្រក្នុងទិសដៅនៃចលនា។ ដូច្នេះតាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានី គាត់ទទួលបានតម្លៃបំផ្លើសនៃបរិមាត្រ ដោយសារគាត់ប្រើម៉ែត្រអក្សរកាត់។ នៅពេលអ្នកសង្កេតការបង្វិលវាស់អង្កត់ផ្ចិត គាត់ដាក់ម៉ែត្ររបស់គាត់កាត់កែងទៅនឹងទិសដៅនៃចលនា ហើយដូច្នេះទទួលបានលទ្ធផលដែលអ្នកសង្កេតស្ថានការណ៍យល់ព្រមដោយគ្មានលក្ខខណ្ឌ។ ប៉ុន្តែជាមួយនឹងប្រវែងអង្កត់ផ្ចិតត្រឹមត្រូវ និងប្រវែងបរិមាត្របំផ្លើស សមាមាត្ររបស់ពួកគេមិនអាចស្មើគ្នាទៀតទេ។

៥.៥ បង្គោល និងជង្រុក

ចូរ​យក​បង្គោល​ប្រវែង 20 ម៉ែត្រ ហើយ​រំកិល​វា​ទៅ​ទិស​នៃ​ប្រវែង​របស់​វា​ក្នុង​ល្បឿន​មួយ​ដែល​ក្នុង​ស៊ុម​មន្ទីរ​ពិសោធន៍​វា​មាន​ប្រវែង​ត្រឹមតែ 10 ម៉ែត្រ​ប៉ុណ្ណោះ។​ បន្ទាប់​មក​នៅ​ពេល​ខ្លះ​បង្គោល​នេះ​អាច​ត្រូវ​បាន​លាក់​ទាំងស្រុង​ក្នុង​ជង្រុក។ ដែលមានប្រវែង 10 ម៉ែត្រផងដែរ... ប៉ុន្តែសូមពិចារណាដូចគ្នានៅក្នុងស៊ុមយោងរបស់អ្នករត់បង្គោល។ សម្រាប់គាត់ ជង្រុកហាក់ដូចជាត្រូវបានកាត់បន្ថយពាក់កណ្តាលនៅក្នុងប្រវែង។ តើអ្នកអាចលាក់បង្គោល 20 ម៉ែត្រនៅក្នុងជង្រុក 5 ម៉ែត្រដោយរបៀបណា?

ដំណោះស្រាយចំពោះ "ភាពផ្ទុយគ្នា" នេះគឺថានៅក្នុងស៊ុមនៃសេចក្តីយោងរបស់អ្នករត់ការចុងខាងមុខនៃបង្គោលទុកជង្រុកមុនពេលចុងខាងក្រោយនៃបង្គោលចូលទៅក្នុងជង្រុក។ ដូច្នេះតាមទស្សនៈរបស់អ្នករត់ការបង្គោលមិនទាំងស្រុងនៅក្នុងជង្រុកនៅគ្រប់ពេលនោះទេ។ លំដាប់នៃព្រឹត្តិការណ៍អាចត្រូវបានបង្ហាញយ៉ាងលម្អិតដោយដ្យាក្រាមពេលវេលាលំហពីរ (រូបភាពទី 9 និង 10)

រូបភាពទី 9. ដ្យាក្រាម spatio-temporal រូបភាពទី 10 ដ្យាក្រាម spatio-temporal នៅក្នុងស៊ុមជង្រុកនៃដ្យាក្រាមយោងនៅក្នុងស៊ុមយោងរបស់អ្នករត់ប្រណាំង

តម្លៃជាលេខនៃប្រវែង និងពេលវេលាដែលអាចទទួលបានពីការពិចារណាខាងក្រោម។ ចាប់តាំងពីកត្តាដែលពិពណ៌នាអំពីការកាត់បន្ថយ Loretz គឺស្មើនឹង 2 យោងទៅតាមលក្ខខណ្ឌនៃបញ្ហាបន្ទាប់មក

ដូច្នេះពីអត្តសញ្ញាណ

ធ្វើតាមនោះ។

ដូច្នេះល្បឿនដែលទាក់ទងនៃស៊ុមទាំងពីរនៃសេចក្តីយោងគឺស្មើនឹង

ដើម្បីស្វែងរកតម្លៃលេខដែលបង្ហាញក្នុងរូបភាពទី 9 និង 10 វាគ្រប់គ្រាន់ក្នុងការប្រើប្រាស់ទិន្នន័យទាំងនេះ ក៏ដូចជាការពិតដែលថាប្រវែងបង្គោលនៅក្នុងស៊ុមយោងរបស់អ្នករត់គឺ 20 ម៉ែត្រ ហើយនៅក្នុងស៊ុមមន្ទីរពិសោធន៍វាគឺ 10 ។ ម

ឯកសារស្រដៀងគ្នា

សញ្ញាណផ្សេងគ្នាសម្រាប់ការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។ ផលវិបាកនៃការផ្លាស់ប្តូរ។ Paradoxes នៃ kinematics នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃការពឹងផ្អែក: អាយុដូចគ្នា (បានកែប្រែភ្លោះ paradox), antipodes, "n ភ្លោះ", ចម្ងាយ និងថ្មើរជើង។ លទ្ធផលនៃទ្រឹស្តីទំនាក់ទំនង។

អរូបីបន្ថែមថ្ងៃទី ០៤/០៣/២០១២


ប្រព័ន្ធយោង inertial ។ គោលការណ៍បុរាណនៃការពឹងផ្អែក និងការបំប្លែងកាលីឡេ។ Postulates នៃទ្រឹស្តីពិសេសរបស់ Einstein នៃការពឹងផ្អែក។ ច្បាប់ទំនាក់ទំនងនៃការផ្លាស់ប្តូររយៈពេលនៃចន្លោះពេល។ ច្បាប់ជាមូលដ្ឋាននៃឌីណាមិកទំនាក់ទំនង។

អរូបីបន្ថែមថ្ងៃទី ០៣/២៧/២០១២


មូលដ្ឋានគ្រឹះនៃការពិសោធន៍នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ដែលជាកត្តាចម្បងរបស់វា។ គោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងរបស់អែងស្តែង។ ភាពជាប់ទាក់ទងគ្នានៃភាពស្របគ្នាដែលជាផលវិបាកនៃថេរនៃល្បឿននៃពន្លឺ។ ទំនាក់ទំនងនៃចន្លោះពេល និងចន្លោះពេល។

បទបង្ហាញ, បានបន្ថែម 10/23/2013


បទប្បញ្ញត្តិជាមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង។ ការគណនាឥទ្ធិពលនៃកោងលំហនៅដំណាក់កាលនៃការពិពណ៌នាគណិតវិទ្យានៃអន្តរកម្មទំនាញ។ ការពិពណ៌នាប្រៀបធៀបនៃគំរូគណិតវិទ្យា និងរូបវន្តនៃវាលទំនាញ។

អត្ថបទបន្ថែមថ្ងៃទី ០៣/១៧/២០១១


ទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងតាមទស្សនៈទស្សនវិជ្ជា។ ការវិភាគនៃការបង្កើតទ្រឹស្តីពិសេស និងទូទៅនៃទំនាក់ទំនង ដោយ Albert Einstein ។ ការពិសោធន៍ជណ្តើរយន្ត និងការពិសោធន៍ Einstein Train ។ គោលការណ៍ជាមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីទូទៅនៃទំនាក់ទំនងរបស់អែងស្តែង (GTR)។

អរូបីបន្ថែម ០៧/២៧/២០១០


ស្វែងយល់ពីរបកគំហើញវិទ្យាសាស្ត្រសំខាន់ៗរបស់ Albert Einstein ។ ច្បាប់នៃឥទ្ធិពល photoelectric ខាងក្រៅ (1921) ។ រូបមន្តសម្រាប់ទំនាក់ទំនងរវាងការសម្រកទម្ងន់រាងកាយ និងវិទ្យុសកម្មថាមពល។ Postulates នៃទ្រឹស្តីពិសេសរបស់ Einstein នៃការពឹងផ្អែក (1905) ។ គោលការណ៍នៃភាពថេរនៃល្បឿនពន្លឺ។

បទបង្ហាញ, បានបន្ថែម 01/25/2012


ខ្លឹមសារនៃគោលការណ៍នៃទំនាក់ទំនងរបស់ Einstein តួនាទីរបស់វាក្នុងការពិពណ៌នា និងការសិក្សានៃប្រព័ន្ធយោង inertial ។ គោលគំនិត និងការបកស្រាយនៃទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង, postulates និងការសន្និដ្ឋានពីវា, ការប្រើប្រាស់ជាក់ស្តែង។ ទ្រឹស្តីនៃការទំនាក់ទំនងសម្រាប់វាលទំនាញ។

អរូបីបន្ថែម ០២/២៤/២០០៩


ការកើតឡើងនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង។ បុរាណ, ទំនាក់ទំនង, មេកានិចកង់ទិច។ ទំនាក់ទំនងនៃភាពដំណាលគ្នានៃព្រឹត្តិការណ៍ និងចន្លោះពេល។ ច្បាប់របស់ញូតុនក្នុងទម្រង់ទំនាក់ទំនង។ ទំនាក់ទំនងរវាងម៉ាស់ និងថាមពល។ រូបមន្តរបស់ Einstein ថាមពលសម្រាក។

ការងារវគ្គសិក្សាបន្ថែម 01/04/2016


ការផ្លាស់ប្តូររូបរាងរបស់វត្ថុផ្លាស់ទី និងបាតុភូតផ្សេងទៀតនៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។ កំហុស Epistemological របស់ A. Einstein's Special Theory of Relativity ។ បញ្ហានៃការកំណត់ដែនកំណត់នៃការអនុវត្តនៃការបកស្រាយជំនួសនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។

របាយការណ៍បន្ថែមថ្ងៃទី ០៨/២៩/២០០៩


ភស្តុតាងនៃភាពខុសឆ្គងនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង (STR) ។ ការបំភ្លឺអំពីអត្ថន័យរូបវន្តនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz វិធីសាស្រ្តនៃការវិភាគនៃ "ការពិសោធន៍ការគិត" របស់ Einstein និងការកែតម្រូវកំហុសក្នុងការពិសោធន៍ទាំងនេះ។ "កំណែរលកនៃទ្រឹស្តី Ritz ។"

យើងពិតជាបានចាប់ផ្តើមការវិភាគអំពីភាពផ្ទុយគ្នានៃ SRT រួចហើយ។ រចនាសម្ព័ន្ធនៃភាពផ្ទុយគ្នាលីនេអ៊ែរនៃ SRT គឺជាស្តង់ដារ ហើយវាអាចត្រូវបានបង្ហាញដោយឧទាហរណ៍ខាងក្រោម។

ឱ្យសុភាពបុរសពីរនាក់ដែលមានកម្ពស់ដូចគ្នាចូលបន្ទប់ផ្សេងគ្នាដែលបំបែកដោយភាគថាសថ្លា។ ពួកគេមិនដឹងថា septum គឺជាកញ្ចក់ biconcave នោះទេ។ សុភាពបុរសទីមួយអះអាងថាគាត់ពូកែជាងមិត្តរួមការងារ។ ទីពីរ ការប្រៀបធៀបកម្ពស់របស់គាត់ជាមួយនឹងកម្ពស់ជាក់ស្តែងរបស់សហសេវិក អះអាងផ្ទុយពីនេះ។ តើមួយណាត្រូវ? តើមួយណាពិតជាខ្ពស់ជាង?

ឥឡូវនេះចម្លើយគឺច្បាស់សម្រាប់យើង។ វាមិនត្រឹមត្រូវទេក្នុងការប្រៀបធៀបលក្ខណៈនៃអង្គភាព (ការលូតលាស់ផ្ទាល់ខ្លួន) ជាមួយនឹងលក្ខណៈនៃបាតុភូត (សង្កេតឃើញ កំណើនជាក់ស្តែង) បកស្រាយវាជា "ខ្លឹមសារ"។ លក្ខណៈនៃអង្គភាពមួយអាចនឹងត្រូវបានបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយ នៅពេលបង្ហាញនៅក្នុងស៊ុមយោងរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍។

អង្ករ។ ២.

ចូរបន្តទៅភាពផ្ទុយគ្នានៃ SRT ដោយប្រើ "ច្បាប់មាស" ។ ចូរយើងចាំថាលក្ខខណ្ឌនៅក្នុង SRT គឺជាល្បឿននៃចលនាដែលទាក់ទង។ អ្វីគ្រប់យ៉ាងដែលអាស្រ័យលើល្បឿននេះគឺជាលក្ខណៈនៃបាតុភូត។

ការពង្រីកពេលវេលា។ ចូរយើងត្រឡប់ទៅរកភាពអផ្សុកភ្លោះដែលគួរឱ្យធុញ។ បងប្រុស​ដែល​នៅ​ស្ងៀម​មើល​ឃើញ​ថា​ល្បឿន​នៃ​ជីវិត​របស់​បង​ប្រុស​ដែល​មាន​ចលនា​គឺ​យឺត​ជាង។ ក្នុង​ការ​យោង​របស់​គាត់ ប្អូន​ប្រុស​ដែល​មាន​ចលនា​សង្កេត​ឃើញ​បាតុភូត​ស្រដៀង​គ្នា​នេះ៖ វា​ហាក់​ដូច​ជា​គាត់​ថា​ល្បឿន​នៃ​ជីវិត​របស់​ប្អូន​ប្រុស​គាត់​យឺត​ជាង ហើយ​ថា​គាត់​មាន​«ក្មេង​ជាង»។ "ការបន្ថយល្បឿន" នៃល្បឿនអាស្រ័យលើទំហំនៃល្បឿននៃចលនាដែលទាក់ទង។ វាជាបាតុភូតមួយ។ ដោយសារតែសមភាពនៃប្រព័ន្ធយោង បាតុភូតដែលសង្កេតដោយបងប្អូននីមួយៗគឺដូចគ្នាបេះបិទ (ស៊ីមេទ្រី) ហើយយើងទទួលបានភាពផ្ទុយគ្នាឡូជីខលនៃ SRT (STR paradox)។

ភាពផ្ទុយគ្នានេះត្រូវបានដោះស្រាយយ៉ាងងាយស្រួល ប្រសិនបើយើងបែងចែកឥទ្ធិពលទៅជារូបរាង និងខ្លឹមសារ។ ក្នុងស្ថានភាពនេះ យើងត្រូវទទួលស្គាល់ជាដំបូងថា បាតុភូតពិតជាដូចគ្នា (ស៊ីមេទ្រី)។ ទីពីរល្បឿននៃពេលវេលាពិតប្រាកដមិនអាស្រ័យលើជម្រើសនៃប្រព័ន្ធយោងដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ (បងប្អូនណាម្នាក់) ពោលគឺឧ។ ពេលវេលាគឺដូចគ្នាសម្រាប់ប្រព័ន្ធយោងទាំងអស់។ ការសង្កេត "ការយឺតយ៉ាវ" នៃល្បឿននៃពេលវេលាគឺជាឥទ្ធិពល Doppler ធម្មតា។ ហើយគ្មានបញ្ហាទេ! អ្វីគ្រប់យ៉ាងគឺដូចគ្នាទៅនឹងករណីរបស់សុភាពបុរស។

ការបង្ហាប់ខ្នាត។ រចនាសម្ព័ន្ធនៃ paradox គឺស្តង់ដារ។ អនុញ្ញាតឱ្យកូនភ្លោះឈរកាត់កែងទៅនឹងវ៉ិចទ័រល្បឿនដែលទាក់ទង។ បន្ទាប់មកកូនភ្លោះនីមួយៗនឹងឃើញបងប្រុសរបស់គាត់ដូចជាស្គម ("ចម្រាញ់")! ប៉ុន្តែ​ប្រសិនបើ​ពួកគេ​នឿយហត់ ហើយ​ធ្លាក់​តាម​វ៉ិចទ័រ​នៃ​ល្បឿន​នេះ នោះ​ពួកគេ​នឹង​ឃើញ​ថា​បងប្រុស​ដែល​បាន​ធ្វើ​ចលនា​នឹង​មើលទៅ​មាន​លក្ខណៈ “ខ្លី”។ "ការបង្រួម" ដែលត្រូវបានសង្កេតឃើញគឺដោយសារតែការបង្ខូចទ្រង់ទ្រាយនៃផ្នែកខាងមុខនៃរលកពន្លឺនៅពេលដែលធ្នឹមពន្លឺឆ្លងកាត់ពីប្រព័ន្ធយោងមួយទៅប្រព័ន្ធមួយទៀត។ ខ្លឹមសារនៃពាក្យផ្ទុយគឺដូចគ្នា ហើយមិនចាំបាច់ "នាំយក" ទ្រឹស្តីផ្សេងទៀត (GTR) ដើម្បីពន្យល់វាទេ។ វាចាំបាច់ដើម្បីអនុវត្តទ្រឹស្តីនៃចំណេះដឹងឱ្យបានត្រឹមត្រូវទៅនឹងរូបវិទ្យា។

តើ​អ្នក​ធ្លាប់​ឃើញ​ពី​របៀប​ដែល​ក្មេង​ពី​សាលា​មត្តេយ្យ​សើច​យ៉ាង​សប្បាយ​ពេល​ទៅ​លេង "បន្ទប់​សើច" ជាមួយ​នឹង​កញ្ចក់​ខុស​ឬ​ទេ? ពួកគេមិនដឹងអ្វីអំពី "បាតុភូតនិងអង្គភាព" ។ ប៉ុន្តែ​ពួកគេ​យល់​យ៉ាង​ច្បាស់​ថា​តួលេខ​ដែល​បង្ខូច​ទ្រង់ទ្រាយ​ដែល​ពួកគេ​សង្កេត​ឃើញ​គឺ​ជា​ "hocus pocus" (make-believe)។ ពួកគេដឹងយ៉ាងច្បាស់ថាពួកគេមិនមែនជា "មនុស្សច្របូកច្របល់" ប៉ុន្តែនៅតែដដែលដូចដែលពួកគេធ្លាប់មាន មិនដូច "អ្នកពាក់ព័ន្ធសិក្សា" ដែលមានលក្ខណៈទ្រុឌទ្រោម។

លេនីន និង ម៉ាច។ ឥឡូវនេះ យើងនឹងបង្ហាញ “គល់ឈើ” ដែលរូបព្រះរបស់ A. Einstein លោក Ernst Mach បានដួល។ នៅក្នុង និង។ លេនីន នៅក្នុងសៀវភៅរបស់គាត់ដែលមានចំណងជើងថា "Materialism and Empirio-Criticism" រិះគន់ការសន្និដ្ឋានទស្សនវិជ្ជារបស់គាត់។ យើង​ចង់​ទាញ​យក​ចិត្ត​ទុក​ដាក់​ទៅ​កាន់​ចំណុច​ចាប់​ផ្ដើម​ដែល​បាន​ដាក់​គ្រឹះ​សម្រាប់​កំហុស​របស់ Mach។ យើងដកស្រង់ "សម្ភារៈនិយម និងអាណាចក្រ-ការរិះគន់" របស់លេនីន៖

"យើងបានឃើញថា ម៉ាក្ស នៅឆ្នាំ 1845 អេនជែល នៅឆ្នាំ 1888 និង 1892 ។ ណែនាំលក្ខណៈវិនិច្ឆ័យនៃការអនុវត្តទៅក្នុងមូលដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីនៃចំណេះដឹងនៃសម្ភារៈនិយម។ ក្រៅ​ពី​ការ​អនុវត្ត ការ​លើក​ជា​សំណួរ​ថា​តើ “គោលបំណង” (ឧ. គោលបំណង) “សេចក្តី​ពិត​ត្រូវ​នឹង​ការ​គិត​របស់​មនុស្ស” គឺ​ជា​វិជ្ជា​វិជ្ជា​និយម, Marx និយាយ​នៅ​ក្នុង​និក្ខេបបទ​ទី ២ លើ Feuerbach។ ការបដិសេធដ៏ល្អបំផុតនៃ Kantian និង Humean agnosticism ក៏ដូចជាការបន្ថែមទស្សនវិជ្ជាផ្សេងទៀត (Schrullen) គឺជាការអនុវត្ត ហើយនិយាយឡើងវិញ Engels ។ "ភាពជោគជ័យនៃសកម្មភាពរបស់យើងបង្ហាញពីកិច្ចព្រមព្រៀង (ការឆ្លើយឆ្លង, bbereinstimmung) នៃការយល់ឃើញរបស់យើងជាមួយនឹងគោលបំណង (គោលបំណង) ធម្មជាតិនៃអ្វីដែលយើងយល់ឃើញ" Engels ជំទាស់ទៅនឹងការមិនជឿ។

ប្រៀបធៀបជាមួយនឹងការពិភាក្សារបស់ Mach នេះអំពីលក្ខណៈវិនិច្ឆ័យនៃការអនុវត្ត។ “នៅក្នុងការគិតប្រចាំថ្ងៃ និងការនិយាយប្រចាំថ្ងៃ ជាធម្មតាជាក់ស្តែង និងបំភាន់គឺផ្ទុយពីការពិត។ កាន់ខ្មៅដៃនៅលើអាកាសនៅពីមុខយើង យើងឃើញវានៅក្នុងទីតាំងបញ្ឈរ; បន្ទាបវាក្នុងទីតាំងទំនោរទៅក្នុងទឹក យើងឃើញថាវាកោង។ ក្នុងករណីចុងក្រោយពួកគេនិយាយថា "ខ្មៅដៃហាក់ដូចជាកោងប៉ុន្តែការពិតវាត្រង់" ។ ប៉ុន្តែនៅលើមូលដ្ឋានអ្វីដែលយើងហៅថាការពិតការពិតមួយហើយកាត់បន្ថយមួយផ្សេងទៀតទៅអត្ថន័យនៃការបំភាន់?.. នៅពេលដែលយើងធ្វើកំហុសធម្មជាតិដែលក្នុងករណីមិនធម្មតាយើងនៅតែរង់ចាំការចាប់ផ្តើមនៃបាតុភូតធម្មតានោះការរំពឹងទុករបស់យើងជាការពិតណាស់ បោកប្រាស់។ ប៉ុន្តែការពិតមិនត្រូវស្តីបន្ទោសចំពោះរឿងនេះទេ។ ក្នុង​ករណី​បែប​នេះ ការ​និយាយ​អំពី​ការ​បំភាន់​មាន​ន័យ​ថា​ជា​ការ​អនុវត្ត​ជាក់ស្តែង ប៉ុន្តែ​មិនមែន​តាម​ទស្សនៈ​វិទ្យាសាស្ត្រ​ទាំងអស់​ទេ។ ក្នុងកម្រិតដូចគ្នានេះ សំណួរដែលគេពិភាក្សាជាញឹកញាប់ថាតើពិភពលោកពិតជាមានមែន ឬវាគ្រាន់តែជាការបំភាន់របស់យើង គ្មានអ្វីក្រៅពីសុបិន គ្មានន័យតាមទស្សនៈវិទ្យាសាស្ត្រនោះទេ។ ប៉ុន្តែ​សូម្បីតែ​សុបិន​ដែល​មិន​ច្របូកច្របល់​បំផុត​ក៏​ជា​ការ​ពិត មិន​អាក្រក់​ជាង​អ្វី​ផ្សេង​ទៀត​ឡើយ» (“ការវិភាគ​នៃ​អារម្មណ៍” ទំព័រ ១៨...១៩)។

ឥឡូវនេះសូមនិយាយទៅកាន់ពួកយើង។ យើងកំពុងសម្លឹងមើល "ខ្មៅដៃ" ហើយខ្មៅដៃដែលយើងឃើញគឺជាបាតុភូតមួយ។ ក្រឡេក​មើល​ពី​ខាង​ចុង​យើង​នឹង​ឃើញ​ឆកោន​មួយ ហើយ​មើល​ពី​ចំហៀង​យើង​នឹង​ឃើញ​ចតុកោណ។ ប្រសិនបើយើងទម្លាក់ចុងខ្មៅដៃដាក់ក្នុងកែវទឹក នោះយើងនឹងឃើញថាវា "ខូច"។ ទាំង​អស់​នេះ​គឺ​ជា​បាតុភូត​នៅ​ពី​ក្រោយ​ដែល​ខ្លឹមសារ​លាក់​បាំង​ពី Mach ។ Mach មានការភ័ន្តច្រឡំ ដោយមិនដឹងពីលក្ខណៈវិនិច្ឆ័យសម្រាប់បែងចែកបាតុភូតមួយពីខ្លឹមសារមួយ ហើយជាលទ្ធផលបានធ្លាក់ចូលទៅក្នុងឧត្តមគតិ។

លេនីនក៏សរសេរនៅទីនោះថា៖

"នេះគឺជាឧត្តមគតិសាស្ត្រាចារ្យធ្វើទារុណកម្មយ៉ាងជាក់លាក់ នៅពេលដែលលក្ខណៈវិនិច្ឆ័យនៃការអនុវត្ត ដែលបំបែកការបំភាន់ចេញពីការពិតសម្រាប់មនុស្សគ្រប់គ្នា ត្រូវបានយកដោយ E. Mach ហួសពីព្រំដែននៃវិទ្យាសាស្ត្រ ហួសពីព្រំដែននៃទ្រឹស្តីនៃចំណេះដឹង។"

ដើម្បីបំបែកការបំភាន់ចេញពីការពិត មានន័យថា បំបែកបាតុភូត និងខ្លឹមសារ ពោលគឺឧ។ បង្ហាញ៖ កន្លែងណាមានបាតុភូត និងកន្លែងដែលយើងកំពុងនិយាយអំពីខ្លឹមសារ។

ដូច្នេះយើងត្រលប់ទៅទីតាំងនៃទ្រឹស្តីបុរាណ។ នៅក្នុងពួកគេ ពេលវេលាគឺដូចគ្នាសម្រាប់ប្រព័ន្ធនិចលភាពទាំងអស់ លំហគឺជារឿងធម្មតា ហើយប្រព័ន្ធនិចលភាពមានសិទ្ធិស្មើគ្នា!

ជាអកុសល សាច់ញាតិដែលរឹងរូសមិនត្រូវបានគេជឿជាក់ដោយការសន្និដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីនៃចំណេះដឹងនៃការពិតវិទ្យាសាស្រ្ត (ភាពល្ងង់ខ្លៅទស្សនវិជ្ជា!)។ ពួកគេនឹងចងចាំភ្លាមៗអំពីការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz អំពីការពិសោធន៍គំនិតរបស់ Einstein ចង្អុលបង្ហាញថានៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃ SRT ពេលវេលាអាស្រ័យលើជម្រើសនៃប្រព័ន្ធយោង ពួកគេនឹង "ផ្សាយ" អំពី "ការបញ្ជាក់ពេញលេញ" នៃ STR ដោយការពិសោធន៍។ ល។ កុំបារម្ភ, សុភាពបុរស: "អ្នកនឹងមានកំប្រុកនិងហួច!" . Pleshcheev A.N. កំណាព្យ "បុរសចំណាស់" ឆ្នាំ ១៨៧៧

• 1. ដូចដែលយើងបានបង្កើតឡើង ភាពផ្ទុយគ្នានៃ SRT (ការពង្រីកពេលវេលា ការបង្ហាប់ខ្នាត។ល។) គឺជាការផ្ទុយគ្នាបែបឡូជីខលធម្មតា។
• ភាពផ្ទុយគ្នាឡូជីខលក្នុងការពន្យល់នៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz គឺដោយសារតែភាពមិនស៊ាំជាមួយទ្រឹស្តីសម្ភារៈនិយមនៃចំណេះដឹងនៃការពិតវិទ្យាសាស្រ្ត និងជាពិសេសជាមួយនឹងការចាត់ថ្នាក់មិនត្រឹមត្រូវ និងការជាប់ទាក់ទងគ្នានៃបាតុភូតរូបវិទ្យាជាមួយនឹងប្រភេទទស្សនវិជ្ជា "បាតុភូត និងខ្លឹមសារ"។ A. Einstein និងតារារបស់គាត់ E. Mach "រងទុក្ខ" ពីរឿងនេះ។
• 3. ភាពល្ងង់ខ្លៅ និងការបកស្រាយខុសនៃខ្លឹមសារនៃប្រភេទ "បាតុភូត និងខ្លឹមសារ" គឺជាលក្ខណៈមិនត្រឹមតែនៅដើមសតវត្សទី 20 ប៉ុណ្ណោះទេ។ វាកម្រណាស់ដែលអ្នករូបវិទ្យា និងទស្សនវិទូសម័យទំនើប "មានបាប" ជាមួយនឹងចំណេះដឹង និងជំនាញនៃវិធីសាស្រ្ត និងលក្ខណៈវិនិច្ឆ័យនៃទ្រឹស្តីនៃចំណេះដឹង ("ភាពទទេបរិសុទ្ធ")។
• 4. ការវិភាគខាងរោគវិទ្យាបានបង្ហាញពីលទ្ធភាពនៃការផ្តល់ការពន្យល់ថ្មីអំពីខ្លឹមសារនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃគំនិតបុរាណអំពីលំហ និងពេលវេលា។ លំហគឺជារឿងធម្មតាសម្រាប់ប្រព័ន្ធយោងនិចលភាពទាំងអស់ដោយគ្មានករណីលើកលែង ហើយពេលវេលាគឺជារឿងធម្មតាសម្រាប់ស៊ុម inertial ទាំងនេះ។
• 5. ខាងក្រោមនេះ យើងនឹងបន្តការវិភាគ និងស្វែងរកការពន្យល់ថ្មីនៃខ្លឹមសារនៃការផ្លាស់ប្តូរ Lorentz ។

Paradoxes សូម្បីតែអ្នកនៅក្នុងទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងក៏មិនមាននៅក្នុងធម្មជាតិដែរ ប៉ុន្តែនៅក្នុងក្បាលរបស់យើង។ ហើយនៅក្នុងធម្មជាតិមានលំនាំដែលយើងអាចពណ៌នា បង្ហាញ បកប្រែទៅជាភាសាគណិតវិទ្យាជាដើម។ ប៉ុន្តែទោះជាយ៉ាងណា ខ្ញុំបានគិតដូចម្ដេច៖ តើខ្ញុំអាចការពារភាពផ្ទុយគ្នាដោយរបៀបណា នៅក្នុងការសន្និដ្ឋាននៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង (SRT) ដោយភ្លេចថាភាពផ្ទុយគ្នាចាប់ផ្តើមដោយ postulate នៃទ្រឹស្តីនេះ ដែលបានប្រកាសទៅកាន់ប្រជាជននៃពិភពលោកថា ល្បឿននៃពន្លឺមិនបន្ថែម និងមិនបន្ថែមដល់នរណាម្នាក់ ឬអ្វីទាំងអស់ និងស្ថិតក្រោមកាលៈទេសៈណាក៏ដោយ ។ល។

នៅទីនេះ ដោយមើលឃើញពីភាពទូលំទូលាយនៃប្រធានបទនៃភាពផ្ទុយគ្នាក្នុងការអនុវត្តទ្រឹស្តីនៃការទាក់ទងគ្នា - SRT ខ្ញុំត្រូវបង្ខំចិត្តបង្ហាញខ្លួនខ្ញុំជាផ្នែកៗ ដោយលុបចោលនូវចំណុចដូចជាវិធីសាស្រ្តនៃគំរូរបស់យើងនៃពិភពលោកខាងក្រៅ ភាពត្រឹមត្រូវនៃភាសា។ តាមរយៈការដែលយើងអាចបញ្ជូនទៅកាន់គ្នាទៅវិញទៅមកអំពីគំរូខាងក្នុងដូចគ្នាទាំងនេះរបស់យើង ដែលនៅពេលដែលខាងក្រៅភាពស្រដៀងគ្នា ឬដូចគ្នានៃពាក្យដែលពិពណ៌នាអំពីពួកវាអាចខុសគ្នាទាំងស្រុងពីអ្វីដែលកំណត់លក្ខណៈគំរូនៅក្នុងភាសាផ្ទៃក្នុង (មិនមែនពាក្យសំដី)។

ដូច្នេះ ចូរយើងទុក subtleties ទាំងអស់នេះ ហើយបន្តទៅមុខ ដូចជាអ្នកបង្កើតភាពផ្ទុយគ្នានៃទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង ទៅជា... ការពិសោធន៍គំនិត។ អ្នក និងខ្ញុំកំពុងហោះហើរក្នុងរ៉ុក្កែតដ៏ធំមួយពីលើផែនដី។ យើងហោះហើរដោយនិចលភាព។ ប៉ុន្តែនេះ, ខ្ញុំត្រូវតែធ្វើការកក់, គឺនៅក្នុងវិធីដែលមិនមានប្រព័ន្ធ inertial ដូចដែលអ្នករូបវិទ្យាទ្រឹស្តីយល់វា។ នោះ​គឺ​ជា​ប្រព័ន្ធ​ដែល​មិន​មាន​អន្តរកម្ម​ជាមួយ​បរិស្ថាន​ខាង​ក្រៅ។ មិនមានប្រព័ន្ធបែបនេះនៅក្នុងធម្មជាតិទេ ហើយជាពិសេសយើងកំពុងហោះហើរនៅក្នុងវាលកម្លាំងរបស់ផែនដី។

ក្នុងពេលជាមួយគ្នានេះ យើងនឹងធ្វេសប្រហែសនូវ "ការយល់ឃើញ" បែបនេះ ដែលមិនចាំបាច់សម្រាប់ភាពផ្ទុយគ្នានៃទ្រឹស្ដីទំនាក់ទំនង ដូចជាភាពធន់នឹងខ្យល់ និងចលនាមិនត្រង់ទាំងស្រុងនៃគ្រាប់រ៉ុក្កែតដែលហោះលើផ្ទៃផែនដី ដែលមិនរាបស្មើ។ ដូចដែលយើងដឹង។

ជាមួយពួកយើង នៅក្នុងប្រអប់ឧបករណ៍របស់យើងសម្រាប់ការតាមដានភាពផ្ទុយគ្នា គឺជានាឡិកាអាតូមិចដែលមានភាពជាក់លាក់បំផុត ទោះបីជាមិនស្គាល់ក្នុងអំឡុងពេលសាងសង់ទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង ទម្ងន់ថ្លឹងច្បាស់លាស់ បន្ទាត់វាស់ត្រឹមត្រូវ និងប្រភពនៃពន្លឺជីពចរ ដែលមកពីណា និងពី នាឡិកាយើងបានកំណត់ថាពេលវេលាគឺមុនពេលហោះហើរ ការឆ្លងកាត់នៃជីពចរពន្លឺពីដើមដល់ចុងគ្រាប់រ៉ុក្កែតគឺស្មើនឹងមួយមីក្រូវិនាទី។ យើងក៏បានថ្លឹងស្ករ 1 គីឡូក្រាមមុនពេលហោះហើរ វាស់បំណែកនៃគ្រាប់រ៉ុក្កែតជាមួយនឹងបន្ទាត់ ហើយឥឡូវនេះយើងកំពុងហោះហើរ។

រឿងដំបូងដែលយើងរកឃើញគឺថាស្ករ 1 គីឡូក្រាមម្តងទៀតមានទម្ងន់ 1 គីឡូក្រាមយោងទៅតាមទម្ងន់វិមាត្រនៃបំណែករ៉ុក្កែតដែលវាស់វែងដោយអ្នកគ្រប់គ្រងរបស់យើងមិនផ្លាស់ប្តូរទេហើយសូម្បីតែពេលវេលាដែលវាត្រូវការសម្រាប់ជីពចរពន្លឺដើម្បីធ្វើដំណើរពី ការចាប់ផ្តើមដល់ចុងបញ្ចប់នៃរ៉ុក្កែតនៅតែ 1 មីក្រូវិនាទី នេះបើយោងតាមនាឡិកាអាតូមិក។ នេះ​ត្រូវ​គ្នា​នឹង​ទ្រឹស្ដី​នៃ​ការ​ទាក់ទង​គ្នា ហើយ​ភាព​ផ្ទុយ​គ្នា​ក៏​មិន​អាច​មើល​ឃើញ​នៅ​ទី​នេះ​ដែរ។

មិនអីទេ តោះផ្លាស់ប្តូរបទពិសោធន៍បន្តិច។ ជីពចរពន្លឺខាងក្រៅដែលផ្តល់ដោយទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងកំពុងចាប់យើង។ វាក៏ចាប់ឡើងដោយគ្មានភាពផ្ទុយគ្នាណាមួយឡើយ។ ខណៈពេលដែលផ្នែកមួយរបស់វាជ្រាបចូលទៅក្នុងរ៉ុក្កែត យើងបើកប្រភពខាងក្នុងនៃកម្លាំងរុញច្រាន ហើយនៅពេលជាមួយគ្នានោះ បញ្ជូនសញ្ញាមួយទៅកាន់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅ ដែលស្ថិតនៅស្ថានីទាក់ទងទៅនឹងចំណុចដែលបានជ្រើសរើសនៅលើផ្ទៃផែនដី។ នៅពេលដែលជីពចរឈានដល់ចុងបញ្ចប់នៃគ្រាប់រ៉ុក្កែត យើងបញ្ជូនសញ្ញាម្តងទៀតទៅកាន់អ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅ។ យោងតាមនាឡិកាខាងក្នុង យើងនៅតែកត់ត្រាថា ពេលវេលាធ្វើដំណើរនៃ "ខាងក្រៅ" និង "ខាងក្នុង" ជំរុញពីការចាប់ផ្តើមរហូតដល់ចុងបញ្ចប់នៃគ្រាប់រ៉ុក្កែតដែលផ្លាស់ទីយោងទៅតាមនាឡិកា "ក្នុងស្រុក" គឺ 1 មីក្រូវិនាទី។

យើងអនុលោមតាមទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង និងសូម្បីតែជាមួយនឹងភាពស្រដៀងគ្នានៃ STR ក៏មិនបែងចែកនៅក្នុងដែនកំណត់នៃគ្រាប់រ៉ុក្កែតស្រអាប់ថាតើយើងកំពុងផ្លាស់ទីឬអត់។ ប៉ុន្តែស្ថានភាពខាងក្នុងគឺជារបស់យើង គ្រាប់រ៉ុក្កែត បំណែករបស់វា អ្នកគ្រប់គ្រង ស្ករ 1 គីឡូក្រាម ទម្ងន់។ល។ បានផ្លាស់ប្តូរយ៉ាងខ្លាំង។ ពួកគេបានផ្លាស់ប្តូរដោយសារតែអន្តរកម្មនៃគ្រាប់រ៉ុក្កែតផ្លាស់ទីជាមួយវាលកម្លាំងនៃផែនដី។ វិមាត្រនៃគ្រាប់រ៉ុក្កែត និងអ្នកគ្រប់គ្រង និងខ្លួនយើង បានថយចុះក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់គ្រាប់រ៉ុក្កែត។ នេះធ្វើតាមរូបមន្តនៃទ្រឹស្តី Lorentz នៃការពឹងផ្អែក ហើយមានសូម្បីតែការប៉ុនប៉ងដើម្បីរកឱ្យឃើញអព្ភូតហេតុនេះដោយពិសោធន៍ - សូមមើលឧទាហរណ៍អត្ថបទដោយ V.S. Barashenkov "តើនរណាជាអ្នកបដិសេធទ្រឹស្តីនៃការពឹងផ្អែក?" ទស្សនាវដ្ដី “ចំណេះដឹងគឺជាអំណាច” ឆ្នាំ ១៩៩៣ លេខ ៧។ http://www.znanie-sila.ru/projects/issue_166.html

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ការពិតដែលថា យោងទៅតាមទ្រឹស្ដីពិសេសនៃការទាក់ទងគ្នា យើងចុះកិច្ចសន្យាជាមួយអ្នកគ្រប់គ្រងគឺមិនមានលក្ខណៈផ្ទុយគ្នានោះទេ ប្រសិនបើយើងចាំថាការបន្តរបស់យើងគឺនៅក្នុងន័យមួយដែលមិនច្បាស់លាស់។ ហើយ​ការ​បំភាន់​គឺ​មិន​មែន​ជា​ការ​ខុស​គ្នា​នោះ​ទេ។ យើងដូចជាអ្វីៗផ្សេងទៀត "រឹង" គឺជាប្រភេទនៃរចនាសម្ព័ន្ធវាលថាមពលដែលស្នូល "រឹង" នៃអាតូមនិងអេឡិចត្រុងកាន់កាប់តិចជាងមួយពាន់លាននៃបរិមាណអាតូមដែលបង្កើតយើងហើយស្នូលនិងអេឡិចត្រុងនៅក្នុង វេន, ក៏មិនរឹង - ល។ ឃ.

ដូច្នេះវិមាត្រនៅក្នុងរ៉ុក្កែតដែលកំពុងផ្លាស់ទីត្រូវបានកាត់បន្ថយ (ក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់វា) គីឡូក្រាមនៃជាតិស្ករនិងទម្ងន់បានកាន់តែធ្ងន់ហើយនាឡិកាអាតូមិកបានថយចុះ - ទាំងអស់យោងទៅតាមទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងនិងដោយគ្មានភាពខុសគ្នា។ ទេ ខ្ញុំមិននិយាយថាពេលវេលាបានថយចុះទេ នោះនៅតែជាពាក្យសំដី។ នៅទីនេះ ជាដំបូងយើងត្រូវយល់ស្របលើអត្ថន័យនៃពាក្យ "ពេលវេលា" ដែលមិនទាន់បានធ្វើនៅឡើយ។ ដូច្នេះ ខ្ញុំ​មិន​និយាយ​អំពី​ពេល​វេលា​ទេ ប៉ុន្តែ​អំពី​ការ​អាន​នាឡិកា ដែល​ត្រូវ​បាន​ប៉ះ​ពាល់​ដោយ​វាល​កម្លាំង​របស់​ផែនដី​ផង​ដែរ។

ហើយ​តើ​វា​នឹង​មើល​ពី​អ្នក​សង្កេត​ខាង​ក្រៅ​ដែល​បាន​លើក​ឡើង​ខាង​លើ​ដោយ​របៀប​ណា​ពី​ទស្សនៈ​នៃ​ទ្រឹស្ដី​នៃ​ទំនាក់​ទំនង​ឬ​ភាព​ផ្ទុយ​គ្នា​របស់​វា? ហើយគាត់ជាអ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅគឺនៅជាមួយយើងនៅក្នុង "ចានតែមួយ" - នៅក្នុងវាលកម្លាំងដូចគ្នានៃផែនដី។ ប៉ុន្តែនាឡិកាស្ថានីរបស់គាត់ ទាក់ទងទៅនឹងចំណុចដែលបានជ្រើសរើសនៅលើផ្ទៃផែនដី ធ្វើអន្តរកម្មជាមួយកម្លាំងរបស់ផែនដីខុសពីនាឡិការបស់យើងនៅក្នុងគ្រាប់រ៉ុក្កែតដែលមានចលនា។ ដោយប្រើនាឡិការបស់គាត់ បន្ទាប់ពីការគណនាមួយចំនួន អ្នកសង្កេតការណ៍នេះនឹងកំណត់ថាល្បឿននៃពន្លឺ "ខាងក្រៅ" និង "ខាងក្នុង" នៅខាងក្នុងរ៉ុក្កែតសម្រាប់គាត់គឺស្មើនឹងល្បឿនធម្មតានៃពន្លឺ។ យោងទៅតាមទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង និងដោយគ្មានភាពផ្ទុយគ្នា ប្រសិនបើអ្នកមិនហៅនាឡិកាថា ធីកតាមពេលវេលា។

វានៅសល់ដើម្បីពិពណ៌នាអំពីការពិសោធន៍ទាំងនេះនៅក្នុងទម្រង់នៃ postulates ដាក់ postulates ទៅជាទម្រង់គណិតវិទ្យា ពីទម្រង់នេះ (ទម្រង់) សាងសង់សំណង់គណិតវិទ្យាក្នុងទម្រង់នៃទ្រឹស្តីនៃការពឹងផ្អែក ហើយបន្ទាប់មក: ជំនួសលទ្ធផលនៃការវាស់វែងដំបូងទៅជា ការសាងសង់នេះ ហើយប្រៀបធៀបទៅនឹងកម្រិតណាដែលលទ្ធផលដែលបានគណនាគឺផ្ទុយស្រឡះ ឬយល់ស្របជាមួយនឹងលទ្ធផលពិសោធន៍ដែលត្រូវគ្នា។

គ្រាន់តែ? មិនថាវាយ៉ាងម៉េចទេ! ជីតា Einstein បាននិយាយថា មានតែទ្រឹស្តីខ្លួនឯងប៉ុណ្ណោះ ឧទាហរណ៍ STR ដែលអាចឱ្យយើងវិនិច្ឆ័យនូវអ្វីដែលយើងសង្កេតឃើញពិតប្រាកដ និងអត្ថន័យអ្វីដែលគួរត្រូវបានផ្តល់ឱ្យចំពោះភាពផ្ទុយគ្នា ឬលទ្ធផលដែលបានសង្កេត។ នេះជារបៀបដែលប្រេងប្រែជាទម្រង់វិទ្យាសាស្ត្រ - ទ្រឹស្តីបិទដោយខ្លួនឯង។ តាមពិតទៅ ខ្ញុំមិនមានន័យថាទ្រឹស្តីខ្លួនឯងទេ (ផ្នែកគណិតវិទ្យារបស់វា) ប៉ុន្តែការបកស្រាយទស្សនវិជ្ជាពាក្យសំដីរបស់វា។

ប៉ុន្តែ​សូម​ទុក​រឿង​តូចតាច​នេះ​មួយ​ឡែក។ ប៉ុន្តែចុះយ៉ាងណាចំពោះអ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅ ដែលមិនមែននៅលើផ្ទៃផែនដី ប៉ុន្តែនៅចម្ងាយពីវា ពោលគឺវាលកម្លាំងរបស់ផែនដីលែងមានឥទ្ធិពលលើគាត់ទៀតហើយ។ នោះគឺវាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការសម្រេចបាននូវចំណុចនេះទាំងស្រុង សូម្បីតែនៅក្នុងភាពផ្ទុយគ្នា ប៉ុន្តែយើងម្តងទៀតបានលុបចោល "រឿងតូចតាច" ។ ជាការប្រសើរណាស់ អ្នកសង្កេតការណ៍នេះមានភាពខុសប្លែកគ្នារួចទៅហើយ មិនមែនជា "ចាន" របស់យើងទេ ហើយជាទូទៅ គាត់ដូចជាខ្ញុំ និងគាត់ ឥឡូវនេះគឺនៅខាងក្រៅសកម្មភាពនៃទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌនៃ SRT ។ ហើយគាត់នឹងកំណត់ថាល្បឿននៃជីពចរពន្លឺដែលបញ្ចេញមកលើផែនដី ហើយដឹកនាំក្នុងទិសដៅនៃចលនារបស់ផែនដីគឺស្មើនឹងល្បឿននៃចលនារបស់ផែនដី បូកនឹងល្បឿននៃជីពចរពន្លឺដែលទាក់ទងទៅនឹងផែនដីដែលកំពុងផ្លាស់ទី។ និយាយឱ្យសាមញ្ញ ល្បឿននៃចលនារបស់ផែនដី និងជីពចរពន្លឺដែលបញ្ចេញមកលើវា បូកបន្ថែមដោយគ្មានភាពផ្ទុយគ្នាណាមួយឡើយ។ មិនជឿខ្ញុំទេ? ជាការប្រសើរណាស់, ខ្ញុំមិនបានធ្វើការពិសោធន៍បែបនេះជាមួយអ្នកសង្កេតការណ៍អវកាសទេ។ ប៉ុន្តែអ្នកនៅទីនេះ គឺជាបញ្ហាខុសគ្នាទាំងស្រុង។ អ្នក​នៅ​ក្មេង​ជាង​ខ្ញុំ ហោះ​ទៅ​ក្នុង​លំហ​ជាមួយ​នឹង​ទ្រឹស្ដី​នៃ​ការ​ទាក់ទង​គ្នា ហើយ​ពិនិត្យ​មើល​សេចក្ដី​ថ្លែងការណ៍​របស់​ខ្ញុំ។

ជាទូទៅ ទ្រឹស្ដីនីមួយៗមានវិសាលភាពកំណត់ផ្ទាល់ខ្លួននៃការអនុវត្ត។ មិនមែនអ្វីៗទាំងអស់សមនឹងទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងទេ សូម្បីតែនៅក្នុងក្របខណ្ឌនៃភាពផ្ទុយគ្នារបស់វាក៏ដោយ។ នេះត្រូវបានសរសេរយ៉ាងល្អនៅក្នុងអត្ថបទ "Empirio-ការរិះគន់របស់ Mach និង Avenarius", Oleg Akimov

http://sceptic-ratio.narod.ru/po/mach.htm

ដោយ​មាន​ការ​អនុញ្ញាត​ពី​អ្នក ខ្ញុំ​នឹង​ផ្តល់​នូវ​សម្រង់​ខ្លីៗ​ពី​អត្ថបទ​នេះ។ ពួកវាទាក់ទងនឹងកម្លាំង Coriolis និង gyroscopes ដែលជាការបង្ហាញហួសពីវិសាលភាពនៃការពិចារណានៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃការទាក់ទងគ្នា ហើយគ្រាន់តែផ្ទុយពីភាពផ្ទុយគ្នានៅក្នុងសេចក្តីថ្លែងការណ៍របស់វាដែលថាគ្មានអ្វីអាចកំណត់បាននៅក្នុងប្រព័ន្ធផ្លាស់ទីដែលនឹងទាក់ទងនឹងចលនានេះទេ។ ប្រព័ន្ធ។ ដូច្នេះ៖

"ដោយការសង្កេតមើលលំហូរទឹកចូលទៅក្នុងរន្ធចំហរនៃអាងងូតទឹក អ្នកតែងតែអាចកំណត់ថាតើអឌ្ឍគោលណាមួយនៃផែនដីដែលអ្នកស្ថិតនៅ - ខាងជើងឬខាងត្បូង។ កម្លាំង Coriolis បង្វិលទឹកនៅជិតរន្ធនៅអឌ្ឍគោលខាងជើងតាមទ្រនិចនាឡិកា។ អឌ្ឍគោលខាងត្បូង - ច្រាសទ្រនិចនាឡិកា កម្លាំងដូចគ្នានៅអឌ្ឍគោលខាងជើងបង្ខំឱ្យទឹកទន្លេហូរទៅច្រាំងខាងស្តាំនៃឆានែល ហើយនៅអឌ្ឍគោលខាងត្បូង - ខាងឆ្វេង។

អ័ក្សនៃកំពូលជួសជុលទិសដៅតែមួយក្នុងលំហ។ ដើម្បីជួសជុលទីតាំងដាច់ខាតរបស់អ្នកនៅក្នុងលំហពិភពលោក អ្នកត្រូវយកកំពូលបី បង្វិលតាមអ័ក្សកាត់កែងគ្នាទាំងបី។ តាមរយៈការភ្ជាប់ពួកវាជាមួយនឹងរចនាសម្ព័ន្ធរឹង និងបំពាក់ឱ្យពួកគេជាមួយនឹងឧបករណ៍ចាប់សញ្ញាចាំបាច់ អ្នកទទួលបានឧបករណ៍មួយហៅថា gyroscope ដែលត្រូវបានប្រើសម្រាប់ការរុករកនាវាមុជទឹក យន្តហោះ និងយានអវកាស។ gyroscopes មេកានិចដែលជំរុញដោយម៉ូទ័រអេឡិចត្រិចអាចផ្តល់នូវការតំរង់ទិសនៃយន្តហោះស៊ីវិលនៅក្នុងលក្ខខណ្ឌអ័ព្ទ។

ពាក្យ "gyroscope" មិនមាននៅក្នុងវាក្យសព្ទរបស់ relativist ទេ អ្នកនឹងមិនអាចរកឃើញវានៅក្នុងទំព័រនៃសៀវភៅ relativism ទេ។ វា​នឹង​មើល​ទៅ​មិន​សមរម្យ និង​មិន​សមរម្យ​នៅ​ក្នុង​អត្ថបទ​របស់​ពួកគេ ដូច​ជា​ពាក្យ «អារក្ស» ក្នុង​ការ​អធិស្ឋាន​ដែល​ផ្ញើ​ទៅ​ព្រះ។ មនុស្សដែលនៅឆ្ងាយពីចំណេះដឹងនៃចិត្តវិទ្យានៃប្រជាជនមួយក្រុមធំបានសួរសំណួរថា "តើអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រទាំងអស់គួរតែដឹងពីតួនាទីរបស់ gyroscope ជាឧបករណ៍សម្រាប់កត់ត្រាទីតាំងដាច់ខាតនៅក្នុងលំហ ហេតុអ្វីបានជាពួកគេមិននិយាយអំពី វាមកពីនាយកដ្ឋាននៃសាកលវិទ្យាល័យ និងសាលារបស់ពួកគេ?

វានឹងមិនពិបាកសម្រាប់អ្នកក្នុងការឆ្លើយសំណួរនេះទេ ប្រសិនបើអ្នកស្រមៃថាខ្លួនអ្នកនៅក្នុងព្រះវិហារ។ សូម​ស្រមៃ​គិត​បន្ថែម​ទៀត​ថា​មាន​មនុស្ស​ម្នាក់​ស្រែក​ខ្លាំងៗ​ថា​៖ ​«​គ្មាន​ព្រះ​ទេ!»។ វា​មិន​ពិបាក​ទាយ​ទេ​ថា​តើ​អ្នក​បម្រើ​ក្នុង​សាសនាចក្រ និង​អ្នក​កាន់​សាសនា​គ្រឹស្ត​នឹង​មាន​ប្រតិកម្ម​យ៉ាង​ណា​ចំពោះ​ការ​លេងសើច​ដ៏​ក្លាហាន​នេះ។ ភាគច្រើនទំនងជានៅពេលក្រោយគាត់ចង់ចូលព្រះវិហាររបស់ព្រះ ពួកគេមិនអនុញ្ញាតឱ្យគាត់ចូលទេ។ ស្ថានភាពស្រដៀងគ្នានេះកើតឡើងនៅក្នុងប្រាសាទវិទ្យាសាស្ត្រ។ បើ​នរណា​ម្នាក់​នៅ​ទី​នោះ​ប្រកាស​ខ្លាំង​ៗ​ថា “អែងស្តែង​ខុស!” - បិសាចនេះនឹងត្រូវសន្លប់ភ្លាមៗ។

ហេតុអ្វីបានជារឿងនេះកើតឡើង តើមានអ្វីកើតឡើងចំពោះសហគមន៍វិទ្យាសាស្ត្រដែលធ្វើតាមការសន្និដ្ឋានរបស់បុគ្គលម្នាក់ច្រើនជាងរូបវិទ្យាចម្លែក? តើធ្វើដូចម្តេចដើម្បីពន្យល់ពីអាកប្បកិរិយារបស់មនុស្សរាប់លាននាក់ដែលមើលទៅដោយរីករាយនិងកោតសរសើរចំពោះ "សំលៀកបំពាក់ដ៏ស្រស់ស្អាតរបស់ស្តេច" ដែលតាមពិតមិនមានទេ? អ្នកក៏អាចសួរសំណួរប្រឆាំងនៅទីនេះផងដែរ។ ម្ដេច​ក៏​មិន​ធ្វើ​តាម​បុរស​ដែល​និយាយ​ថា មនុស្ស​ស្លាប់​ទាំង​អស់​នឹង​រស់​ឡើង​វិញ? ធ្វើម្តេចមិនធ្វើតាមព្រះអង្គដែលសន្យាថានឹងព្យាបាលជម្ងឺគ្រប់បែបយ៉ាង ហើយប្រទានមាសប្រាក់ឱ្យច្រើន ព្រះអង្គសន្យាថានឹងចិញ្ចឹមមនុស្សគ្រប់ៗគ្នា ធ្វើឱ្យគេមានសេចក្តីសុខ ផ្តល់សម្លៀកបំពាក់ និងទីជម្រកដល់មនុស្សគ្រប់រូប? ដូចគ្នាដែរ មនុស្សជឿលើរឿងនិទានអំពីការធ្វើដំណើរពេលវេលា ប្រហោងខ្មៅក្នុងចក្រវាឡ និងពហុវិមាត្រនៃសកលលោក។ គ្មាននរណាម្នាក់អាចទប់ទល់នឹងការល្បួងបែបនេះបានទេ។ ហ្វូង​មនុស្ស​នឹង​កម្ទេច​អ្នក​ណា​ដែល​ឈរ​នៅ​ក្នុង​ផ្លូវ​នៃ​សុបិន​ដ៏​សប្បាយ​របស់​ខ្លួន»។

មិនតែប៉ុណ្ណោះ។ ដូចដែល Kozma Prutkov ដ៏ឈ្លាសវៃបំផុតបាននិយាយថា "មនុស្សយកចិត្តទុកដាក់លើផលប្រយោជន៍របស់ពួកគេទាំងសងខាងនៃពិភពលោក" ។ មានចំណាប់អារម្មណ៍ត្រកូល ហើយមានការស្រាវជ្រាវលើបញ្ហានេះ។ មនុស្សដែលបានលះបង់ជីវិតរបស់ពួកគេចំពោះការស្រាវជ្រាវវិទ្យាសាស្ត្រ pseudo និងជិតស្និទ្ធនឹងអ្នកដែលមានអំណាចនឹងធ្វើអ្វីគ្រប់យ៉ាងដើម្បីកំទេចអ្នកណាម្នាក់ដែលចូលទៅក្នុងវិធីនៃភាពផ្ទុយគ្នានៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃការពឹងផ្អែកហើយក្នុងពេលតែមួយសុខុមាលភាពនិងកិត្យានុភាពរបស់ពួកគេ។ . ជាងនេះទៅទៀត ពួកគេថែមទាំងនឹងបញ្ចុះបញ្ចូលខ្លួនឯងអំពីភាពត្រឹមត្រូវ "បរិសុទ្ធ" របស់ពួកគេ និងពីភាពមិនច្បាស់លាស់នៃសកម្មភាពស៊ើបអង្កេតរបស់ពួកគេ ដើម្បីជាប្រយោជន៍ដល់ភាពផ្ទុយគ្នាដ៏ពិសិដ្ឋនៃ SRT ។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយខ្ញុំបដិសេធ - នេះមិនមែនជាប្រធានបទនៃអត្ថបទនេះទេ។

ជាទូទៅ ការពិសោធគំនិតដែលមិនសមហេតុផល ឬពាក់កណ្តាលស្ទាត់ជំនាញជាមួយនឹងគ្រាប់រ៉ុក្កែតដែលបានពិពណ៌នាខាងលើ មិនបង្ហាញ ឬបដិសេធអ្វីនោះទេ។ ចូរយើងស្រមៃមើលពីរគ្រាប់នៃពន្លឺនៅក្នុងរ៉ុក្កែតហោះ។ មានស្ថានភាពពីរដែលអាចកើតមាននៅទីនេះ៖ ល្បឿននៃកម្លាំងប្រឆាំងទាំងនេះគឺដូចគ្នា ឬខុសគ្នា។ ក្នុងករណីទី 1 ការបកស្រាយរបស់ TO ត្រូវបានអនុវត្តដោយអ្នកគាំទ្រនៃទ្រឹស្តីនេះហើយនៅក្នុងទីពីរ ចាំបាច់ត្រូវនិយាយអំពីតម្រូវការដើម្បីកំណត់វិសាលភាពនៃការអនុវត្តរបស់ TO ។ ប៉ុន្តែមានអំណះអំណាងមួយទៀតពីអ្នកគាំទ្រ TO៖ យើងមិនដឹងពីរបៀបកំណត់ល្បឿននៃពន្លឺក្នុងទិសដៅតែមួយទេ ដូច្នេះគ្មានចំណុចណាក្នុងការនិយាយអំពីល្បឿនដាច់ខាតនៃ counter-pulses ក៏ដូចជាជាទូទៅអំពី paradoxes នៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង។

អ្នកក៏អាចនិយាយអំពីល្បឿននៃពន្លឺដែលទាក់ទងទៅនឹងជីពចរនៃពន្លឺដែលកំពុងមកដល់។ ឬអំពីគ្រាប់រ៉ុក្កែតដែលកំពុងមកដល់ចំនួនពីរដែលផ្លាស់ទីនៅ 0.6 C ដែលជាល្បឿនទៅវិញទៅមក (សរុប) ដែលគួរតែតាមសុភវិនិច្ឆ័យ ប៉ុន្តែមិនមែនយោងទៅតាមព័ត៌មានបច្ចេកទេសទេ គឺធំជាង C (ល្បឿននៃពន្លឺថេរ)។ យើងក៏អាចនិយាយបានដែរថា ករណីស្រដៀងគ្នានេះត្រូវបានកត់ត្រាដោយតារាវិទូសម្រាប់ការហោះហើរបំណែកនៃវត្ថុអវកាសបន្ទាប់ពីការផ្ទុះរបស់វា។ ឬយើងអាចនិយាយអំពី Ehrenfest paradox ដែលឌីសបង្វិលក្នុងល្បឿនដ៏ធំសម្បើម ដូចដែលវាប្រែថាមិនខូចទ្រង់ទ្រាយ និងមិនរលាយបាត់ ផ្ទុយពីការបកស្រាយដែលមានស្រាប់របស់ TO ដែលភាពមិនស៊ីសង្វាក់គ្នាជាមួយនឹងការពិតនៅក្នុងទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងគឺដោយក្តីស្រលាញ់។ ហៅថា paradoxes ។

ប៉ុន្តែ... នេះជារឿងគ្មានប្រយោជន៍។ អ្នកគាំទ្រ TO មានអំណះអំណាងផ្ទាល់ខ្លួនរបស់ពួកគេ ដែលបង្កើតឡើងយ៉ាងល្អជាង 100 ឆ្នាំ។ ឧទាហរណ៍៖ ពិភពលោក​មិន​មែន​ជា​មនុស្ស​ធម្មតា​យល់​ឃើញ​នោះ​ទេ។ ឬ៖ ក្នុងស្ថានភាពខ្លះ ចាំបាច់ត្រូវបញ្ជាក់ឱ្យច្បាស់ពីនិយមន័យនៃពេលដំណាលគ្នានៃព្រឹត្តិការណ៍ ប៉ុន្តែមិនមែនជាការបកស្រាយរបស់នោះ។ ឬ៖ សម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ម្នាក់ៗ មានភាពជាក់ស្តែងផ្សេងគ្នា ដូច្នេះវាមិនមានបញ្ហានៃភាពមិនស៊ីគ្នានៃការពិតទាំងនេះ ក៏ដូចជាភាពផ្ទុយគ្នានៅក្នុងទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង។

វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការបញ្ចុះបញ្ចូលអ្នកជឿឬអ្នកគាំទ្រនៃការបកស្រាយ esoteric នៃទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងនិងភាពខុសគ្នានៃ TO ជាមួយនឹងអំណះអំណាងណាមួយ។

"គោលបំណង" សំខាន់នៃភាពខុសគ្នាជាច្រើននៃ SRT គឺដើម្បីបង្ហាញពីភាពផ្ទុយគ្នាខាងក្នុងនៃទ្រឹស្តី។ ប្រសិនបើទ្រឹស្ដីមួយធ្វើឱ្យការទស្សន៍ទាយអំពីបាតុភូតដែលផ្ទុយគ្នាទៅវិញទៅមក នោះបង្ហាញថាទ្រឹស្ដីនេះគឺខុស ដែលទាមទារឱ្យមានការកែប្រែឡើងវិញ។ ភាពផ្ទុយគ្នានៃ SRT គឺបានមកពីការពិសោធន៍គិត ពោលគឺការពិសោធន៍ស្រមើលស្រមៃដោយផ្អែកលើបទប្បញ្ញត្តិនៃទ្រឹស្តី។ ភាពផ្ទុយគ្នាមួយក្នុងចំណោមភាពផ្ទុយគ្នាទាំងនេះត្រូវបានចាត់ទុកថាត្រឹមត្រូវមួយក្នុងចំណោមភាពផ្ទុយគ្នាចាស់បំផុត - ភាពផ្ទុយគ្នា Ehrenfest នៃឆ្នាំ 1909 ដែលឥឡូវនេះត្រូវបានបង្កើតឡើងជាញឹកញាប់ថាជា "ការប្រៀបធៀបនៃកង់" ហើយដែលយោងទៅតាមអ្នកនិពន្ធជាច្រើននៅតែមិនមានការពន្យល់ឬដំណោះស្រាយដែលគួរឱ្យពេញចិត្ត។

អក្សរសិល្ប៍ផ្តល់នូវទម្រង់ផ្សេងៗគ្នាជាច្រើននៃ "ការប្រៀបធៀប" របស់ Ehrenfest ។ នៅទីនេះ ពាក្យ Paradox ត្រូវបានដាក់ក្នុងសញ្ញាសម្រង់ដោយចេតនា ចាប់តាំងពីនៅក្នុងកំណត់ចំណាំនេះ វានឹងត្រូវបានបង្ហាញថា Paradox ត្រូវបានបង្កើតឡើងជាមួយនឹងកំហុស ដោយផ្អែកលើសេចក្តីថ្លែងការណ៍ដែលសន្មតថាជាទ្រឹស្តីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ប៉ុន្តែវាមិនបង្កើត។ និយាយជាទូទៅ ទម្រង់ផ្សេងៗគ្នានៃពាក្យផ្ទុយអាចកាត់បន្ថយជាបីក្រុម៖

• នៅពេលដែលកង់បង្វិល កំណាត់បានខូចទ្រង់ទ្រាយ។
• វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការបង្វិលកង់ដែលធ្វើពីវត្ថុធាតុដើមរឹង។
• នៅពេលបង្វិលក្នុងល្បឿនពន្លឺ (គែម) កង់ចុះដល់ចំណុចមួយ ហើយបាត់ទៅវិញ។

រូបមន្តទាំងអស់នេះនៅក្នុងខ្លឹមសាររបស់ពួកគេគឺមានភាពជិតស្និទ្ធនឹងគ្នាទៅវិញទៅមកហើយនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយចំនួនត្រូវបានបញ្ចូលគ្នា។ ឧទាហរណ៍នៅក្នុងការងារ "ទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងនៅក្នុងបទបង្ហាញបឋម" រូបមន្តខាងក្រោមត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ:

ដំបូង កង់គឺគ្មានចលនា ហើយបន្ទាប់មកវាត្រូវបានបង្វិលយ៉ាងលឿន ដែលល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃគែមរបស់វាជិតដល់ល្បឿនពន្លឺ។ ក្នុងករណីនេះ ផ្នែកនៃគែម ... ​​ត្រូវបានខ្លី ... ខណៈពេលដែល "និយាយ" រ៉ាឌីកាល់ ... រក្សាប្រវែងរបស់វា (បន្ទាប់ពីទាំងអស់ មានតែវិមាត្របណ្តោយប៉ុណ្ណោះដែលជួបប្រទះការខ្លីទាក់ទងគ្នា ពោលគឺ វិមាត្រក្នុងទិសដៅនៃចលនា)។

អង្ករ។ ១.រូបភាព​នៃ​ភាព​ខុស​គ្នា​នៃ​កង់​នៅ​កន្លែង​ធ្វើ​ការ

ហើយបន្ទាប់មកដំណោះស្រាយចំពោះភាពផ្ទុយគ្នាដែលបានបង្កើតត្រូវបានផ្តល់ឱ្យ:

នៅពេលដែលកង់ស្ថានីដំបូងត្រូវបានដាក់ចូលទៅក្នុងការបង្វិលយ៉ាងលឿន គែមរបស់វាមានទំនោរខ្លី ហើយចំនុចរបស់វាមានទំនោររក្សាប្រវែងថេរ។ និន្នាការទាំងនេះមួយណានឹងឈ្នះ អាស្រ័យទាំងស្រុងលើលក្ខណៈសម្បត្តិមេកានិកនៃគែម និងកំណាត់។ ប៉ុន្តែ​នឹង​មិន​មាន​ការ​កាត់​គែម​ខ្លី​ដោយ​គ្មាន​ការ​កាត់​រាង​ជា​សមាមាត្រ​នៃ​កំណាត់​នោះ​ទេ (លុះ​ត្រា​តែ​កង់​មាន​រាង​ជា​ផ្នែក​ស្វ៊ែរ)។ ជាក់ស្តែង តាមទស្សនៈជាមូលដ្ឋាន គ្មានអ្វីនឹងផ្លាស់ប្តូរទេ ទោះបីជាកង់និយាយត្រូវបានជំនួសដោយថាសរឹងក៏ដោយ។

ខ្លឹមសារនៃដំណោះស្រាយ ដូចដែលយើងឃើញគឺថា ទាំងកំណាត់នឹងត្រូវតែរួញ ឬគែមនឹងលាតសន្ធឹង អាស្រ័យលើភាពរឹងរបស់សម្ភារៈ។ តាមមើលទៅ ប្រសិនបើសម្ភារៈមានភាពដូចគ្នា ការកន្ត្រាក់នឹងទៅវិញទៅមក៖ ទាំងកំណាត់ និងគែមនឹងចុះកិច្ចសន្យា ប៉ុន្តែក្នុងកម្រិតតិចជាង។

ភាពស្រដៀងគ្នានៃកង់នៅក្នុងកំណែរបស់ Ehrenfest ត្រូវបានផ្តល់ឱ្យនៅក្នុងការងារ "កំហុស Poincaré ដែលមិនបានកែតម្រូវនិងការវិភាគនៃ SRT"៖

ពិចារណាលើថាសរឹងដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្សរបស់វា។ សូមឱ្យល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃគែមរបស់វាប្រៀបធៀបតាមលំដាប់លំដោយទៅនឹងល្បឿនពន្លឺ។ យោងតាមទ្រឹស្ដីពិសេសនៃទំនាក់ទំនង ប្រវែងនៃគែមនៃថាសនេះគួរតែឆ្លងកាត់ការកន្ត្រាក់ Lorentz ...

មិនមានការកន្ត្រាក់ Lorentz ក្នុងទិសដៅរ៉ាឌីកាល់ទេដូច្នេះកាំនៃឌីសត្រូវតែរក្សាប្រវែងរបស់វា។ ជាមួយនឹងការខូចទ្រង់ទ្រាយបែបនេះ ឌីសតាមបច្ចេកទេសមិនអាចមានរាងសំប៉ែតទៀតទេ។

ល្បឿនមុំនៃការបង្វិលថយចុះជាមួយនឹងការកើនឡើងចម្ងាយពីអ័ក្សនៃការបង្វិល។ ដូច្នេះ ស្រទាប់ដែលនៅជាប់គ្នានៃឌីសគួរតែរុញទាក់ទងគ្នាទៅវិញទៅមក ហើយឌីសខ្លួនឯងនឹងជួបប្រទះការខូចទ្រង់ទ្រាយ។ ថាសគួរតែដួលរលំតាមពេលវេលា។

ការបកស្រាយគួរកត់សំគាល់គឺជាក់លាក់ណាស់៖ ការបំផ្លិចបំផ្លាញមិនត្រូវបានផ្សារភ្ជាប់ជាមួយនឹងការបង្ហាប់នៃស្រទាប់ខាងក្នុងឬបន្ទះនោះទេប៉ុន្តែជាមួយនឹងការពត់កោងនិងរមួលរបស់វា។ អ្នកនិពន្ធមិនពន្យល់ពីហេតុផលសម្រាប់ការកើតឡើងនៃភាពខុសគ្នានៃល្បឿនមុំទេ ដោយយោងទៅ Ehrenfest ហើយគ្រាន់តែបន្ថែមថា:

ញាតិវង្សខ្លួនឯងមិនអាចផ្តល់ការពន្យល់ណាមួយអំពីមូលហេតុរូបវន្ត ទាំងដើម្បីពន្យល់សម្មតិកម្ម ឬពន្យល់ពីភាពផ្ទុយគ្នានោះទេ។

ទោះយ៉ាងណាក៏ដោយ នេះគឺជាការពិពណ៌នាតែមួយគត់នៃឥទ្ធិពលនៃការបង្វិលថាសដែលខ្ញុំបានឆ្លងកាត់នៅលើអ៊ីនធឺណិតក្នុងអំឡុងពេលមើលយ៉ាងរហ័ស។

វិគីភីឌា ពិពណ៌នាអំពីភាពផ្ទុយគ្នាដូចតទៅ ដោយដកស្រង់នៅក្នុងអត្ថបទ តំណភ្ជាប់ទៅកាន់សព្វវចនាធិប្បាយរបស់កុមារ៖

ពិចារណារង្វង់ (ឬស៊ីឡាំងប្រហោង) ដែលបង្វិលជុំវិញអ័ក្សរបស់វា។ ចាប់តាំងពីល្បឿននៃធាតុនីមួយៗនៃរង្វង់ត្រូវបានដឹកនាំដោយ tangential វា (រង្វង់) គួរតែជួបប្រទះការកន្ត្រាក់ Lorentzian ពោលគឺទំហំរបស់វាចំពោះអ្នកសង្កេតខាងក្រៅគួរតែមើលទៅតូចជាងប្រវែងរបស់វា។

រង្វង់រឹងនៅស្ថានីដំបូង បន្ទាប់ពីដកថយ ត្រូវតែកាត់បន្ថយកាំរបស់វាដោយចៃដន្យ ដើម្បីរក្សាប្រវែងរបស់វា។

យោងតាមការវែកញែករបស់ Ehrenfest រាងកាយរឹងពិតប្រាកដមិនអាចដាក់ចូលទៅក្នុងចលនាបង្វិលបានទេ ព្រោះមិនគួរមានការបង្ហាប់ Lorentz ក្នុងទិសដៅរ៉ាឌីកាល់នោះទេ។ អាស្រ័យហេតុនេះ ថាសដែលមានរាងសំប៉ែតនៅពេលសម្រាក ត្រូវតែផ្លាស់ប្តូររូបរាងរបស់វានៅពេលមិនបត់។

នៅទីនេះការបង្ហាញមួយផ្សេងទៀតនៃភាពផ្ទុយគ្នាត្រូវបានចង្អុលបង្ហាញដោយយោងទៅ Ehrenfest: ថាសរឹងទាំងស្រុងមិនអាចត្រូវបានគេនាំយកមកក្នុងការបង្វិលទាល់តែសោះ។ ការបកស្រាយស្រដៀងគ្នានេះត្រូវបានផ្តល់ឱ្យនៅក្នុង "សព្វវចនាធិប្បាយសម្រាប់កុមារ" ដែលនៅក្នុងវេនសំដៅទៅលើការងារដើមរបស់ Ehrenfest - កំណត់ចំណាំខ្លី "ចលនាបង្វិលឯកសណ្ឋាននៃសាកសពនិងទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនង" ពីឆ្នាំ 1909៖

ចំណាំមានសេចក្តីថ្លែងការណ៍ផ្ទុយស្រឡះ៖ ស៊ីឡាំងរឹង (ឬឌីស) មិនអាចដាក់ចូលទៅក្នុងចលនាបង្វិលយ៉ាងលឿនជុំវិញអ័ក្សកណ្តាលបានទេ បើមិនដូច្នេះទេ ភាពផ្ទុយគ្នាកើតឡើងជាមួយទ្រឹស្តីផ្នែកនៃទំនាក់ទំនង។ ជាការពិត អនុញ្ញាតឱ្យឌីសបែបនេះបង្វិល នោះរង្វង់របស់វានឹងថយចុះដោយសារតែការកន្ត្រាក់របស់ Lorentzian ហើយកាំនៃឌីសនឹងនៅថេរ... ក្នុងករណីនេះ សមាមាត្រនៃរង្វង់នៃឌីសទៅនឹងអង្កត់ផ្ចិតរបស់វាលែងស្មើគ្នាទៀតហើយ។ ទៅលេខ n ។ ការពិសោធន៍គំនិតនេះគឺជាខ្លឹមសារនៃ Ehrenfest paradox ។

នៅទីនេះ គេអាចនិយាយបានថា គឺជារូបមន្តមូលដ្ឋានដែលទទួលយកជាទូទៅនៃ Ehrenfest paradox ដែលខុសពីការបង្កើតទូទៅនៃ wheel paradox។ វាលែងនិយាយអំពីការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃឌីស ឬបន្ទះកង់។ ថាសនឹងនៅតែគ្មានចលនា។

តោះធ្វើការពិសោធន៍ជាមួយឌីស។ យើងនឹងបង្វិលវាបន្តិចម្តង ៗ បង្កើនល្បឿន។ ទំហំថាស ... នឹងថយចុះ; លើសពីនេះទៀតថាសនឹងខូចទ្រង់ទ្រាយ។ នៅពេលដែលល្បឿនបង្វិលឈានដល់ល្បឿនពន្លឺ វានឹងបាត់ទៅវិញ។ ហើយ​នឹង​ទៅ​ណា?...

ថាសគួរត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយនៅពេលបង្វិលដូចបង្ហាញក្នុងរូប។

នោះគឺដូចខាងលើ ការសន្និដ្ឋានត្រូវបានធ្វើឡើងអំពីការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃកំណាត់ ខណៈពេលដែលជាក់ស្តែង វាត្រូវបានសន្មត់ថា ភាពរឹងនៃគែមលើសពីភាពបត់បែននៃកំណាត់។

ជាចុងក្រោយ ដើម្បីរកឱ្យឃើញនូវទម្រង់ណាមួយនៃពាក្យប្រៀបធៀបដែលត្រូវនឹងអ្នកនិពន្ធ យើងនឹងផ្តល់ការពិពណ៌នាអំពីភាពផ្ទុយគ្នា ដូចដែលវាត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅក្នុងការងារដែលបានលើកឡើងរបស់ Ehrenfest ។ សម្រង់​ខាងក្រោម​ជា​ខ្លឹមសារ​ទាំងមូល​នៃ​កំណត់​ត្រា​សង្ខេប​នោះ៖

និយមន័យទាំងពីរនៃភាពរឹងមិនពេញលេញគឺ - ប្រសិនបើខ្ញុំយល់បានត្រឹមត្រូវ - សមមូល។ ដូច្នេះវាគ្រប់គ្រាន់ហើយក្នុងការចង្អុលបង្ហាញពីប្រភេទចលនាសាមញ្ញបំផុត ដែលនិយមន័យដំបូងនេះនាំឱ្យមានភាពផ្ទុយគ្នារួចហើយ ពោលគឺការបង្វិលឯកសណ្ឋានជុំវិញអ័ក្សថេរ។

តាមការពិត ឧបមាថាមិនមានស៊ីឡាំងរឹង C ដែលមានកាំ R និងកម្ពស់ H។ អនុញ្ញាតឱ្យវាត្រូវបាននាំចូលទៅក្នុងការបង្វិលបន្តិចម្តងៗជុំវិញអ័ក្សរបស់វា ដែលបន្ទាប់មកកើតឡើងក្នុងល្បឿនថេរ។ ចូរហៅ R" កាំដែលកំណត់លក្ខណៈស៊ីឡាំងនេះពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានី។ បន្ទាប់មកតម្លៃនៃ R" ត្រូវតែបំពេញតម្រូវការផ្ទុយគ្នាពីរ៖

ក) បរិមាត្រនៃស៊ីឡាំងបង្វិលគួរតែថយចុះបើប្រៀបធៀបទៅនឹងស្ថានភាពសម្រាក៖

2πR< 2πR,

ចាប់តាំងពីធាតុនីមួយៗនៃរង្វង់បែបនេះផ្លាស់ទីក្នុងទិសដៅនៃតង់សង់ជាមួយនឹងល្បឿន R"ω;

ខ) ល្បឿនភ្លាមៗនៃធាតុណាមួយនៃកាំគឺកាត់កែងទៅនឹងទិសដៅរបស់វា។ នេះមានន័យថាធាតុនៃកាំមិនឆ្លងកាត់ការកន្ត្រាក់ណាមួយទេបើប្រៀបធៀបទៅនឹងស្ថានភាពដែលនៅសល់។

វាធ្វើតាមនោះ។

មតិយោបល់។ ប្រសិនបើយើងសន្មត់ថាការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃធាតុកាំនីមួយៗត្រូវបានកំណត់មិនត្រឹមតែដោយល្បឿនភ្លាមៗនៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញប៉ុណ្ណោះទេប៉ុន្តែក៏ដោយល្បឿនមុំភ្លាមៗនៃធាតុនេះ នោះវាចាំបាច់ដែលមុខងារពិពណ៌នាអំពីការខូចទ្រង់ទ្រាយមានបន្ថែមលើ ល្បឿននៃពន្លឺ c, ថេរវិមាត្រសកលមួយផ្សេងទៀត ឬវាគួរតែរួមបញ្ចូលការបង្កើនល្បឿននៃចំណុចកណ្តាលនៃទំនាញរបស់ធាតុ។

ដូចដែលយើងឃើញ យ៉ាងហោចណាស់នៅក្នុងកំណែរបស់អ្នកនិពន្ធដើម ភាពផ្ទុយគ្នាមិនទាក់ទងនឹងរូបធាតុរឹងពិតប្រាកដនោះទេ។ គ្មានអ្វីត្រូវបាននិយាយអំពីការ curling ស្រទាប់។ គ្មានអ្វីអំពីថាស "បាត់" ទេ។ ប្រហែលជាការពង្រីកគំនិតដើមទាំងអស់នេះត្រូវបានបង្កើតឡើងនៅកន្លែងណាមួយនៅក្នុងស្នាដៃបន្តបន្ទាប់របស់ Ehrenfest ប៉ុន្តែសូមទុកវាទាំងអស់ទៅឱ្យមនសិការរបស់អ្នកនិពន្ធដែលបានដកស្រង់៖ ពួកគេមិនបានផ្តល់ឯកសារយោងដែលអាចផ្ទៀងផ្ទាត់បានចំពោះសេចក្តីថ្លែងការណ៍របស់ពួកគេទេ។ ដូច្នេះ យើងអាចពិចារណាដោយសមហេតុផល៖

ទេវកថានៃ Paradox របស់ Ehrenfest

ចូរយើងពិចារណាប្រសិនបើអាចធ្វើទៅបាន កំណែទំនើបនៃពាក្យផ្ទុយដែលបានបង្ហាញនៅដើមអត្ថបទ។ ភាពសាមញ្ញបំផុត និងជាក់ស្តែង កំណែដែលរីករាលដាលបំផុតគឺ "ភាពផ្ទុយគ្នានៃកង់" ដែលតាមដែលអ្នកឃើញ ភាពផ្ទុយគ្នាដែលបានបង្កើតឡើងក្នុងឆ្នាំ 1909 ដោយ Ehrenfest ស្របគ្នានឹងវិសាលភាពដ៏អស្ចារ្យបំផុត។ តាមពិតទៅ ភាពផ្ទុយគ្នា Ehrenfest គឺដូចគ្នាបេះបិទទៅនឹងភាពផ្ទុយគ្នានៃកង់។

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយដំបូងយើងនឹងពិនិត្យមើលកំណែខ្លាំងរបស់វា។ នេះគឺជាកំណែដែលកំណាត់ ឬផ្នែកខាងក្នុងនៃកង់មិនបង្វិលទាល់តែសោះ។ ក្នុង​ករណី​នេះ យើង​នឹង​លុប​ចោល​ការ​សង្ស័យ​ថា​តើ​កំណាត់​នោះ​ចុះ​កិច្ចសន្យា​ឬ​អត់។ "កង់" បែបនេះ ដូចដែលអ្នកប្រហែលជាស្មាន មើលទៅដូចជាស៊ីឡាំងដែលមានជញ្ជាំងស្តើង ឬរង្វង់ស្តើងដែលដាក់នៅលើអ័ក្សក្រាស់។ ដំណោះស្រាយចំពោះ "ភាពផ្ទុយគ្នា" នេះគឺជាក់ស្តែង។ ហើយម្តងទៀតដូចខាងលើ ពាក្យថា "paradox" ត្រូវបានដាក់ក្នុងសញ្ញាសម្រង់នៅទីនេះតែមួយគត់សម្រាប់ហេតុផលថា តាមពិតទៅ នេះមិនមែនជាការប្រៀបធៀបទេ ប៉ុន្តែជាការស្រមើស្រមៃ - ការស្រមើលស្រមៃ។ ទ្រឹស្ដីពិសេសនៃការទាក់ទងគ្នាពិពណ៌នាអំពីអាកប្បកិរិយារបស់កង់បែបនេះដោយមិនមានការផ្ទុយគ្នាណាមួយឡើយ។ ជាការពិតណាស់តាមទស្សនៈនៃអ័ក្សថេរ "គែម" នៃកង់ជួបប្រទះការកន្ត្រាក់ Lorentzian កំឡុងពេលបង្វិលដែលនាំឱ្យមានការថយចុះនៃអង្កត់ផ្ចិតរបស់វា។ តាមទស្សនៈនេះ កង់នឹងផ្ទុះ ឬវានឹងបង្រួមអ័ក្ស ច្របាច់ចេញស្នាមរន្ធនៅលើវា ឬដោយការបត់បែនគ្រប់គ្រាន់ ចិញ្ចៀននឹងលាតសន្ធឹង។ ក្នុងករណីនេះ អ្នកសង្កេតខាងក្រៅនឹងមិនកត់សម្គាល់ការផ្លាស់ប្តូរណាមួយឡើយ បើទោះបីជារង្វង់កង់ត្រូវបានបង្វិលរហូតដល់ល្បឿនពន្លឺក៏ដោយ៖ ដរាបណាសម្ភារៈរបស់កង់មានភាពបត់បែនគ្រប់គ្រាន់។

ឥឡូវនេះសូមបន្តទៅប្រព័ន្ធយោងកង់។ ជាក់ស្តែង វាមិនអាចទៅរួចទេក្នុងការភ្ជាប់ស៊ុមដែលនៅសល់ទៅនឹងកង់ទាំងមូល ព្រោះវ៉ិចទ័រល្បឿននៃចំនុចត្រូវបានដឹកនាំក្នុងទិសដៅផ្សេងៗគ្នា។ នៅពេលសម្រាក វាអាចមានចំណុចតែមួយគត់ប៉ះផ្ទៃស្ថានីក្នុងពេលតែមួយ។ វាច្បាស់ណាស់ថាកង់ "ស្ថានី" នេះគ្រាន់តែជាកង់វិលលើផ្ទៃស្ថានី។ អ្វីដែលយើងអាចនិយាយបានអំពីវាគឺថាល្បឿននៃមជ្ឈមណ្ឌលរបស់វាគឺស្មើនឹងពាក់កណ្តាលល្បឿននៃធាតុនៅលើកំពូល។ ប៉ុន្តែ​ការ​កត់សម្គាល់​នេះ​រំឮក​នឹក​ស្មាន​មិន​ដល់​ភ្លាមៗ​អំពី​ភាព​ចម្លែក​ដែល​បាន​ពិភាក្សា​រួច​ទៅ​ហើយ​នោះ​គឺ​ភាព​ខុស​គ្នា​នៃ​អ្នក​ដឹកជញ្ជូន។ ពិតហើយ ក្នុងសេចក្តីប្រមាទនោះ ក៏មាន ៣ ចំណុចដែរ គឺ៖ ឥតចលនា; កំពូលមួយផ្លាស់ទីក្នុងល្បឿនជាក់លាក់មួយ និងកណ្តាលផ្លាស់ទីនៅពាក់កណ្តាលល្បឿនកំពូល។ តើអ្វីអាចជារឿងធម្មតារវាងកង់ និងឧបករណ៍បញ្ជូន?

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយសូមពិនិត្យមើលឱ្យកាន់តែច្បាស់។ សូមក្រឡេកមើលកង់នៅមុំមួយទៅអ័ក្សរបស់វា។ មុំនេះកាន់តែធំ កង់កាន់តែ "រាបស្មើ" ដោយយកទម្រង់ជារាងពងក្រពើដែលមើលទៅស្រដៀងនឹងឧបករណ៍បញ្ជូន។

អង្ករ។ ២.ប្រសិនបើអ្នកក្រឡេកមើលកង់ពីមុំខ្ពស់ វាមើលទៅដូចជាពងក្រពើ។ រង្វង់នៃបន្ទាត់ក្រាស់គឺជាផ្ទៃខាងក្រៅនៃអ័ក្សកង់។ រង្វង់នៃបន្ទាត់ស្តើងគឺជារង្វង់បង្វិល (កង់)

ទោះបីជានៅលើឧបករណ៍បញ្ជូនលទ្ធផលខ្សែក្រវ៉ាត់ - គែមកង់ផ្លាស់ទីតាមគន្លងរាងអេលីបក៏ដោយយើងអាចពិចារណា "ការព្យាករណ៍" នៃគែមនេះនៅលើអ័ក្សផ្ដេក។ ក្នុងករណីនេះយើងទទួលបានភាពស្រដៀងគ្នាដែលអាចទទួលយកបានទាំងស្រុងនៃបញ្ហាខ្សែក្រវ៉ាត់ conveyor និងដំណោះស្រាយជាក់ស្តែងរបស់វា:

ក្នុងករណីទាំងពីរ ទាំងពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពនៃធ្នឹម (គ្រែ) និងពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពនៃ ... កាសែត លទ្ធផលនឹងមានភាពតានតឹងនៅក្នុងកាសែត ដែលនាំទៅដល់ការខូចទ្រង់ទ្រាយ ... នៃគ្រែ ឬ ការខូចទ្រង់ទ្រាយ ... នៃកាសែត។ អាស្រ័យលើលក្ខខណ្ឌដំបូង: ដែលនឹងត្រូវបានផ្តល់ឱ្យកាន់តែប្រើប្រាស់បានយូរ។ ភាពផ្ទុយគ្នានៃអ្នកដឹកជញ្ជូនបានប្រែក្លាយទៅជាការស្រមើស្រមៃ និងជាក់ស្តែង។

គែមកង់ដែលអាចមើលឃើញជាខ្សែក្រវ៉ាត់ conveyor ដូចជានៅក្នុងបញ្ហានៃ conveyor មួយនឹងរួញដែលជៀសមិនរួចនាំឱ្យមានការប្រេះឆាឬការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃអ័ក្សរបស់វាដែលនៅមុំដែលបានជ្រើសរើសមើលទៅដូចជាគ្រែ conveyor ។ វាច្បាស់ណាស់ថា អ័ក្សអាចត្រូវបានបែងចែក ពោលគឺមានកំណាត់ ដែលដូចជាអ័ក្សរឹង នឹងត្រូវបានខូចទ្រង់ទ្រាយ ប្រសិនបើគែមប្រែជាខ្លាំងជាង។

ដូច្នេះកំណែនៃ "ការប្រៀបធៀប" នៃកង់ដែលមានគែមស្តើង និងអ័ក្សថេរមិនមែនជាការប្រៀបធៀបទេ ចាប់តាំងពីទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនងបង្កើតការព្យាករណ៍ជាប់លាប់អំពីវា។

ឥឡូវនេះសូមបន្តទៅថាសរឹង។ ជាងនេះទៅទៀត យើងនឹងពិចារណាថាវារឹងមាំទាំងស្រុង ពោលគឺយើងនឹងពិចារណាកំណែនៃភាពស្រដៀងគ្នារបស់ Ehrenfest អំពីភាពមិនអាចទៅរួចនៃការបង្វិលថាសបែបនេះ។

ចូរយើងស្រមៃមើលថាសជារង្វង់ផ្ចិតដែលដាក់នៅពីលើគ្នា - rims មានកម្រាស់តូចល្មម ហើយភ្ជាប់យ៉ាងតឹងរ៉ឹងទៅគ្នាទៅវិញទៅមក។ ចូរយើងសម្គាល់កាំនៃគែម Ri នីមួយៗ។ រង្វង់នៃគែមនីមួយៗគឺ 2πRi។ ឧបមាថាយើងបានគ្រប់គ្រងដើម្បីបង្វិលថាស។ ល្បឿនមុំរបស់ឌីស ω គឺដូចគ្នាសម្រាប់ចំណុចនីមួយៗនៃឌីស ហើយកំណត់ល្បឿនលីនេអ៊ែរនៃគែមជាក់លាក់នីមួយៗនៃឌីស។ នៅទីនេះយើងបដិសេធយ៉ាងខ្លាំងចំពោះគំនិតនៃការបង្វិលថាគ្មានមូលដ្ឋាន។ ល្បឿនតង់សង់នៃចំណុចនីមួយៗនៅលើគែម vi = ωRi ។ រង្វង់កាត់បន្ថយនៃគែមនីមួយៗត្រូវបានកំណត់ដោយប្រើសមីការ Lorentz៖

អិល= 2π R i1 − ω ២R2i−−−−−−−−√ លី = 2πRi1−ω2Ri2

នៅទីនេះយើងកំពុងពិចារណាបញ្ហានៅក្នុងប្រព័ន្ធនៃឯកតាដែលល្បឿននៃពន្លឺ c = 1 ។ ពិចារណារឹមពីរ: ខាងក្រៅជាមួយ R0 និងមួយនៃខាងក្នុង - R1 អនុញ្ញាតឱ្យ R1 = kR0 ដែល k = 0 .. ។ .១. ពីសមីការ (១) យើងទទួលបាន៖

អិល ១= 2 π k R01 − ω ២k ២R 20−−−−−−−−−√ អិល ០= 2π R01 − ω ២R 20−−−−−−−−√ L1=2πkR01−ω2k2R02L0=2πR01−ω2R02

នៅពេលដែលថាស "បន្ធូរបន្ថយ" គែមទាំងពីរនេះកាត់បន្ថយប្រវែងរបស់វា។ ដូច្នេះកាំនៃរង្វង់ថ្មីរបស់ពួកគេនឹងមានៈ

លីត្ររ 1 ω= អិល ១2π= គ R01 − ω ២k ២R 20−−−−−−−−−√ រ 0 ω = អិល ០2π= R01 − ω ២R 20−−−−−−−−√ lR1ω=L12π=kR01−ω2k2R02R0ω=L02π=R01−ω2R02

សមាមាត្រនៃគែមរ៉ាឌីបន្ទាប់ពីការបង្វិលគឺស្មើនឹង៖

រ 1 ωរ 0 ω = k R01 − ω ២k ២R 20−−−−−−−−−√ R01 − ω ២R 20−−−−−−−−√ = គ 1 − ω ២k ២R 201 − ω ២R 20−−−−−−−−−−√ R1ωR0ω=kR01−ω2k2R02R01−ω2R02=k1−ω2k2R021−ω2R02

កន្សោមនេះបង្ហាញថាសមាមាត្រនៃកាំនៃស្រទាប់ជាប់គ្នាអាស្រ័យលើល្បឿនបង្វិល។ យើងគួរចាប់អារម្មណ៍លើអ្វីដែលល្បឿនបង្វិលអាចមាន ដូច្នេះរ៉ាឌីដែលខុសគ្នាដោយកត្តា k ក្នុងស្ថានភាពស្ថានី ក្លាយជាស្មើគ្នាបន្ទាប់ពីបង្វិល។ ជាក់ស្តែង នេះនឹងជាល្បឿនអតិបរមា ដែលបន្ទាប់មកស្រទាប់នឹង "វារ" ទៅលើគ្នាទៅវិញទៅមក។ ចូរយើងគណនាសមាមាត្រនេះសម្រាប់លក្ខខណ្ឌដែលបានបញ្ជាក់៖

រ 1 ωរ 0 ω = គ 1 − ω ២k ២R 201 − ω ២R 20−−−−−−−−−−√ = 1 R1ωR0ω=k1−ω2k2R021−ω2R02=1

ដើម្បីអោយកាន់តែច្បាស់ សូមបោះបង់ចោលសមភាពខាងឆ្វេង៖

k 1 − ω ២k ២R 201 − ω ២R 20−−−−−−−−−−√ = 1 k1−ω2k2R021−ω2R02=1

ចែកអ្វីៗទាំងអស់ដោយ k

1 − ω ២k ២R 201 − ω ២R 20−−−−−−−−−−√ = 1 គ 1−ω2k2R021−ω2R02=1k

យើងដាក់ជ្រុងទាំងពីរនៃសមភាព

1 − ω ២k ២R 201 − ω ២R 20= 1 k ២ 1−ω2k2R021−ω2R02=1k2

ការកម្ចាត់ទម្រង់ប្រភាគ

k ២− ω ២k ៤R 20= 1 − ω ២R 20 k2−ω2k4R02=1−ω2R02

យើងផ្លាស់ទីពាក្យជាមួយរ៉ាឌីទៅខាងឆ្វេង ហើយពាក្យដោយគ្មានរ៉ាឌីទៅខាងស្តាំ

ω ២R 20− k ៤ω ២R 20= 1 − k ២ω2R02−k4ω2R02=1−k2

ការប្រមូលសមាជិកស្រដៀងគ្នា

ω ២R 20(1 − k ៤) = 1 − k ២ω2R02(1−k4)=1−k2

យើងសរសេរសមីការឡើងវិញជាដំណោះស្រាយសម្រាប់ពាក្យដែលមានកាំ

ω ២R 20= 1 − k ២1 − k ៤ω2R02=1−k21−k4

យើងឃើញថានៅផ្នែកខាងស្តាំនៃសមភាពមានលក្ខខណ្ឌដែលអាចកាត់បន្ថយបាន។

ω ២R 20= 1 − k ២(1 − k ២) (1 + k ២) ω2R02=1−k2(1−k2)(1+k2)

តោះខ្លី

ω ២R 20= 1 1 + k ២ω2R02=11+k2

ជំនួសល្បឿនមុំជាមួយល្បឿនលីនេអ៊ែរ

v 20= 1 1 + k ២ v02=11+k2

ស្រង់ឫស និងស្វែងរកតម្លៃល្បឿន

v ០= 1 1 + k ២−−−−−√ v0=11+k2

ចំនុចប្រសព្វអាចចាប់ផ្តើមរវាងស្រទាប់ដែលនៅជាប់គ្នា ដែលស្ទើរតែ k = 1 ។ ចំនុចប្រសព្វកើតឡើងក្នុងល្បឿននៃគែមខាងក្រៅ៖

v ០= 1 1 + 1 −−−−√ = 1 2 –√ = 2 –√ 2 ≈ 0 , 7 v0=11+1=12=22≈0.7

ទីមួយ នេះមានន័យថាការសន្មត់របស់យើងអំពីលទ្ធភាពនៃការបង្វិលថាសបានប្រែទៅជាត្រឹមត្រូវ។ ទីពីរ យើងរកឃើញថាស្រទាប់គែមស្តើងគ្មានដែនកំណត់ពីរដែលនៅជាប់គ្នានឹងរុញច្រានគ្នាទៅវិញទៅមកលុះត្រាតែល្បឿនរបស់វាលើសពី 0.7 ដងនៃល្បឿនពន្លឺ។ ហើយនេះ មានន័យថា នៅពេលដែលដកថយ គែមនីមួយៗកាត់បន្ថយទាំងប្រវែងនៃរង្វង់របស់វា និងកាំដែលត្រូវគ្នា។ ដូច្នេះហើយ នៅទីនេះ យើងរកឃើញការយល់ខុសមួយទាក់ទងនឹងការកាត់បន្ថយផ្នែកនៃកង់បង្វិល។ អ្នក​និពន្ធ​ទាំង​អស់ ពេល​បង្កើត​ពាក្យ​ប្រឌិត បញ្ជាក់​យ៉ាង​ច្បាស់​ថា រីម​ចុះ​កិច្ចសន្យា ប៉ុន្តែ​ពាក្យ​នោះ​មិន​ធ្វើ​ទេ។ យើងបានរកឃើញថា ផ្ទុយទៅវិញ គែមនីមួយៗ ស្រទាប់ស្តើងនីមួយៗនៃកង់ចុះកិច្ចសន្យា និងកាត់បន្ថយកាំរបស់វា។ អាស្រ័យហេតុនេះ វាមិនការពារការកន្ត្រាក់នៃស្រទាប់នោះទេ គែមដែលមានទីតាំងនៅពីលើវា។ នៅក្នុងវិធីដូចគ្នា, ស្រទាប់, rim, ដែលមានទីតាំងស្ថិតនៅខាងក្រោមវាមិនជ្រៀតជ្រែកជាមួយនឹងការបង្ហាប់ផ្ទាល់ខ្លួនរបស់វា។ ចាប់តាំងពីគែមដែលបានពិចារណាទាំងអស់រួមគ្នាបង្កើតជាថាសកង់រឹង កង់នេះទាំងមូលមិនជួបប្រទះការខូចទ្រង់ទ្រាយខាងក្នុងណាមួយដែលការពារការបង្ហាប់របស់វា។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍របស់អ្នកនិពន្ធទាំងអស់ រួមទាំងអ្នកនិពន្ធនៃ Paradox Ehrenfest គឺខុស៖ កាំនៃកង់នឹងថយចុះដោយគ្មានឧបសគ្គណាមួយឡើយ៖

ធាតុកាំមិនឆ្លងកាត់ការកន្ត្រាក់ណាមួយទេបើប្រៀបធៀបទៅនឹងស្ថានភាពនៅសល់។

ប៉ុន្តែការកាត់បន្ថយដែលបានរកឃើញ ការបង្ហាប់នៃរ៉ាឌីមានលក្ខណៈពិសេសប្លែកមួយ៖ ការកាត់បន្ថយនេះគឺអាចធ្វើទៅបានតែចំពោះល្បឿន tangential នៃគែមខាងក្រៅ មិនលើសពី 0.7 ល្បឿននៃពន្លឺ។ ហេតុអ្វីបានជា 0.7 ពិតប្រាកដ? តើ​លេខ​នេះ​កើត​ឡើង​ពី​ចំណុច​ណា​ខ្លះ​នៃ​លក្ខណៈ​រូបវន្ត​របស់​កង់? ហើយ​តើ​នឹង​មាន​អ្វី​កើតឡើង​ប្រសិនបើ​កង់​វិល​កាន់តែ​លឿន​?

ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ ហេតុអ្វីបានជាយើងនិយាយថា កន្ត្រកនឹងរួញ ពីព្រោះនៅក្នុងម៉ូដែលរបស់យើងមិនមានការនិយាយទេ កង់គឺរឹង។ ប៉ុន្តែនៅក្នុងកង់ដែលមានចង្កឹះមិនមាន "គែមស្តើង" ទេ វាមានចន្លោះទទេររវាងកំណាត់ដែលនៅជាប់គ្នា។

ដូចដែលបានបញ្ជាក់យ៉ាងត្រឹមត្រូវនៅក្នុងការងារ វាមិនមានភាពខុសប្លែកគ្នារវាងថាសរឹង និងថាសដែលបាននិយាយនោះទេ។ ធាតុទាំងអស់ដែលបានដកចេញពីចំណុចកណ្តាលនៅចម្ងាយដូចគ្នាគឺត្រូវទទួលរងនូវការកន្ត្រាក់ Lorentz ។ នោះគឺក្នុងករណីនេះ "ស្រទាប់ស្តើង" គឺជាលំដាប់នៃ "lobes" នៃសុន្ទរកថានិងចន្លោះទទេរវាងពួកវា។ នៅទីនេះការជំទាស់ដែលគួរឱ្យឆ្ងល់អាចកើតឡើង: តើវាអាចទៅរួចយ៉ាងដូចម្តេចហេតុអ្វីបានជា "lobe" នីមួយៗនៃម្ជុលប៉ាក់ត្រូវបានបង្ហាប់តាមបណ្តោយរង្វង់? យ៉ាងណាមិញ ពួកគេមានកន្លែងទំនេរនៅក្បែរពួកគេ! បាទ ទទេ។ ប៉ុន្តែធាតុទាំងអស់ដោយគ្មានករណីលើកលែងគឺស្ថិតនៅក្រោមការកន្ត្រាក់ Lorentz នេះមិនមែនជាការបង្ហាប់រាងកាយពិតប្រាកដនោះទេ វាគឺជាការបង្ហាប់ដែលអាចមើលឃើញដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅ។ តាមក្បួនមួយនៅពេលពិពណ៌នាអំពីការកន្ត្រាក់ Lorentz វាតែងតែត្រូវបានសង្កត់ធ្ងន់ថាវត្ថុតាមទស្សនៈរបស់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅបានកាត់បន្ថយទំហំរបស់វាទោះបីជាពីទស្សនៈនៃវត្ថុខ្លួនឯងមិនមានអ្វីកើតឡើងចំពោះវាក៏ដោយ។

ដើម្បីពន្យល់ពីការបង្ហាប់ tangential នេះ និងការស្តើងនៃបន្ទះនេះ អនុញ្ញាតឱ្យយើងស្រមៃមើលវេទិកាផ្លាស់ទីដែលឧទាហរណ៍ ឥដ្ឋត្រូវបានដាក់នៅចន្លោះពេល។ ចំពោះ​អ្នក​សង្កេតការណ៍​ខាង​ក្រៅ វា​នឹង​បង្ហាញ​ថា​វេទិកា​បាន​រួម​តូច។ តើនឹងមានអ្វីកើតឡើងចំពោះចន្លោះពេលរវាងឥដ្ឋ? ជាការពិតណាស់ ឥដ្ឋនឹងរួញ ប៉ុន្តែប្រសិនបើចន្លោះពេលរវាងពួកវានៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ ពួកគេនឹងរុញគ្នាទៅវិញទៅមកចេញពីវេទិកា។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយតាមការពិត ឥដ្ឋ និងចន្លោះរវាងពួកវាត្រូវបានកាត់បន្ថយជាវត្ថុតែមួយ។ អ្នកសង្កេតការណ៍ណាដែលឆ្លងកាត់វេទិកានឹងឃើញប្រវែងកាត់បន្ថយរបស់វា អាស្រ័យលើល្បឿនដែលទាក់ទង និងប្រវែងកាត់បន្ថយនៃវត្ថុ "ឥដ្ឋនៅចន្លោះពេល" ។ ដូចដែលយើងដឹងហើយគ្មានអ្វីនឹងកើតឡើងចំពោះវេទិកាខ្លួនឯងទេ ឥដ្ឋ និងចន្លោះពេលរវាងពួកគេ។

កង់ដែលមានចង្កឹះក៏ដូចគ្នាដែរ។ ស្រទាប់រ៉ាឌីកាល់នីមួយៗនៃកង់ គែមនឹងជា "នំស្រទាប់" ដែលមានបំណែកបន្តបន្ទាប់គ្នា និងចន្លោះរវាងពួកវា។ ដោយសារគែម "ស្រទាប់" មានប្រវែងខ្លី វានឹងកាត់បន្ថយកាំនៃកោងរបស់វាក្នុងពេលដំណាលគ្នា។ ក្នុងន័យនេះ វាមានប្រយោជន៍ក្នុងការស្រមៃថាកង់ត្រូវបានបង្វិលឡើងលើដំបូង បន្ទាប់មកបន្ថយល្បឿនរហូតដល់ឈប់។ តើនឹងមានអ្វីកើតឡើងចំពោះគាត់? វានឹងត្រលប់ទៅសភាពដើមវិញ។ ការថយចុះនៃទំហំរបស់វាមិនមានជាប់ពាក់ព័ន្ធនឹងការខូចទ្រង់ទ្រាយរាងកាយនោះទេ ទាំងនេះគឺជាទំហំដែលអាចមើលឃើញដោយអ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅ។ គ្មានអ្វីកើតឡើងចំពោះកង់ខ្លួនឯងទេ។

ពីទីនេះដោយវិធីនេះវាធ្វើតាមដោយផ្ទាល់ថាកង់អាចរឹងមាំពិតប្រាកដ។ មិនមានកម្លាំងខូចទ្រង់ទ្រាយត្រូវបានអនុវត្តចំពោះវាទេ ការផ្លាស់ប្តូរអង្កត់ផ្ចិតរបស់វាមិនត្រូវការការបង្ហាប់រាងកាយដោយផ្ទាល់នៃសម្ភារៈកង់នោះទេ។ អ្នកអាចបង្វិលកង់ បន្ទាប់មកបន្ថយល្បឿនច្រើនដងតាមដែលអ្នកចូលចិត្ត៖ សម្រាប់អ្នកសង្កេត កង់នឹងកាត់បន្ថយទំហំរបស់វា ហើយស្តារវាម្តងទៀត។ ប៉ុន្តែនៅក្រោមលក្ខខណ្ឌមួយ: ល្បឿន tangential នៃគែមខាងក្រៅនៃកង់មិនគួរលើសពីតម្លៃអាថ៌កំបាំង - 0.7 ល្បឿននៃពន្លឺ។

វាច្បាស់ណាស់ថានៅពេលដែលគែមខាងក្រៅនៃកង់ឈានដល់ល្បឿននេះ ល្បឿននៃកង់ក្រោមទាំងអស់នឹងកាន់តែទាប។ ជាលទ្ធផល "រលក" នៃការត្រួតស៊ីគ្នានឹងចាប់ផ្តើមពីផ្នែកខាងក្រៅហើយនឹងផ្លាស់ទីបន្តិចម្តង ៗ នៅខាងក្នុងកង់ឆ្ពោះទៅរកអ័ក្សរបស់វា។ ជាងនេះទៅទៀត ប្រសិនបើគែមខាងក្រៅត្រូវបានបង្វិលឡើងដល់ល្បឿនពន្លឺ នោះស្រទាប់នឹងត្រួតលើគ្នារហូតដល់ស្រទាប់មួយដែលមាន 0.7 នៃកាំដើមនៃកង់។ ស្រទាប់ទាំងអស់ដែលនៅជិតអ័ក្សនឹងមិនត្រួតលើគ្នាទេ។ វាច្បាស់ណាស់ថានេះគឺជាគំរូសម្មតិកម្មព្រោះវាមិនទាន់ច្បាស់ថាតើនឹងមានអ្វីកើតឡើងចំពោះស្រទាប់ដែលមានទីតាំងលើសពីអ័ក្ស 0.7 នៃកាំដើម។ អនុញ្ញាតឱ្យយើងរំលឹកតម្លៃពិតប្រាកដនៃបរិមាណនេះ: √2/2 ។

ដ្យាក្រាមបង្ហាញពីដំណើរការនៃការកាត់បន្ថយកាំនៃស្រទាប់ និងចំណុចដែលពួកគេចាប់ផ្តើមប្រសព្វគ្នា៖

អង្ករ។ ៣.កម្រិតនៃការបង្ហាប់នៃគែមរ៉ាឌី អាស្រ័យលើចម្ងាយរបស់វាពីកណ្តាល និងល្បឿនតង់សង់នៃគែមខាងក្រៅ

នៅពេលដែលល្បឿន tangential នៃគែមខាងក្រៅនៃឌីសកើនឡើង ស្រទាប់របស់វា - rims - កាត់បន្ថយ radii របស់ពួកគេទៅកម្រិតផ្សេងៗគ្នា។ កាំនៃគែមខាងក្រៅថយចុះខ្លាំងបំផុត ចុះដល់សូន្យ។ យើងឃើញថាគែមដែលជាកាំដែលស្មើនឹងមួយភាគដប់នៃកាំនៃគែមខាងក្រៅនៃឌីស ជាក់ស្តែងមិនផ្លាស់ប្តូរកាំរបស់វា។ នេះមានន័យថា ជាមួយនឹងការបង្វិលខ្លាំង គែមខាងក្រៅនឹងបង្រួមទៅជាកាំតូចជាងផ្នែកខាងក្នុង ប៉ុន្តែរបៀបដែលវានឹងមើលទៅក្នុងការពិតនៅតែមិនទាន់ច្បាស់នៅឡើយ។ រហូតមកដល់ពេលនេះវាច្បាស់ណាស់ថាការខូចទ្រង់ទ្រាយកើតឡើងតែនៅពេលដែលល្បឿននៃគែមខាងក្រៅលើសពី √2/2 ល្បឿននៃពន្លឺ (ប្រហែល 0.71 s) ។ រហូតដល់ល្បឿននេះ rims ទាំងអស់ត្រូវបានបង្ហាប់ដោយមិនប្រសព្វគ្នាទៅវិញទៅមកដោយមិនខូចទ្រង់ទ្រាយនៃយន្តហោះរបស់ឌីស កាំខាងក្រៅនឹងថយចុះមកត្រឹម 0.7 ពីតម្លៃដើម។ ដើម្បីស្រមៃមើលចំណុចនេះ ដ្យាក្រាមបង្ហាញស្រទាប់ខាងក្រៅពីរនៅជាប់គ្នានៃគែម ដែលមានកាំស្ទើរតែដូចគ្នាបេះបិទ។ ទាំងនេះគឺជា "បេក្ខជន" ទីមួយសម្រាប់ការប្រសព្វគ្នាទៅវិញទៅមកក្នុងអំឡុងពេល unwinding ។

ប្រសិនបើរង្វង់ផ្ចិតដូចគ្នាត្រូវបានអនុវត្តទៅឌីសក្នុងចន្លោះពេលស្មើគ្នា នោះក្នុងអំឡុងពេលនៃការរំកិលរបស់វាសម្រាប់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅ រង្វង់ទាំងនេះនឹងស្ថិតនៅចន្លោះពេលដោយស្មើភាពគ្នាពីកណ្តាល (ស្ទើរតែតម្លៃដើមនៃចន្លោះពេល) ទៅបរិមាត្រ (ថយចុះដល់សូន្យ។ )

ដើម្បីស្វែងយល់ថាតើមានអ្វីកើតឡើងចំពោះកង់បន្ទាប់ពីគែមខាងក្រៅលើសពីល្បឿន 0.7 ដងនៃល្បឿនពន្លឺ ចូរយើងផ្លាស់ប្តូររូបរាងរបស់កង់ដើម្បីកុំឱ្យស្រទាប់រំខានដល់គ្នាទៅវិញទៅមក។ ចូរផ្លាស់ទីស្រទាប់នៃកង់តាមអ័ក្ស ដោយបង្វែរកង់ទៅជាកោណដែលមានជញ្ជាំងស្តើង ដែលជាចីវលោ។ ឥឡូវនេះ នៅពេលដែលស្រទាប់នីមួយៗត្រូវបានបង្ហាប់ វាមិនមានស្រទាប់ផ្សេងទៀតនៅក្រោមវាទេ ហើយគ្មានអ្វីរារាំងវាពីការបង្ហាប់បានច្រើនតាមដែលវាចង់បាននោះទេ។ ចូរចាប់ផ្តើមបង្វិលកោណពីការសម្រាកទៅល្បឿន 0.7 នៃល្បឿនពន្លឺ ហើយបន្ទាប់មកទៅល្បឿននៃពន្លឺ បន្ទាប់ពីនោះយើងនឹងកាត់បន្ថយល្បឿនក្នុងលំដាប់បញ្ច្រាស។ ចូរពណ៌នាដំណើរការនេះក្នុងទម្រង់នៃចលនា៖

អង្ករ។ ៤.ការខូចទ្រង់ទ្រាយ Lorentzian នៃកោណកំឡុងពេលសម្រាក។ នៅខាងឆ្វេងគឺជាទិដ្ឋភាពតាមអ័ក្សនៃកោណ - ចីវលោនៅខាងស្តាំគឺជាទិដ្ឋភាពចំហៀងកាត់កែងទៅអ័ក្ស។ បន្ទាត់ស្តើងពណ៌ក្រហមនៅលើកោណបង្ហាញពីគ្រោងរបស់វា។

នៅក្នុងរូបភាព កោណ (ចីវលោ) ត្រូវបានបង្ហាញជាទិដ្ឋភាពពីរ៖ តាមអ័ក្ស ដូចភាពផ្ទុយគ្នានៃកង់តែងតែត្រូវបានបង្ហាញ ហើយកាត់កែងទៅនឹងអ័ក្ស ទិដ្ឋភាពចំហៀង ដែល "ទម្រង់" នៃកោណអាចមើលឃើញ។ . នៅក្នុងទិដ្ឋភាពចំហៀងយើងឃើញយ៉ាងច្បាស់ពីឥរិយាបថនៃស្រទាប់នីមួយៗនៃរាងកោណដែលជាអតីតកង់។ ស្រទាប់ទាំងនេះនីមួយៗត្រូវបានតំណាងដោយបន្ទាត់ពណ៌។ បន្ទាត់ទាំងនេះធ្វើឡើងវិញនូវរង្វង់ និងគែមដែលត្រូវគ្នា ដែលក្រាហ្វក្នុងរូបមុនត្រូវបានសាងសង់។ នេះអនុញ្ញាតឱ្យអ្នកមើលឃើញគែមនីមួយៗដោយឯករាជ្យពីម្ខាងទៀត និងរបៀបដែលគែមខាងក្រៅកាត់បន្ថយកាំរបស់វាច្រើនជាងផ្នែកខាងក្នុង។

កាលៈទេសៈជាក់ស្តែងខាងក្រោមគួរតែត្រូវបានកត់សម្គាល់ជាពិសេស។ យោងទៅតាមទ្រឹស្ដីនៃទំនាក់ទំនង វាមិនមានការខូចទ្រង់ទ្រាយនៃថាស ឬកោណដែលបានបង្ហាញដូចនេះទេ។ ការផ្លាស់ប្តូរទាំងអស់នៅក្នុងរូបរាងរបស់វាអាចមើលឃើញដោយអ្នកសង្កេតខាងក្រៅ គ្មានអ្វីកើតឡើងចំពោះថាស និងកោណខ្លួនឯងទេ។ ដូច្នេះ វាអាចត្រូវបានផលិតពីវត្ថុធាតុរឹងពិតប្រាកដ។ ផលិតផលដែលផលិតពីសម្ភារៈបែបនេះមិនបង្ហាប់ មិនលាតសន្ធឹង មិនពត់ ឬរមួល - ពួកគេមិនទទួលរងការខូចទ្រង់ទ្រាយធរណីមាត្រណាមួយឡើយ។ ដូច្នេះរូបរាងនៃការខូចទ្រង់ទ្រាយពេញលេញអនុញ្ញាតឱ្យបង្វិលថាសនេះទៅល្បឿននៃពន្លឺ។ អ្នកសង្កេតមើលខាងក្រៅនឹងឃើញដូចដែលបានបង្ហាញក្នុងចលនា ជារូបភាពឡូជីខលទាំងស្រុង ទោះបីជាចម្លែកក៏ដោយ។ គែមខាងក្រៅនៃកោណថយចុះដល់ល្បឿន 0.7 វិនាទី បន្ទាប់មកវាបន្តបង្រួមបន្ថែមទៀត។ ក្នុងករណីនេះគែមខាងក្នុងដែលមានកាំតូចជាងលេចឡើងនៅផ្នែកខាងក្រៅ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយនេះគឺជាបាតុភូតជាក់ស្តែងទាំងស្រុង។ គែមលាបពណ៌នៅក្នុងគំនូរជីវចលបង្ហាញពីរបៀបដែលគែមខាងក្រៅចូលទៅជិតកណ្តាលនៃឌីស ដោយបង្វែរកោណទៅជាប្រភេទនៃនាវាបិទជិត អំពែរ។ ប៉ុន្តែអ្នកត្រូវយល់ថាកោណខ្លួនឯងនៅតែដដែលដូចដើម។ ប្រសិនបើអ្នកកាត់បន្ថយល្បឿននៃការបង្វិលរបស់វា នោះស្រទាប់ទាំងអស់នឹងត្រលប់ទៅកន្លែងរបស់វាវិញ ហើយអំពិលនឹងប្រែទៅជាកោណម្តងទៀតសម្រាប់អ្នកសង្កេតការណ៍ស្ថានី។ ចលនាជាក់ស្តែងនៃស្រទាប់ និង rims ដោយសារតែការបង្ហាប់ឆ្ពោះទៅកណ្តាលនៃឌីសពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅគឺមិនមានទំនាក់ទំនងជាមួយការខូចទ្រង់ទ្រាយធរណីមាត្រពិតប្រាកដនៃឌីសខ្លួនឯងនោះទេ។ នោះហើយជាមូលហេតុដែលមិនមានឧបសគ្គខាងរាងកាយចំពោះកោណដែលត្រូវបានផលិតពីវត្ថុធាតុរឹងពិតប្រាកដ។

ប៉ុន្តែនេះអនុវត្តចំពោះកោណ។ តើ​កង់​សំប៉ែត​នឹង​មាន​ឥរិយាបទ​យ៉ាង​ដូច​ម្តេច ដែល​ស្រទាប់​ទាំង​អស់​ស្ថិត​នៅ​ពីលើ​គ្នា? ក្នុងករណីនេះ អ្នកសង្កេតការណ៍នៅស្ថានីនឹងឃើញរូបភាពចម្លែកណាស់។ បន្ទាប់ពីគែមខាងក្រៅនៃថាសបានថយចុះក្នុងល្បឿន 0.7 s វានឹងព្យាយាមបង្ហាប់បន្ថែមទៀត។ ក្នុងករណីនេះ គែមខាងក្នុងដែលមានកាំតូចជាង នឹងទប់ទល់នឹងបញ្ហានេះ។ នៅទីនេះយើងរំលឹកឡើងវិញនូវលក្ខខណ្ឌជាក់ស្តែង - នៅល្បឿនណាមួយថាសត្រូវតែរាបស្មើ។

ទោះបីជារូបភាពមានភាពចម្លែកក៏ដោយ ក៏អ្នកអាចទាយបានយ៉ាងងាយថានឹងមានអ្វីកើតឡើងបន្ទាប់ទៀត។ អ្នកគ្រាន់តែត្រូវចងចាំរូបភាពដែលបានពិភាក្សាខាងលើជាមួយនឹងកង់ដែលមានជញ្ជាំងស្តើងដែលម៉ោននៅលើអ័ក្សថេរ។ ភាពខុសគ្នាតែមួយគត់គឺថានៅក្នុងករណីដែលបានពិចារណា អ័ក្សថេរមិនជួបប្រទះការកន្ត្រាក់ Lorentz ទេ។ នៅទីនេះស្រទាប់ចាប់ពីសូន្យដល់ 0.7 ពីកាំនៃកង់ ខ្លួនគេបានជួបប្រទះនឹងការបង្ហាប់ និងកាត់បន្ថយទំហំខ្លះ។ ទោះបីជាយ៉ាងណាក៏ដោយស្រទាប់ខាងក្រៅនៅតែ "ចាប់" ជាមួយពួកគេ។ ឥឡូវនេះការបង្ហាប់ Lorentz នៃស្រទាប់ខាងក្នុងគឺមិនគ្រប់គ្រាន់ទេពួកគេមិនអនុញ្ញាតឱ្យខាងក្រៅបន្តការបង្ហាប់របស់ពួកគេទេ។ ជាជម្រើស យើងអាចគូសបញ្ជាក់ពីសេណារីយ៉ូចំនួនបីសម្រាប់ការអភិវឌ្ឍបន្ថែមទៀតនៃព្រឹត្តិការណ៍ ដោយមិនចាំបាច់គិតពីសកម្មភាពនៃកម្លាំង centrifugal និងការពិតដែលថាការផ្សព្វផ្សាយបែបនេះនឹងតម្រូវឱ្យមានម៉ាស៊ីនដ៏មានឥទ្ធិពលគ្មានកំណត់។

សម្រាប់សម្ភារៈធម្មតា ក្នុងអំឡុងពេលអន្តរកម្មនៃស្រទាប់-rims ស្រទាប់ខាងក្នុងជួបប្រទះការខូចទ្រង់ទ្រាយបង្ហាប់ ហើយស្រទាប់ខាងក្រៅជួបប្រទះការខូចទ្រង់ទ្រាយ tensile ។ អាស្រ័យហេតុនេះ ការដាច់រហែកនៃគែមខាងក្រៅទំនងជាមានការថយចុះនៃផ្នែកខាងក្នុង។ នេះគឺជាក់ស្តែង, ចាប់តាំងពីសម្ភារៈរបស់ពួកគេគឺដូចគ្នា។

អង្ករ។ ៥.ការខូចទ្រង់ទ្រាយ Lorentzian នៃថាសធ្វើពីវត្ថុរឹងធម្មតា។

នៅទីនេះ និងក្នុងគំនូរជីវចលជាបន្តបន្ទាប់ ការលាបពណ៌ឆ្នូតត្រូវបានធ្វើដូចជា "អាវកាក់" - ពណ៌ស្រាលជាង ឆ្លាស់គ្នាជាមួយពណ៌ខ្មៅ។ ក្នុងករណីនេះនៅពេលដែលឌីសត្រូវបានបង្ហាប់ វាត្រូវបានគេមើលឃើញកាន់តែច្បាស់នៅក្នុងផ្នែកឆ្លងកាត់របស់វា ដែលពួកវាមិនប្រសព្វគ្នាទៅវិញទៅមក ប៉ុន្តែហាក់ដូចជាបត់ក្នុងទម្រង់ជា " accordion" ។ នៅក្នុងចលនានៃការបង្ហាប់នៃថាសរឹងធម្មតា (ផុយស្រួយ) ស្រទាប់ (rims) ត្រូវបានលាបពណ៌ក្រហមដែលចូលមកជិតគ្នាហើយសង្កត់គ្នាទៅវិញទៅមកដោយកម្លាំង។ ក្នុងករណីនេះសម្ភារៈរបស់ពួកគេជួបប្រទះទាំងកម្លាំងបង្ហាប់ (ស្រទាប់ខាងក្នុង) និងកម្លាំង tensile (ស្រទាប់ខាងក្រៅ) ។ ជាមួយនឹងការខិតខំប្រឹងប្រែងខ្លះ ស្រទាប់ខាងក្រៅដែលទំនងជានឹងត្រូវរហែក និងខ្ចាត់ខ្ចាយក្នុងទិសដៅផ្សេងៗគ្នា។ ដូចដែលអាចមើលឃើញនៅក្នុងគំនូរជីវចលលក្ខខណ្ឌសម្រាប់ការប្រេះឆាកើតឡើងបន្ទាប់ពីឈានដល់ល្បឿនអតិបរមា 0.7 s ។

សម្រាប់សម្ភារៈបត់បែនទាំងស្រុងរូបភាពគឺខុសគ្នាបន្តិច។ ការបំបែកស្រទាប់គឺមិនអាចទៅរួចទេប៉ុន្តែការបង្ហាប់គ្មានទីបញ្ចប់របស់ពួកគេអាចធ្វើទៅបាន។ អាស្រ័យហេតុនេះ នៅល្បឿននៃគែមខាងក្រៅជិតនឹងល្បឿនពន្លឺ សម្រាប់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅ កង់អាចប្រែទៅជាចំណុចគ្មានកំណត់។

អង្ករ។ ៦.ការខូចទ្រង់ទ្រាយ Lorentzian នៃថាសធ្វើពីសម្ភារៈយឺត

នេះជាករណីប្រសិនបើការបង្ហាប់ត្រូវការកម្លាំងតិចជាងភាពតានតឹង។ បើមិនដូច្នោះទេរូបរាងរបស់កង់ប្រសិនបើកម្លាំងទាំងនេះស្មើគ្នានឹងនៅតែមិនផ្លាស់ប្តូរ។ បន្ទាប់ពីការបង្វិលឈប់ កង់នឹងត្រឡប់ទៅទំហំដើមវិញ ដោយគ្មានការខូចខាតអ្វីឡើយ។ នៅក្នុងគំនូរជីវចលដូចខាងលើ អ្នកអាចមើលឃើញថាស្រទាប់គែមត្រូវបានបត់ជាទម្រង់ "accordion" ដោយមិនកាត់គ្នាទៅវិញទៅមក។ ពិតនៅទីនេះ វានឹងចាំបាច់ដើម្បីបង្ហាញពីភាពក្រាស់នៃថាសនៅក្នុងគម្លាតរវាងគែមខាងក្រៅ និងអ័ក្ស។ ច្បាស់ណាស់ ថាសគួរតែយករាងដូចនំដូណាត់នៅពេលបង្ហាប់។ នៅពេលដែលល្បឿននៃគែមខាងក្រៅឈានដល់ល្បឿននៃពន្លឺ ឌីសនឹងរួញទៅជាចំនុចមួយ (ឬផ្ទុយទៅវិញចូលទៅក្នុងបំពង់ស្តើងដែលដាក់នៅលើអ័ក្ស)។

សម្រាប់​សម្ភារៈ​កង់​រឹង​ពិត​ប្រាកដ​ដែល​មិន​បង្ហាប់ លាត ឬ​ពត់ រូបភាព​ក៏​នឹង​ខុស​ពី​វត្ថុ​មុន​ដែរ។

អង្ករ។ ៧.ការខូចទ្រង់ទ្រាយ Lorentzian នៃថាសដែលធ្វើពីវត្ថុធាតុរឹងពិតប្រាកដ

គែម​ខាង​ក្រៅ​មិន​អាច​រហែក​បាន​ទេ ហើយ​គែម​ខាង​ក្នុង​ក៏​មិន​អាច​រួញ​ដែរ។ ដូច្នេះវានឹងមិនមានការបំផ្លិចបំផ្លាញណាមួយឡើយ ប៉ុន្តែកម្លាំងនៃសម្ពាធរបស់ពួកគេទៅលើគ្នាទៅវិញទៅមកនឹងកើនឡើងយ៉ាងឆាប់រហ័សបន្ទាប់ពីល្បឿនបង្វិលអតិបរមាត្រូវបានឈានដល់។ តើកម្លាំងនេះកើតចេញពីប្រភពអ្វីខ្លះ? ជាក់ស្តែង​ដោយសារ​កម្លាំង​ដែល​បណ្តាល​ឱ្យ​កង់​វិល​។ អាស្រ័យហេតុនេះ ប្រភពខាងក្រៅនឹងត្រូវអនុវត្តកម្លាំងកាន់តែច្រើនឡើងៗរហូតដល់គ្មានកំណត់។ វាច្បាស់ណាស់ថាវាមិនអាចទៅរួចនោះទេ ហើយយើងឈានដល់ការសន្និដ្ឋាន៖ នៅពេលដែលគែមខាងក្រៅនៃកង់រឹងពិតប្រាកដឈានដល់ល្បឿន √2/2 នៃល្បឿនពន្លឺ វានឹងមិនមានការកើនឡើងបន្ថែមទៀតនៅក្នុងល្បឿននេះទេ។ ម៉ូទ័រដ្រាយហាក់ដូចជាបុកជញ្ជាំង។ នេះគឺដូចគ្នានឹងការរត់ឧទាហរណ៍នៅពីក្រោយរទេះត្រាក់ទ័រឬរ៉ឺម៉ក។ អ្នកអាចរត់ក្នុងល្បឿនណាមួយ ប៉ុន្តែនៅពេលអ្នកទៅដល់រទេះនោះ ល្បឿននឹងត្រូវបានកំណត់ភ្លាមៗដោយល្បឿនរបស់វា ដែលជាល្បឿនរបស់ត្រាក់ទ័រ។

ដូច្នេះសូមសង្ខេប។ ដូចដែលយើងឃើញ ឥរិយាបថនៃកង់វិលមានការព្យាករណ៍យ៉ាងតឹងរ៉ឹង និងជាប់លាប់នៅក្នុងទ្រឹស្ដីពិសេសនៃទំនាក់ទំនងសម្រាប់វ៉ារ្យ៉ង់ទាំងអស់នៃភាពខុសគ្នានៃកង់។

កំណែខុសឆ្គងនៃ Ehrenfest paradox គឺជាភាពមិនអាចទៅរួចនៃការធ្វើឱ្យរាងកាយរឹងមាំទាំងស្រុង៖

ការវែកញែករបស់ Ehrenfest បង្ហាញពីភាពមិនអាចទៅរួចនៃការនាំយករាងកាយរឹងពិតប្រាកដ (ដំបូងនៅពេលសម្រាក) ចូលទៅក្នុងការបង្វិល

ទាំងនេះគឺជាការសន្និដ្ឋានខុសឆ្គងដែលមិនត្រូវគ្នាទៅនឹងការព្យាករណ៍នៃទំនាក់ទំនងពិសេស។ លើសពីនេះទៅទៀតនៅក្នុងការងាររបស់ Ehrenfest ដែលគួរតែត្រូវបានចាត់ទុកថាជាការបង្កើតដំបូងនៃភាពផ្ទុយគ្នានោះមិនមានហេតុផលបែបនេះទេ។ វាត្រូវបានគេជឿថារាងកាយរឹងពិតប្រាកដគឺដោយនិយមន័យមិនអាចទៅរួចនោះទេនៅក្នុងទំនាក់ទំនងពិសេសព្រោះវាអនុញ្ញាតឱ្យមានការបញ្ជូនសញ្ញា superluminal ។ ដូច្នេះ គណិតវិទ្យានៃ STR ដំបូងមិនអាចអនុវត្តបានចំពោះរូបកាយបែបនេះទេ។ ទោះជាយ៉ាងណាក៏ដោយ រាងកាយបែបនេះ ដូចដែលយើងបានបង្ហាញ អាចត្រូវបានបង្វិលរហូតដល់ 2/3 នៃល្បឿនពន្លឺ។ ក្នុងករណីនេះ គ្មានភាពផ្ទុយគ្នា STR កើតឡើងទេ ព្រោះសម្រាប់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅមានការបង្រួមទំនាក់ទំនងនៃរង្វង់ទាំងមូល រួមទាំងការនិយាយរបស់វា។ សេចក្តីថ្លែងការណ៍របស់ Ehrenfest និងអ្នកនិពន្ធផ្សេងទៀតដែលថាការនិយាយមិនបង្ហាប់បណ្តោយគឺខុស។ ពិតប្រាកដណាស់ ដោយសារគែមរំកិលដោយមិនរអិលទាក់ទងគ្នា យើងអាចស្អិតជាប់គ្នា ដោយចាត់ទុកវាជាថាសបន្តតែមួយ។ ប្រសិនបើឥឡូវនេះយើង "គូរ" និយាយនៅលើថាសរឹងនោះច្បាស់ណាស់ថាពួកគេនឹងថយចុះនៅក្នុងប្រវែងបន្ទាប់ពីការថយចុះនៃអង្កត់ផ្ចិតនៃគែម។ ដូចគ្នានេះផងដែរ, កំណាត់អាចត្រូវបានធ្វើឡើងជា corrugations នៅលើផ្ទៃនៃថាសនិងសូម្បីតែតាមរយៈការធ្វើឱ្យ radial (ឬមុំ) កាត់នៅខាងក្នុងវា។ ប្រយោគលទ្ធផល និងចន្លោះចន្លោះទទេ (ចន្លោះ) រវាងពួកវាផ្លាស់ទីដូចជាផ្នែកនៃរង្វង់ដែលតភ្ជាប់ទៅគ្នាទៅវិញទៅមក ពោលគឺពួកវាជាវត្ថុដែលត្រូវបានចុះកិច្ចសន្យាទាំងមូលតែមួយ។ ទាំងសម្ភារៈនៃកំណាត់ និងគម្លាតរវាងពួកវាជួបប្រទះការកន្ត្រាក់ tangential Lorentzian ក្នុងវិសាលភាពដូចគ្នា ដែលនាំឱ្យមានការកន្ត្រាក់រ៉ាឌីកាល់ដូចគ្នា។

កំណែដើមនៃ Ehrenfest paradox ដែលរីករាលដាលនៅក្នុងអក្សរសិល្ប៍ក៏ខុសដែរ - ការបង្វិលនៃរាងកាយធម្មតា: កាំនៃកង់គឺក្នុងពេលដំណាលគ្នាស្មើនឹងតម្លៃដើមនិងខ្លី។

កំហុសស្ថិតនៅក្នុងសេចក្តីថ្លែងការណ៍ក្នុងនាមទ្រឹស្តីនៃទំនាក់ទំនងដែលកាំ (និយាយ) នៃកង់មិនជួបប្រទះនឹងការកន្ត្រាក់ Lorentz ។ ប៉ុន្តែទំនាក់ទំនងពិសេសមិនធ្វើឱ្យមានការព្យាករណ៍បែបនេះទេ។ យោងតាមការព្យាករណ៍របស់នាង អ្នកនាំពាក្យបានជួបប្រទះនឹងការកន្ត្រាក់របស់ Lorentzian ដូចគ្នាទៅនឹងគែមកង់។ ក្នុងករណីនេះ អាស្រ័យលើសម្ភារៈរបស់កង់ ផ្នែករបស់វាលើសពី 0.7 នៃកាំ នៅពេលដែលគែមវិលឡើងដល់ល្បឿនពន្លឺ នឹងត្រូវបំផ្លាញ រហែក ប្រសិនបើសម្ភារៈមិនមានភាពបត់បែនគ្រប់គ្រាន់ ឬកង់ទាំងមូលនឹងជួបប្រទះ Lorentzian ការបង្ហាប់ទៅកាំមិនកំណត់ពីចំណុចនៃទិដ្ឋភាពរបស់អ្នកសង្កេតការណ៍ខាងក្រៅ។ ប្រសិនបើអ្នកឈប់កង់មុនពេលវាដួលរលំ ហើយឈានដល់ល្បឿន 0.7 នៃល្បឿនពន្លឺ នោះវានឹងត្រលប់ទៅរូបរាងដើមវិញសម្រាប់អ្នកសង្កេតខាងក្រៅដោយគ្មានការខូចខាតអ្វីទាំងអស់។ រាងកាយយឺត នៅពេលដែលឈានដល់ល្បឿនលើសពី 0.7 នៃល្បឿនពន្លឺ អាចជួបប្រទះការខូចទ្រង់ទ្រាយមួយចំនួន។ ជាឧទាហរណ៍ ប្រសិនបើមានការបញ្ចូលសម្ភារៈដែលផុយស្រួយនៅក្នុងនោះ ពួកវានឹងត្រូវបំផ្លាញចោល។ នៅពេលដែលបានបញ្ឈប់ កង់ដែលបំផ្លាញនឹងមិនត្រូវបានស្តារឡើងវិញទេ។

ដូចនេះ វាគួរតែត្រូវបានទទួលស្គាល់ថា គ្មានរូបមន្តណាមួយដែលត្រូវបានពិចារណាអនុញ្ញាតឱ្យយើងនិយាយអំពីភាពផ្ទុយគ្នានោះទេ។ គ្រប់ប្រភេទនៃកង់ Paradox, Ehrenfest, គឺជាការស្រមើលស្រមៃ, pseudoparadoxes ។ ការអនុវត្តត្រឹមត្រូវ និងស្របនៃគណិតវិទ្យា SRT អនុញ្ញាតឱ្យយើងធ្វើការព្យាករណ៍ស្របគ្នាសម្រាប់ស្ថានភាពដែលបានពិពណ៌នានីមួយៗ។ ដោយភាពផ្ទុយគ្នា យើងមានន័យថាការព្យាករណ៍ត្រឹមត្រូវដែលផ្ទុយគ្នាទៅវិញទៅមក ប៉ុន្តែនោះមិនមែនជាករណីនៅទីនេះទេ។

បន្ទាប់ពីពិនិត្យមើលប្រភពមួយចំនួន (ដែលជាការពិតណាស់ មិនអាចហៅថាហត់នឿយទេ) ខាងក្រោមនេះបានក្លាយជាច្បាស់។ ដំណោះស្រាយដែលបានបង្ហាញចំពោះ Ehrenfest paradox (wheel paradox) គឺជាក់ស្តែងជាដំណោះស្រាយត្រឹមត្រូវដំបូងគេចំពោះភាពផ្ទុយគ្នានៅក្នុងក្របខ័ណ្ឌនៃទ្រឹស្តីពិសេសនៃការពឹងផ្អែកចាប់តាំងពីការបង្កើតរបស់វាដោយ Ehrenfest ក្នុងឆ្នាំ 1909 ។ ដំណោះស្រាយដែលបានពិចារណាត្រូវបានរកឃើញដំបូងក្នុងខែតុលា ឆ្នាំ 2015 ហើយនៅថ្ងៃទី 18 ខែតុលា ឆ្នាំ 2015 អត្ថបទនេះត្រូវបានផ្ញើសម្រាប់ការបោះពុម្ពនៅលើគេហទំព័ររបស់សមាគមអន្តរជាតិនៃអ្នកវិទ្យាសាស្ត្រ គ្រូបង្រៀន និងអ្នកឯកទេស (បណ្ឌិត្យសភាវិទ្យាសាស្ត្រធម្មជាតិរុស្ស៊ី) នៅក្នុងផ្នែក សន្និសីទអេឡិចត្រូនិកឆ្លើយឆ្លង។